Тензорный анализ — обобщение векторного анализа , раздел тензорного исчисления , изучающий дифференциальные операторы , действующие на алгебре тензорных полей ${\displaystyle D(M)}$ дифференцируемого многообразия ${\displaystyle M}$ . Рассматриваются также операторы, действующие на более общие, чем тензорные поля, геометрические объекты: тензорные плотности, дифференциальные формы со значениями в векторном расслоении.

Наибольший интерес представляют операторы, действие которых не выводит за пределы алгебры ${\displaystyle D(M)}$ , среди таковых — ковариантная производная , производная Ли , внешняя производная , тензор кривизны невырожденного, дважды ковариантного тензора .

Ковариантная производная

Ковариантная производная вдоль векторного поля ${\displaystyle X}$ — линейное отображение ${\displaystyle \nabla _{X}}$ пространства векторных полей ${\displaystyle D^{1}(M)}$ многообразия ${\displaystyle M}$ , зависящее от векторного поля ${\displaystyle X}$ и удовлетворяющее условиям:

${\displaystyle \nabla _{fX+gV}Z=f\nabla _{X}Z+g\nabla _{V}Z,}$

${\displaystyle \nabla _{X}(fZ)=f\nabla _{X}Z+(Xf)Y,}$

где ${\displaystyle X}$ , ${\displaystyle Y}$ , ${\displaystyle Z\in D'(M)}$ , ${\displaystyle f}$ , ${\displaystyle g}$ — гладкие функции на ${\displaystyle M}$ . Определяемые этим оператором связность ${\displaystyle \Gamma }$ и параллельное перенесение позволяют распространить действие ковариантной производной до линейного отображения алгебры ${\displaystyle D(M)}$ в себя; при этом отображение ${\displaystyle \nabla X}$ есть дифференцирование, сохраняет тип тензорного поля и перестановочно со свёрткой.

В локальных координатах ${\displaystyle u^{1},\;u^{2},\;\ldots ,\;u^{n}}$ ковариантная производная тензора с компонентами ${\displaystyle T\left(T_{j_{1}\ldots {j_{m}}}^{i_{1}\ldots {i_{l}}}\right)}$ относительно вектора ${\displaystyle X=\xi ^{i}{\frac {\partial }{\partial u^{i}}}}$ определяется как:

${\displaystyle \nabla _{X}T=\xi ^{s}\left({\frac {\partial T_{j_{1}\ldots m}^{i_{1}\ldots i_{l}}}{\partial u^{s}}}+\Gamma _{k_{s}}^{i_{1}}T_{j_{1}\ldots j_{m}}^{k\ldots i_{l}}+\ldots -\Gamma _{j_{i,s}}^{k}T_{k\ldots j_{m}}^{i_{1}\ldots i_{l}}\right),}$

${\displaystyle \Gamma _{ks}^{i}}$ — объект связности ${\displaystyle \Gamma }$ .

Производная Ли

Производная Ли вдоль векторного поля ${\displaystyle X}$ — отображение ${\displaystyle L_{X}}$ пространства ${\displaystyle D'(M)}$ , определяемое формулой ${\displaystyle L_{X}:Y\to [X,\;Y]}$ , где ${\displaystyle [X,\;Y]}$ — коммутатор векторных полей ${\displaystyle X}$ , ${\displaystyle Y}$ . Этот оператор также однозначно продолжается до дифференцирования ${\displaystyle D(M)}$ , сохраняет тип тензоров и перестановочен со свёрткой . В локальных координатах производная Ли тензора ${\displaystyle T\left(T_{j_{1}\ldots {j_{m}}}^{i_{1}\ldots {i_{l}}}\right)}$ выражается так:

${\displaystyle L_{X}T=\xi ^{k}{\frac {\partial T_{j_{1}\ldots j_{m}}^{i_{1}\ldots i_{l}}}{\partial u^{k}}}+T_{k\ldots j_{m}}^{i_{1}\ldots i_{l}}{\frac {\partial \xi ^{k}}{\partial u^{i}}}+\ldots -T_{j_{1}\ldots j_{m}}^{k\ldots i_{l}}{\frac {\partial \xi ^{i_{1}}}{\partial u^{k}}}-\ldots }$

Внешняя производная

Внешний дифференциал (внешняя производная) — линейный оператор ${\displaystyle d}$ , сопоставляющий внешней дифференциальной форме (кососимметричному ковариантному тензору) степени ${\displaystyle p}$ форму такого же вида и степени ${\displaystyle p+1}$ , удовлетворяющий условиям:

${\displaystyle d(\omega _{1}\wedge \omega _{2})=d\omega _{1}\wedge \omega _{2}+(-1)^{r}\omega _{1}\wedge d\omega _{2},\quad d(d\omega )=0,}$

где ${\displaystyle \wedge }$ — символ внешнего произведения , ${\displaystyle r}$ — степень ${\displaystyle \omega _{1}}$ . В локальных координатах внешняя производная тензора ${\displaystyle \omega \langle \omega _{i_{1}\ldots i_{p}}\rangle }$ выражается так:

${\displaystyle d\omega =\sum _{n=0}^{\infty }(-1)^{k}{\frac {\partial \omega _{i_{1}\ldots {\hat {i}}_{k}\ldots i_{p+1}}}{\partial u^{i_{k}}}}.}$

Оператор ${\displaystyle d}$ — обобщение оператора ${\displaystyle \mathrm {rot} }$ .

Тензор кривизны

Тензор кривизны симметричного невырожденного дважды ковариантного тензора ${\displaystyle g_{if}}$ представляет собой действие некоторого нелинейного оператора ${\displaystyle R}$ :

${\displaystyle g_{if}\to R_{mlk}^{s}={\frac {\partial \Gamma _{km}^{s}}{\partial u^{l}}}-{\frac {\partial \Gamma _{kl}^{s}}{\partial u^{m}}}+\sum _{p}\left(\Gamma _{lp}^{s}\Gamma _{km}^{p}-\Gamma _{mp}^{s}\Gamma _{kl}^{p}\right)}$ ,

где

${\displaystyle \Gamma _{jk}^{i}={\frac {1}{2}}g^{is}\left({\frac {\partial g_{js}}{\partial u^{k}}}+{\frac {\partial g_{ks}}{\partial u^{j}}}-{\frac {\partial g_{jk}}{\partial u^{s}}}\right)}$ .

Литература

• Сокольников И. С. Тензорный анализ. — М. : Наука, 1971. — 374 с.
• Схоутен Я. А. Тензорный анализ для физиков. — М. : Главная редакция физико-математической литературы изд-ва "Наука", 1965. — 456 с.
• Широков П. А. Тензорное исчисление. — М. — Л. : Гостехиздат, 1934. — 464 с.