Ла́зер (от англ. laser , акроним от L ight A mplification by S timulated E mission of R adiation — «Усиление света посредством вынужденного излучения »), или опти́ческий ква́нтовый генера́тор — это устройство, преобразующее энергию накачки ( световую , электрическую , тепловую , химическую и др.) в энергию когерентного , монохроматического , поляризованного и узконаправленного потока излучения.

Физической основой работы лазера служит квантовомеханическое явление вынужденного (индуцированного) излучения . Излучение лазера может быть непрерывным, с постоянной мощностью , или импульсным , достигающим предельно больших пиковых мощностей. В некоторых схемах рабочий элемент лазера используется в качестве оптического усилителя для излучения от другого источника. Существует большое количество видов лазеров, использующих в качестве рабочей среды все агрегатные состояния вещества . Некоторые типы лазеров, например, лазеры на растворах красителей или полихроматические твердотельные лазеры , могут генерировать целый набор частот ( мод оптического резонатора) в широком спектральном диапазоне. Габариты лазеров разнятся от микроскопических для ряда полупроводниковых лазеров до размеров футбольного поля для некоторых лазеров на неодимовом стекле. Уникальные свойства излучения лазеров позволили использовать их в различных отраслях науки и техники , а также в быту , начиная с чтения и записи компакт-дисков , штрих-кодов и заканчивая исследованиями в области управляемого термоядерного синтеза .

Основные даты

• 1916 год : А. Эйнштейн предсказывает существование явления вынужденного излучения — физической основы работы любого лазера .
• Строгое теоретическое обоснование в рамках квантовой механики это явление получило в работах П. Дирака в 1927 — 1930 гг.
• 1928 год : экспериментальное подтверждение и существования вынужденного излучения.
• В 1940 г. В. Фабрикантом и Ф. Бутаевой была предсказана возможность использования вынужденного излучения среды с инверсией населённостей для усиления электромагнитного излучения .
• 1950 год : А. Кастлер ( Нобелевская премия по физике 1966 года ) предлагает метод оптической накачки среды для создания в ней инверсной населённости. Реализован на практике в 1952 году , Кастлером и Винтером . До создания квантового генератора оставался один шаг: ввести в среду положительную обратную связь , то есть поместить эту среду в резонатор .
• 1954 год : первый микроволновый генератор — мазер на аммиаке ( Ч. Таунс , Басов Н. Г. и Прохоров А. М. — Нобелевская премия по физике 1964 года ). Роль обратной связи играл объёмный резонатор , размеры которого были порядка 12,6 мм ( длина волны , излучаемой при переходе аммиака с возбуждённого колебательного уровня на основной) . Для усиления электромагнитного излучения оптического диапазона необходимо было создать объёмный резонатор, размеры которого были бы порядка микрона . Из-за связанных с этим технологических трудностей многие учёные в то время считали, что создать генератор видимого излучения невозможно .
• 1960 год : 16 мая Т. Мейман продемонстрировал работу первого оптического квантового генератора — лазера . В качестве активной среды использовался кристалл искусственного рубина ( оксид алюминия Al ₂ O ₃ с небольшой примесью хрома Cr), а вместо объёмного резонатора служил резонатор Фабри — Перо , образованный серебряными зеркальными покрытиями, нанесёнными на торцы кристалла. Этот лазер работал в импульсном режиме на длине волны 694,3 нм . В декабре того же года был создан гелий-неоновый лазер , излучающий в непрерывном режиме ( А. Джаван , У. Беннет , Д. Хэрриот). Изначально лазер работал в инфракрасном диапазоне , затем был модифицирован для излучения видимого красного света с длиной волны 632,8 нм .
• Физика лазеров и по сей день интенсивно развивается. С момента изобретения лазера почти каждый год появлялись всё новые его виды, приспособленные для различных целей . В 1961 г. был создан лазер на неодимовом стекле, а в течение следующих пяти лет были разработаны лазерные диоды , лазеры на красителях , лазеры на диоксиде углерода , химические лазеры . В 1963 г. Ж. Алфёров и Г. Кремер ( Нобелевская премия по физике 2000 г.) разработали теорию полупроводниковых гетероструктур , на основе которых были созданы многие лазеры .

