Тепловой шум ( шум Джонсона — Найквиста , джонсоновский шум или найквистовский шум ) — равновесный шум , обусловленный тепловым движением носителей заряда в проводнике , в результате чего на концах проводника возникает флуктуирующая разность потенциалов .

История

В 1926 году Джон Б. Джонсон впервые экспериментально установил закономерности этого вида шума в Bell Labs . Затем он описал своё открытие Гарри Найквисту , который смог объяснить полученные результаты .

Возникновение

Тепловой шум возникает в любом проводнике электрического тока, обладающем активным сопротивлением, и связан с хаотичным движением подвижных носителей заряда, в результате которого на концах проводника появляются флуктуации напряжения. Реактивные сопротивления — ёмкости и индуктивности — не могут быть источниками теплового шума .

В металлах из-за большой концентрации электронов проводимости и малой длины свободного пробега тепловая скорость электронов во много раз превосходит скорость направленного движения в электрическом поле (скорость дрейфа). Поэтому мощность теплового шума не зависит ни от приложенного напряжения, ни от тока, ни от частоты (а только от полосы частот, в которой происходит измерение шума).

Напряжение

Средний квадрат напряжения теплового шума зависит только от активного сопротивления проводника ${\displaystyle R}$ и абсолютной температуры проводника ${\displaystyle T}$ и может быть рассчитан по формуле Найквиста :

${\displaystyle {{\overline {e_{t}^{2}}}={4kT \over 2\pi }{\int _{w_{1}}^{w_{2}}{Re[Z(jw)]dw}\mid _{Z=R}}=4kTR{\mathcal {\bigtriangleup }}f},}$

где ${\displaystyle k}$ — постоянная Больцмана , ${\displaystyle {\mathcal {\bigtriangleup }}f}$ — полоса частот, в которой проводятся измерения.

Спектральная плотность мощности

Спектральная плотность электродвижущей силы шума (имеющая размерность В ² · с ):

${\displaystyle S_{f}=4kTR{\frac {hf}{kT}}\left(\exp {\frac {hf}{kT}}-1\right)^{-1},}$

где ${\displaystyle k}$ — постоянная Больцмана , ${\displaystyle T}$ — абсолютная температура проводника, ${\displaystyle R}$ — активное сопротивление проводника, ${\displaystyle h}$ — постоянная Планка , ${\displaystyle f}$ — частота.

В области частот, для которой выполняется неравенство ${\displaystyle {\frac {hf}{kT}}\ll 1}$ , спектральную плотность можно считать постоянной и не зависящей от частоты:

${\displaystyle S_{f}={{\overline {e_{t}^{2}}} \over {{\mathcal {\bigtriangleup }}f}}=4kTR.}$

Поэтому тепловой шум можно рассматривать в широком диапазоне частот как белый шум вплоть до частоты порядка:

${\displaystyle f_{m}\approx kT/h.}$

При комнатной температуре (300 К):

${\displaystyle f_{m}\approx 6\cdot 10^{12}}$ Гц .

Примечания

Литература

• Лебедев А. И. . — М. : ФИЗМАТЛИТ, 2008. — С. . — 488 с. — 700 экз. — ISBN 978-5-9221-0995-6 .
• Пасынков В. В., Чиркин Л. К. Полупроводниковые приборы. — М. : Высшая школа, 1988. — С. 262. — 479 с ил. с.