Физика колебаний и волн — раздел общей физики, изучающий физические явления, характеризующиеся циклическим изменением физических величин во времени и в пространстве. Это — одна большая часть школьного курса физики, изучается после электромагнетизма ( рассматривая механические и электромагнитные процессы вместе ) или сразу с механикой ( в связи с тем, что теория колебаний и волн развивается на основе кинематики и динамики, что охватывает механика ).

Циклические процессы

В колебательных и волновых процессах численные значения физических величин циклически изменяются. Для упрощения анализа физических явлений в пространственных и временных координатах можно рассматривать проекции. Если зафиксировать какой-либо момент времени, волновой характер проявляется в определённом распределении характеризующей величины в пространстве, в котором наблюдаемо чередование максимумов и минимумов физической величины. Если, напротив, зафиксировать пространственные координаты, локально наблюдаемая физическая величина совершает колебания.

Волновой циклический процесс состоит из циклов, которые повторяются в пространстве и времени. Колебания — это циклический процесс, в котором циклы повторяются во времени. Например, проекция точки, которая движется по единичной окружности , совершает колебания на отрезке [-1,1]. Соответствие между этими двумя циклическими процессами ( движением по окружности и движением проекции ) используют для графического отображения колебаний. Отображение колебаний с помощью вращающегося вектора амплитуды называется методом векторных диаграмм.

Колебания

Колебаниями называются процессы, которые повторяются ( во времени ), так, что то в одну сторону, то в противоположную сторону меняется физическая величина, характеризующая явление. В зависимости от физической природы процесса, различают:

• Механические колебания:
  • Колебания пружины, колебания струны ( и мембраны ), колебания маятника.
  • Колебания поршня в цилиндре двигателя внутреннего сгорания , колебания Земной коры во время землетрясений.
  • Колебания давления воздуха во время распространения звука, волнение моря и качка корабля.
• Электромагнитные колебания: колебания в цепи переменного тока, колебания поля .
• Электромеханические колебания: колебания мембраны телефона, колебания диффузора электродинамического громкоговорителя.

Колебания механической природы и электромагнитной природы подчиняются одинаковым количественным законам. Раздел физики, в котором колебания различной природы рассматривают с одной точки зрения, называется физикой колебаний.

Система, совершающая колебания, называется колебательной системой . Основные свойства колебательных систем:

• У любой колебательной системы есть устойчивое состояние равновесия .
• Как только колебательная система оказывается выведенной из устойчивого состояния равновесия, появляется сила, возвращающая систему в устойчивое состояние.
• Вернувшись в устойчивое состояние, колеблющееся тело по инерции продолжает движение.

Если колебательная система в начальный момент времени находится в устойчивом состоянии равновесия, колебания не происходят пока на систему не подействует внешняя сила. Если колебательная система выведена из этого состояния, перечисленные свойства приводят к тому, что в системе происходят колебания, которые какое-то время продолжаются.

Колебания, которые происходят без переменных внешних воздействий на колебательную систему, называются свободными колебаниями . В противном случае — колебания называются вынужденными колебаниями .

Колебания называются периодическими, если численные значения всех физических величин, характеризующих колебательную систему и меняющихся в процессе колебаний, повторяются через равные промежутки времени. Периодические колебания величины ${\displaystyle s(t)}$ называются гармоническими колебаниями , если ${\displaystyle s(t)=Asin(\omega t+\varphi _{0})}$ или ${\displaystyle s(t)=Acos(\omega t+\varphi _{1})}$ . в аргументах этих тригонометрических функций связаны соотношением ${\displaystyle \varphi _{1}=\varphi _{0}-\pi /2}$ .

Можно доказать, что величина ( ${\displaystyle s}$ ) совершает гармонические колебания ( с циклической частотой ${\displaystyle \omega }$ ) тогда и только тогда, если она удовлетворяет уравнению ${\displaystyle {\frac {d^{2}s}{dt^{2}}}+\omega ^{2}s=0}$ . Поэтому это уравнение называется дифференциальным уравнением гармонических колебаний.