Принцип действия

Физической основой работы лазера служит явление вынужденного (индуцированного) излучения . Суть явления состоит в том, что возбуждённый атом (или другая квантовая система ) способен излучить фотон под действием другого фотона без его поглощения, если энергия последнего равняется разности энергий уровней атома до и после излучения. При этом излучённый фотон когерентен фотону, вызвавшему излучение (является его «точной копией»). Таким образом происходит усиление света . Этим явление отличается от спонтанного излучения , в котором излучаемые фотоны имеют случайные направления распространения, поляризацию и фазу .

Вероятность того, что случайный фотон вызовет индуцированное излучение возбуждённого атома, в точности равняется вероятности поглощения этого фотона атомом, находящимся в невозбуждённом состоянии . Поэтому для усиления света необходимо, чтобы возбуждённых атомов в среде было больше, чем невозбуждённых (так называемая инверсия населённостей ). В состоянии термодинамического равновесия это условие не выполняется, поэтому используются различные системы накачки активной среды лазера ( оптические , электрические , химические и др.) .

Первоисточником генерации является процесс спонтанного излучения, поэтому для обеспечения преемственности поколений фотонов необходимо существование положительной обратной связи , за счёт которой излучённые фотоны вызывают последующие акты индуцированного излучения. Для этого активная среда лазера помещается в оптический резонатор . В простейшем случае он представляет собой два зеркала , установленных друг напротив друга, одно из которых полупрозрачное — через него луч лазера частично выходит из резонатора. Отражаясь от зеркал, пучок излучения многократно проходит по резонатору, вызывая в нём индуцированные переходы. Излучение может быть как непрерывным, так и импульсным. При этом, используя различные приборы (вращающиеся призмы , ячейки Керра и др.) для быстрого выключения и включения обратной связи и уменьшения тем самым периода импульсов, возможно создать условия для генерации излучения очень большой мощности (так называемые ) . Этот режим работы лазера называют режимом модулированной добротности .

Генерируемое лазером излучение является монохроматическим (одной или дискретного набора длин волн ), поскольку вероятность излучения фотона определённой длины волны больше, чем близко расположенной, связанной с уширением спектральной линии, а, соответственно, и вероятность индуцированных переходов на этой частоте тоже имеет максимум. Поэтому постепенно в процессе генерации фотоны данной длины волны будут доминировать над всеми остальными фотонами . Кроме этого, из-за особого расположения зеркал, в лазерном луче сохраняются лишь те фотоны, которые распространяются в направлении, параллельном оптической оси резонатора на небольшом расстоянии от неё, остальные фотоны быстро покидают объём резонатора. Таким образом, луч лазера имеет очень малый угол расходимости . Наконец, луч лазера имеет строго определённую поляризацию . Для этого в резонатор вводят различные поляризаторы , например, ими могут служить плоские стеклянные пластинки, установленные под углом Брюстера к направлению распространения луча лазера .

Устройство лазера

Все лазеры состоят из трёх основных частей:

• активной (рабочей) среды;
• системы накачки (источник энергии);
• оптического резонатора (может отсутствовать, если лазер работает в режиме усилителя).

Каждая из них обеспечивает для работы лазера выполнение своих определённых функций.

Активная среда

В настоящее время в качестве рабочей среды лазера используются различные агрегатные состояния вещества : твёрдое , жидкое , газообразное , плазма . В обычном состоянии число атомов, находящихся на возбуждённых энергетических уровнях, определяется распределением Больцмана :

${\displaystyle N=N_{0}\exp(-E/kT),}$

где N — число атомов, находящихся в возбуждённом состоянии с энергией E , N ₀ — число атомов, находящихся в основном состоянии (энергия равна нулю), k — постоянная Больцмана , T — температура среды. Иными словами, таких атомов, находящихся в возбужденном состоянии, меньше, чем в основном, поэтому вероятность того, что фотон , распространяясь по среде, вызовет вынужденное излучение, также мала по сравнению с вероятностью его поглощения. Поэтому электромагнитная волна , проходя по веществу, расходует свою энергию на возбуждение атомов. Интенсивность излучения при этом падает по закону Бугера :

${\displaystyle I_{l}=I_{0}\exp(-a_{1}l),}$

где I ₀ — начальная интенсивность, I _l — интенсивность излучения, прошедшего расстояние l в веществе, a ₁ — показатель поглощения вещества. Поскольку зависимость экспоненциальная , излучение очень быстро поглощается.

