Interested Article - Двойной электронный захват

Двойно́й электро́нный захва́т (2 ε -захват, εε -захват, ECEC-распад) — один из видов двойного бета-распада атомных ядер , при котором ядро захватывает два электрона из атомной электронной оболочки. Если конкретизируется электронная оболочка ( K , L , M и т. д.), с которой захватываются электроны, то говорят о двойном К -захвате и т. д. Теоретические предсказания указывают на более высокую, при прочих равных условиях, вероятность 2 К -захвата, чем захвата с более высоких оболочек; возможен также захват двух электронов с разных электронных оболочек, например K и L .

Характеристики распада

Выделяются две моды двойного электронного захвата — двухнейтринная и безнейтринная. В случае двухнейтринного распада, разрешённого известными законами сохранения, ядро захватывает два орбитальных электрона и излучает два электронных нейтрино . Заряд ядра при этом уменьшается на две единицы (два протона превращаются в два нейтрона ). Если распад происходит в основное состояние дочернего ядра, то почти вся выделившаяся в распаде энергия (равная, с точностью до множителя c ² , разности масс материнского и дочернего атомов ) уносится нейтрино, за исключением части энергии, потраченной на создание вакансий в электронной оболочке.

В случае гипотетического безнейтринного 2 ε -захвата, запрещённого Стандартной моделью и изменяющего лептонное число на две единицы, основная часть выделенной энергии уносится гамма-квантом внутреннего тормозного излучения или электроном внутренней конверсии . При захвате с переходом ядра не на основной, а на возбуждённый уровень должен наблюдаться также каскад гамма-квантов/конверсионных электронов, сопровождающих переход дочернего возбужденного ядра в основное состояние. Для существования безнейтринного 2 ε -захвата (как и для безнейтринных мод всех других типов двойного бета-распада) необходимо, чтобы электронное нейтрино посредством того или иного механизма смешивалось с электронным антинейтрино, или, как эквивалентное утверждение, чтобы майорановская масса электронного нейтрино (параметр, задающий величину этого смешивания) была ненулевой. Основным рассматриваемым в литературе механизмом безнейтринного 2ε-захвата является обмен массивным майорановским нейтрино, однако предложен и ряд других механизмов — правые токи в слабом взаимодействии (для этого необходимо наличие гипотетического сверхмассивного W-бозона , обеспечивающего слабое взаимодействие правых токов), суперсимметрия с нарушением R-чётности , обмен лептокварком и т. д. Таким образом, поиск безнейтринного 2ε-захвата позволяет получить ограничения на параметры ряда теорий, вводящих «новую физику» за рамками Стандартной модели.

2ε-переходы, согласно теории, резонансно усиливаются, если материнский атом по массе достаточно близок к дочернему атому с ядром в основном или возбуждённом состоянии и двумя вакансиями электронов в оболочке. Несколько изотопов (например, гадолиний-152 в случае KL _I -захвата) приближённо удовлетворяют этому условию. Ряд экспериментальных работ посвящён поиску резонансных переходов и точному измерению на разности масс атомов, участвующих в 2ε-захвате.

Во всех модах двойного электронного захвата образуется две (а при излучении конверсионного электрона — три) вакансии на нижних электронных оболочках атома. Эти вакансии быстро заполняются электронами с более высоких оболочек, а выделившаяся при этом переходе энергия уносится Оже-электронами или/и характеристическим рентгеновским излучением .

Если доступная энергия распада (разность между массами материнского и дочернего атомов) превосходит удвоенную массу электрона (2 m _e c ² ≈ 1022 кэВ) , то двойной электронный распад может сопровождаться конкурирующим двойным бета-процессом — захватом электрона с позитронной эмиссией. Если доступная энергия распада превышает учетверённую массу электрона (4 m _e c ² ≈ 2044 кэВ) , включается ещё один конкурирующий канал распада — . Из всех существующих в природе нуклидов только у шести доступная энергия распада превосходит 2044 кэВ и, следовательно, разрешены все три типа двойного бета-распада с понижением заряда ядра.

