Магнитный момент тяжёлых частиц ^{[ прояснить ]} принято измерять в ядерных магнетонах , определяемых в Международной системе единиц (СИ) как ${\displaystyle \mu _{\mathrm {N} }={\frac {e\hbar }{2m_{\mathrm {p} }}}}$

(в системе СГС : ${\displaystyle \mu _{\mathrm {N} }={\frac {e\hbar }{2m_{\mathrm {p} }c}}}$ ), где

• ${\displaystyle m_{\mathrm {p} }}$ — масса протона
• ${\displaystyle e}$ — заряд электрона
• ${\displaystyle \hbar }$ — приведённая постоянная Планка
• ${\displaystyle c}$ — скорость света

В системе единиц СИ :

${\displaystyle \mu _{\mathrm {N} }}$ = 5,050 783 43(43)⋅10 ⁻²⁷ Дж · Тл ⁻¹ .

В системе единиц СГС :

${\displaystyle \mu _{\mathrm {N} }}$ = 5,050⋅10 ⁻²⁴ эрг/Гс.

Эксперимент даёт для собственного магнитного момента протона значение 2,79 ядерных магнетонов, причём момент направлен по спину . Магнитный момент нейтрона направлен противоположно спину и равен 1,91 ядерного магнетона.

См. также

• Магнетон Бора
• Гиромагнитное отношение

Литература

• Ландау Л. Д. , Лифшиц Е. М. Квантовая механика (нерелятивистская теория). — Издание 4-е. — М. : Наука , 1989. — 768 с. — (« Теоретическая физика », том III). — ISBN 5-02-014421-5 .