В том случае, когда число возбуждённых атомов больше, чем невозбуждённых (то есть в состоянии инверсии населённостей), ситуация прямо противоположна. Акты вынужденного излучения преобладают над поглощением, и излучение усиливается по закону :

${\displaystyle I_{l}=I_{0}\exp(a_{2}l),}$

где a ₂ — коэффициент квантового усиления. В реальных лазерах усиление происходит до тех пор, пока величина поступающей за счёт вынужденного излучения энергии не станет равной величине энергии, теряемой в резонаторе . Эти потери связаны с насыщением метастабильного уровня рабочего вещества, после чего энергия накачки идёт только на его разогрев, а также с наличием множества других факторов (рассеяние на неоднородностях среды, поглощение примесями , неидеальность отражающих зеркал, полезное и нежелательное излучение в окружающую среду и пр.) .

Система накачки

Для создания инверсной населённости среды лазера используются различные механизмы. В твердотельных лазерах она осуществляется за счёт облучения мощными газоразрядными лампами-вспышками , сфокусированным солнечным излучением (так называемая оптическая накачка) и излучением других лазеров (в частности, полупроводниковых) . При этом возможна работа только в импульсном или импульсно-периодическом режиме, поскольку требуются очень большие плотности энергии накачки, вызывающие при длительном воздействии сильный разогрев и разрушение стержня рабочего вещества . В газовых и жидкостных лазерах (см. гелий-неоновый лазер , лазер на красителях ) используется накачка электрическим разрядом . Такие лазеры работают в непрерывном режиме. Накачка химических лазеров происходит посредством протекания в их активной среде химических реакций . При этом инверсия населённостей возникает либо непосредственно у продуктов реакции, либо у специально введённых примесей с подходящей структурой энергетических уровней. Накачка полупроводниковых лазеров происходит под действием сильного прямого тока через p-n-переход , а также пучком электронов . Существуют и другие методы накачки (газодинамические, заключающиеся в резком охлаждении предварительно нагретых газов ; фотодиссоциация , частный случай химической накачки и др.) .

Классическая трёхуровневая система накачки рабочей среды используется, например, в рубиновом лазере. Рубин представляет собой кристалл корунда Al ₂ O ₃ , легированный небольшим количеством ионов хрома Cr ³⁺ , которые и являются источником лазерного излучения. Из-за влияния электрического поля кристаллической решётки корунда внешний энергетический уровень хрома E ₂ расщеплён (см. эффект Штарка ). Именно это делает возможным использование немонохроматического излучения в качестве накачки . При этом атом переходит из основного состояния с энергией E ₀ в возбуждённое с энергией около E ₂ . В этом состоянии атом может находиться сравнительно недолго (порядка 10 ⁻⁸ с ), почти сразу происходит безызлучательный переход на уровень E ₁ , на котором атом может находиться значительно дольше (до 10 ⁻³ с ), это так называемый метастабильный уровень . Возникает возможность осуществления индуцированного излучения под воздействием других случайных фотонов. Как только атомов, находящихся в метастабильном состоянии, становится больше, чем в основном, начинается процесс генерации .

Создать инверсию населённостей атомов хрома Cr с помощью накачки непосредственно с уровня E ₀ на уровень E ₁ нельзя. Это связано с тем, что если поглощение и вынужденное излучение происходят между двумя уровнями, то оба эти процесса протекают с одинаковой скоростью. Поэтому в данном случае накачка может лишь уравнять населённости двух уровней, чего недостаточно для возникновения генерации .