Экспериментальные наблюдения

В отличие от двухнейтринного двойного бета-распада с повышением заряда ядра, где распад был надёжно идентифицирован уже для более чем 10 изотопов, пока нет однозначно признанных сообществом экспериментальных наблюдений двойного электронного распада ни в двухнейтринной, ни тем более в безнейтринной моде. Однако существует ряд указаний на наблюдение двойного электронного захвата, нуждающихся в независимом подтверждении . Геохимический анализ древних образцов барита (BaSO ₄ ) возрастом 170 млн лет указывает на распад изотопа бария-130 , вызванный двойным электронным захватом

\mathrm {{}_{56}^{130}Ba} +2\mathrm {e} ^{-}\rightarrow \mathrm {{}_{54}^{130}Xe} +...

с периодом полураспада T _1/2 = (2,2 ± 0,5)⋅10 ²¹ лет. . При этом в образце накапливается продукт распада, ксенон -130. Избыток ксенона-130 по отношению к другим изотопам ксенона служит указанием на наличие процесса, приводящего к его появлению. Хотя геохимический метод не позволяет отличить двухнейтринную моду распада от безнейтринной, предполагается, что наблюдаемый избыток ксенона-130 обусловлен двухнейтринным, разрешённым распадом. Однако этот результат противоречит как более ранней работе , установившей нижнее ограничение на период полураспада на уровне 4⋅10 ²¹ лет, так и более поздней , в которой был использован образец барита возрастом 3,5 млрд лет и установлен втрое более короткий, чем в первой работе , период полураспада ¹³⁰ Ba: T _1/2 = (6,0 ± 1,1) × 10 ²⁰ лет. Вследствие больших расхождений в результатах, которые могут быть вызваны каким-либо неучтённым фоновым процессом, существование двойного электронного захвата ¹³⁰ Ba пока не считается надёжно доказанным.

В другом эксперименте исследовался образец газообразного криптона , обогащённого криптоном-78, в низкофоновой пропорциональной камере , размещённой в Баксанской нейтринной обсерватории на глубине нескольких километров под землёй. В спектре детектора, накопленном в течение 8400 часов , был обнаружен пик, который может быть интерпретирован как проявление двухнейтринного двойного К-захвата

\mathrm {{}_{36}^{78}Kr} +2\mathrm {e} ^{-}\rightarrow \mathrm {{}_{34}^{78}Se} +2{\bar {\nu }}_{e}

с периодом полураспада T _1/2 = (9,2 +5,5
−2,6 (стат.) ± 1,3 (сист.)) × 10 ²¹ лет.

В 2019 году был обнаружен двойной электронный захват ксенона-124 с периодом полураспада T _1/2 = (1,8 ± 0,5 (стат.) ± 0,1 (сист.)) × 10 ²² лет.

Примечания

Здесь не рассматриваются эксперименты, обнаруживавшие указания на наличие эффекта, которые впоследствии были опровергнуты в более чувствительных экспериментах.
↑ A. P. Meshik, C. M. Hohenberg, O. V. Pravdivtseva, and Ya. S. Kapusta, Phys. Rev. C 64 (2001) 035205. doi :
A.S. Barabash, R.R. Saakyan. Experimental limits on 2β ⁺ , Kβ ⁺ , and 2K processes for ¹³⁰ Ba and on 2K capture for ¹³² Ba // Phys. Atom. Nucl. — 1996. — Vol. 59. — P. 179–184.
M. Pujol, B. Marty, P. Burnard, P.Philippot. Xenon in Archean barite: Weak decay of ¹³⁰ Ba, mass-dependent isotopic fractionation and implication for barite formation // Geochimica et Cosmochimica Acta. — 2009. — Vol. 73. — P. 6834–6846. — doi : .
Yu. M. Gavrilyuk, A. M. Gangapshev, V. V. Kazalov, V. V. Kuzminov, S. I. Panasenko, S. S. Ratkevich. Indications of 2ν2K capture in ⁷⁸ Kr // Physical Review C. — 2013. — Vol. 87. — P. 035501. — doi : .
Aprile, E. et al. Observation of two-neutrino double electron capture in ¹²⁴ Xe with XENON1T (англ.) // Nature : journal. — 2019. — Vol. 568 . — P. 532—535 . — doi : .