В некоторых лазерах, например в неодимовом, генерация излучения в котором происходит на ионах неодима Nd ³⁺ , используется четырёхуровневая схема накачки. Здесь между метастабильным E ₂ и основным уровнем E ₀ имеется промежуточный — рабочий уровень E ₁ . Вынужденное излучение происходит при переходе атома между уровнями E ₂ и E ₁ . Преимущество этой схемы заключается в том, что в данном случае легко выполнить условие инверсной населенности, так как время жизни верхнего рабочего уровня ( E ₂ ) на несколько порядков больше времени жизни нижнего уровня ( E ₁ ). Это значительно снижает требования к источнику накачки . Кроме того, подобная схема позволяет создавать мощные лазеры, работающие в непрерывном режиме, что очень важно для некоторых применений . Однако подобные лазеры обладают существенным недостатком в виде низкого квантового КПД, которое определяется как отношение энергии излученного фотона к энергии поглощенного фотона накачки (η _{квантовое} = hν _{излучения} /hν _{накачки} )

Оптический резонатор

Зеркала лазера не только обеспечивают существование положительной обратной связи, но и работают как резонатор, поддерживая одни генерируемые лазером моды , соответствующие стоячим волнам данного резонатора , и подавляя другие . Если на оптической длине L резонатора укладывается целое число полуволн n :

${\displaystyle 2L=n\lambda ,}$

то такие волны, проходя по резонатору, не меняют своей фазы и вследствие интерференции усиливают друг друга. Все остальные волны с близко расположенными частотами постепенно гасят друг друга. Таким образом, спектр собственных частот оптического резонатора определяется соотношением:

${\displaystyle \nu _{n}={\frac {c}{2L}}n,}$

где c — скорость света в вакууме . Интервалы между соседними частотами резонатора одинаковы и равны

${\displaystyle \Delta \nu _{r}={\frac {c}{2L}}.}$

Линии в спектре излучения в силу различных причин ( доплеровское уширение , внешние электрические и магнитное поля, квантовомеханическое эффекты и др.) всегда имеют конечную ширину ${\displaystyle \Delta \nu _{l}.}$ Поэтому могут возникать ситуации, когда на ширину спектральной линии (в лазерной технике применяется термин «полоса усиления») укладывается несколько собственных частот резонатора. В этом случае излучение лазера будет многомодовым . Синхронизация этих мод позволяет добиться того, чтобы излучение представляло собой последовательность коротких и мощных импульсов. Если же ${\displaystyle \Delta \nu _{l}<\Delta \nu _{r},}$ то в излучении лазера будет присутствовать только одна частота, в данном случае резонансные свойства системы зеркал слабо выражены на фоне резонансных свойств спектральной линии .

При более строгом расчёте необходимо учитывать, что усиливаются волны, распространяющиеся не только параллельно оптической оси резонатора, но и под малым углом ${\displaystyle \varphi }$ к ней. Условие усиления тогда принимает вид :

${\displaystyle 2L\cos \varphi =n\lambda .}$

Это приводит к тому, что интенсивность пучка лучей лазера различна в разных точках плоскости , перпендикулярной этому пучку. Здесь наблюдается система светлых пятен, разделённых тёмными узловыми линиями. Для устранения этих нежелательных эффектов используют различные диафрагмы , рассеивающие нити, а также применяют различные схемы оптических резонаторов .

Классификация лазеров

• Твердотельные лазеры на люминесцирующих твёрдых средах ( диэлектрические кристаллы и стёкла). В качестве активаторов обычно используются ионы редкоземельных элементов или ионы группы железа Fe. Накачка оптическая и от полупроводниковых лазеров , осуществляется по трёх- или четырёхуровневой схеме. Современные твердотельные лазеры способны работать в импульсном, непрерывным и квазинепрерывном режимах .
• Полупроводниковые лазеры . Формально также являются твердотельными, но традиционно выделяются в отдельную группу, поскольку имеют иной механизм накачки (инжекция избыточных носителей заряда через p-n-переход или гетеропереход , электрический пробой в сильном поле, бомбардировка быстрыми электронами ), а квантовые переходы происходят между разрешёнными энергетическими зонами , а не между дискретными уровнями энергии . Полупроводниковые лазеры — наиболее употребительный в быту вид лазеров . Кроме этого, применяются в спектроскопии , в системах накачки других лазеров, а также в медицине (см. фотодинамическая терапия ).
  • Вертикально-излучающие лазеры (VCSEL) — «Поверхностно-излучающий лазер с вертикальным резонатором» — разновидность диодного полупроводникового лазера, излучающего свет в направлении, перпендикулярном поверхности кристалла, в отличие от обычных лазерных диодов, излучающих в плоскости, параллельной поверхности пластин.
• Лазеры на красителях . Тип лазеров, использующий в качестве активной среды раствор флюоресцирующих с образованием широких спектров органических красителей . Лазерные переходы осуществляются между различными колебательными подуровнями первого возбуждённого и основного синглетных электронных состояний. Накачка оптическая, могут работать в непрерывном и импульсном режимах. Основной особенностью является возможность перестройки длины волны излучения в широком диапазоне. Применяются в спектроскопических исследованиях .
• Газовые лазеры — лазеры, активной средой которых является смесь газов и паров . Отличаются высокой мощностью, монохроматичностью, а также узкой направленностью излучения. Работают в непрерывном и импульсном режимах. В зависимости от системы накачки газовые лазеры разделяют на газоразрядные лазеры, газовые лазеры с оптическим возбуждением и возбуждением заряженными частицами (например, лазеры с ядерной накачкой , в начале 80-х проводились испытания систем противоракетной обороны на их основе , однако без особого успеха ), и химические лазеры. По типу лазерных переходов различают газовые лазеры на атомных переходах, ионные лазеры, молекулярные лазеры на электронных, колебательных и вращательных переходах молекул и эксимерные лазеры .
  • — газовые лазеры с тепловой накачкой, инверсия населённостей в которых создаётся между возбуждёнными колебательно-вращательными уровнями гетероядерных молекул путём адиабатического расширения движущейся с высокой скоростью газовой смеси (чаще N ₂ +CO ₂ +He или N ₂ +CO ₂ +Н ₂ О, рабочее вещество — CO ₂ , см. Углекислотный лазер ) .
  • Эксимерные лазеры — разновидность газовых лазеров, работающих на энергетических переходах эксимерных молекул ( димерах благородных газов , а также их моногалогенидов ), способных существовать лишь некоторое время в возбуждённом состоянии. Накачка осуществляется пропусканием через газовую смесь пучка электронов, под действием которых атомы переходят в возбуждённое состояние с образованием эксимеров, фактически представляющих собой среду с инверсией населённостей . Эксимерные лазеры отличаются высокими энергетическими характеристикам, малым разбросом длины волны генерации и возможности её плавной перестройки в широком диапазоне .
  • Химические лазеры — разновидность лазеров, источником энергии для которых служат химические реакции между компонентами рабочей среды (смеси газов). Лазерные переходы происходят между возбуждёнными колебательно-вращательными и основными уровнями составных молекул продуктов реакции. Для осуществления химических реакций в среде необходимо постоянное присутствие свободных радикалов , для чего используются различные способы воздействия на молекулы для их диссоциации. Отличаются широким спектром генерации в ближней ИК-области , большой мощностью непрерывного и импульсного излучения .
• Лазеры на свободных электронах — лазеры, активной средой которых является поток свободных электронов , колеблющихся во внешнем электромагнитном поле (за счёт чего осуществляется излучение) и распространяющихся с релятивистской скоростью в направлении излучения. Основной особенностью является возможность плавной широкодиапазонной перестройки частоты генерации. Различают и , накачка первых осуществляется в пространственно-периодическом статическом поле ондулятора , вторых — мощным полем электромагнитной волны. Существуют также лазеры на циклотронном резонансе и , основанные на тормозном излучении электронов, а также , использующие эффект черенковского и переходного излучений . Поскольку каждый электрон излучает до 10 ⁸ фотонов, лазеры на свободных электронах являются, по сути, классическими приборами и описываются законами классической электродинамики .
• Квантовые каскадные лазеры — полупроводниковые лазеры, которые излучают в среднем и дальнем инфракрасном диапазоне . В отличие от обычных полупроводниковых лазеров, которые излучают посредством вынужденных переходов между разрешёнными электронными и дырочными уровнями, разделёнными запрещенной зоной полупроводника , излучение квантовых каскадных лазеров возникает при переходе электронов между слоями гетероструктуры полупроводника и состоит из двух типов лучей, причём вторичный луч обладает весьма необычными свойствами и не требует больших затрат энергии .

• Волоконный лазер — лазер, резонатор которого построен на базе оптического волокна , внутри которого полностью или частично генерируется излучение. При полностью волоконной реализации такой лазер называется цельноволоконным, при комбинированном использовании волоконных и других элементов в конструкции лазера он называется волоконно-дискретным или гибридным.
• Другие виды лазеров, развитие принципов которых на данный момент является приоритетной задачей исследований ( рентгеновские лазеры , гамма-лазеры и др.).

Применение лазеров

С момента своего изобретения лазеры зарекомендовали себя как «готовые решения ещё неизвестных проблем» . В силу уникальных свойств излучения лазеров, они широко применяются во многих отраслях науки и техники, а также в быту (проигрыватели компакт-дисков , лазерные принтеры , считыватели штрихкодов , лазерные указки и пр.). Легко достижимая высокая плотность энергии излучения позволяет производить локальную термическую обработку и связанную с ней механическую обработку ( резку , сварку , пайку , гравировку ). Точный контроль зоны нагрева позволяет сваривать материалы, которые невозможно сварить обычными способами (к примеру, керамику и металл ). Луч лазера может быть сфокусирован в точку диаметром порядка микрона , что позволяет использовать его в микроэлектронике для прецизионной механической обработки материалов (резка полупроводниковых кристаллов, сверление особо тонких отверстий в печатных платах ) . Широкое применение получила также лазерная маркировка и художественная гравировка изделий из различных материалов (в том числе объёмная гравировка прозрачных материалов). Лазеры используются для получения поверхностных покрытий материалов (лазерное легирование , лазерная наплавка , ) с целью повышения их износостойкости . При лазерной обработке материалов на них не оказывается механическое воздействие, зона нагрева мала, поэтому возникают лишь незначительные термические деформации . Кроме того, весь технологический процесс может быть полностью автоматизирован. Лазерная обработка потому характеризуется высокой точностью и производительностью.

Лазеры применяются в голографии для создания самих голограмм и получения голографического объёмного изображения. Некоторые лазеры, например, лазеры на красителях , способны генерировать монохроматический свет практически любой длины волны, при этом импульсы излучения могут достигать 10 ⁻¹⁶ с , и, следовательно, огромных мощностей (так называемые ). Эти свойства используются в спектроскопии , а также при изучении нелинейных оптических эффектов . С использованием лазера удалось измерить расстояние до Луны с точностью до нескольких сантиметров. Лазерная локация космических объектов уточнила значения ряда фундаментальных астрономических постоянных и способствовала уточнению параметров космической навигации , расширила представления о строении атмосферы и поверхности планет Солнечной системы . В астрономических телескопах , снабжённых адаптивной оптической системой коррекции атмосферных искажений, лазер применяют для создания искусственных опорных звезд в верхних слоях атмосферы.

Применение лазеров в метрологии и измерительной технике не ограничивается измерением расстояний. Лазеры находят здесь разнообразнейшее применение: для измерения времени, давления, температуры, скорости потоков жидкостей и газов, угловой скорости ( лазерный гироскоп ), концентрации веществ, оптической плотности, разнообразных оптических параметров и характеристик, в виброметрии и др.

Сверхкороткие импульсы лазерного излучения используются в лазерной химии для запуска и анализа химических реакций . Здесь лазерное излучение позволяет обеспечить точную локализацию, дозированность, абсолютную стерильность и высокую скорость ввода энергии в систему . В настоящее время разрабатываются различные системы лазерного охлаждения , рассматриваются возможности осуществления с помощью лазеров управляемого термоядерного синтеза . Лазеры используются и в военных целях, например, в качестве средств наведения и прицеливания . Рассматриваются варианты создания на основе мощных лазеров боевых систем защиты воздушного, морского и наземного базирования .

В медицине лазеры применяются как бескровные скальпели , используются при лечении офтальмологических заболеваний ( катаракта , отслоение сетчатки , лазерная коррекция зрения и др.). Широкое применение получили также в косметологии (лазерная эпиляция , лечение сосудистых и пигментных дефектов кожи, лазерный пилинг , удаление татуировок и пигментных пятен ) .

Для изучения взаимодействия лазерного излучения с веществом и получения управляемого термоядерного синтеза строят большие лазерные комплексы , мощность которых может превосходить 1 ПВт .

Лазерная связь

В настоящее время бурно развивается так называемая лазерная связь . Известно, что чем выше несущая частота канала связи , тем больше его пропускная способность . Поэтому радиосвязь стремится переходить на всё более короткие длины волн. Длина световой волны в среднем на шесть порядков меньше длины волны радиодиапазона , поэтому посредством лазерного излучения возможна передача гораздо большего объёма информации. Лазерная связь осуществляется как по открытым, так и по закрытым световодным структурам, например, по оптическому волокну , где свет за счёт явления полного внутреннего отражения может распространяться на большие расстояния, практически не ослабевая .

Безопасность лазеров

Любой, даже маломощный лазер, представляет опасность для зрения человека. Лазер часто применяется в быту, на концертах, музыкальных мероприятиях. Зафиксировано множество случаев получения ожогов сетчатки глаза , что приводило к временной или полной слепоте.

См. также

• Мазер

Литература

• Тарасов Л. В. . — М. : Радио и связь, 1981. — 440 с. от 17 октября 2007 на Wayback Machine
• Кондиленко И. И., Коротков П. А., Хижняк А. И. . — Киев: Вища школа, 1984. — 232 с. (недоступная ссылка)
• Звелто О. . — М. : Мир, 1990. — 559 с. — ISBN 5-03-001053-X .
• Бруннер В. Справочник по лазерной технике: Пер. с нем. — М. : Энергоатомиздат, 1991. — 544 с. — ISBN 5-283-02480-6 .
• Квантовая электроника. Маленькая энциклопедия. / Под ред. М. Е. Жаботинского. — М. : «Советская энциклопедия» , 1969. — 500 с.
• Тарасов Л. В. . — М. : Наука , 1985. — Т. 42. — 176 с. — (Библиотечка «Квант»). от 25 февраля 2010 на Wayback Machine
• Вагнер С. Д. Оптические квантовые генераторы: Учебное пособие к спецкурсу. — Петрозаводск, 1991.
• William T. Silfvast. . — New York: Cambridge University Press, 1996. — ISBN 0-521-55617-1 . (англ.)
• (рус.) // УФН . — 2011. — Т. 181 .
• Кёбнер Г. Промышленное применение лазеров. — М., Машиностроение , 1988. — ISBN 5-217-00266-2 . — Тираж 19700 экз. — 280 с.

Дополнительная литература

• Мэйтлэнд, А., Данн, М. Введение в физику лазеров. — М., Мир , 1978. — 408 с.

Ссылки

• , опубликованных в УФН по теме «Лазеры» ( PACS : 42.55.-f Lasers)
• // Популярная механика
• НГУ по лазерам и фотонике
• (частичный русский перевод)
• П. В. Зарубин (профессор, к.ф.-м.н.), С. Д. Польских (д. т. н.). (недоступная ссылка)
• // Элементы.ру
• // Хабр
• на forum.fonarevka.ru

• (англ.)
• (англ.)

н/п фильмы

• художественный фильм [www.kino-teatr.ru/kino/movie/sov/12901/annot/ «Синее небо»] (режиссёр: Марк Толмачев, сценарист: Игорь Неверов, оператор: Фёдор Сильченко, Одесская киностудия , 1971 год ) — о начале лазерной эры в медицине, а именно в офтальмологии . Действие картины происходит в стенах научного Института глазных болезней им. В. П. Филатова АМН Украины . Прообразом главного героя, врача Андрея Тарана, послужил проф. Л. А. Линник , который впервые в мире в 1963 году применил лазерное излучение для коагуляции сетчатки.
• научно-популярный фильм «Конструкторы лучей» (режиссёр — А. Слободской, оператор В. Петров , « Леннаучфильм », 1985 год ). Фильм посвящён исследованиям в области лазеров Института общей физики АН СССР во главе с академиком А. М. Прохоровым .
• Документальный фильм (режиссёр Алексей Вахрушев, текст читает Василий Лановой. ЗАО «Интеллект»)

Примечания

Некоторые внешние ссылки в этой статье ведут на сайты, занесённые в спам-лист Эти сайты могут нарушать авторские права, быть признаны неавторитетными источниками или по другим причинам быть запрещены в Википедии. Редакторам следует заменить такие ссылки ссылками на соответствующие правилам сайты или библиографическими ссылками на печатные источники либо удалить их (возможно, вместе с подтверждаемым ими содержимым). Список проблемных ссылок