Когда система одновременно участвует в разных колебательных процессах, получение закона результирующих колебаний системы называется сложением колебаний. Гармонические колебания двух колебательных процессов называются когерентными , если разность их фаз не зависит от времени. В сложении некогерентных колебаний получаются негармонические результирующие колебания. Для сложения двух одинаково направленных гармонических колебаний можно использовать метод векторных диаграмм.

При сложении одинаково направленных гармонических колебаний с циклическими частотами ${\displaystyle \omega ,2\omega ,3\omega }$ и т. д. получаются периодические негармонические колебания с периодом ${\displaystyle 2\pi /\omega }$ . Любое гармоническое колебание можно представить в виде суммы гармонических колебаний с такими частотами : ${\displaystyle s=f(t)={\frac {a_{0}}{2}}+\sum _{n=1}^{\infty }(a_{n}cos(n\omega t)+b_{n}sin(n\omega t))={\frac {a_{0}}{2}}+\sum _{n=1}^{\infty }A_{n}sin(n\omega t+\varphi _{n})}$ , где

${\displaystyle a_{n}={\frac {2}{T}}\int \limits _{-T/2}^{T/2}f(t)cos(n\omega t)\,dt,\,\,(n=0,1,2,...)}$ ,

${\displaystyle b_{n}={\frac {2}{T}}\int \limits _{-T/2}^{T/2}f(t)sin(n\omega t)\,dt,\,\,(n=1,2,...)}$

Такое представление периодической функции ${\displaystyle f(t)}$ называется её разложением в ряд Фурье . Члены ряда Фурье, соответствующие колебаниям с циклическими частотами ${\displaystyle \omega ,2\omega ,3\omega }$ и т. д. называются первой, второй, третьей и т. д. гармониками сложного периодического колебания. Совокупность этих гармоник образует спектр колебания. Периодические колебания имеют дискретный спектр частот.

Непериодические колебания в общем случае имеют сплошной спектр частот. В гармоническом анализе эти сложные колебания представляются в виде интеграла Фурье .

Некоторые непериодические колебания ( они называются почти периодическими, квазипериодическими ) имеют дискретный спектр частот. Но эти циклические частоты выражаются иррациональными числами .

Волны

Различают 2 вида волн: упругие волны и электромагнитные волны .

Упругими волнами называются механические ( деформации ), которые распространяются в упругой среде. Тело называется упругим, если его деформации, которые появляются под влиянием внешних воздействий, полностью исчезают после прекращения этих воздействий.

Упругие волны в неограниченной среде распространяются, в результате вовлечения в вынужденные колебания всё более и более удалённых от источника волн частей среды. За колеблющиеся частицы сплошной среды , в которой распространяются упругие волны, принимают небольшие .

Упругая волна называется продольной, если частицы среды колеблются в направление распространения волны. Пример — звуковые волны в воздухе ( это — упругие волны малой интенсивности ).

Упругая волна называется поперечной, если частицы среды колеблются перпендикулярно направлению распространения волны. Пример — волны, которые распространяются вдоль струн музыкальных инструментов.

Особое место занимают поверхностные волны . Имеются в виду волны на поверхности жидкости ( возмущения поверхности жидкости ). В поверхностных волнах частицы жидкости одновременно совершают и продольные, и поперечные колебания.

Бегущая волна

Бегущей волной называется волна, которая, в отличие от стоячей волны , переносит энергию в пространстве. Уравнением бегущей волны называется зависимость величин, характеризующих колебания среды в распространении волны, от координат и времени.

Упругая волна называется синусоидальной, или гармонической, если соответствующие ей колебания частиц среды являются гармоническими. Частота этих колебаний называется частотой волны.

Волновой поверхностью , или волновым фронтом , называется геометрическое место точек с одинаковой фазой колебаний. Волна называется плоской, если её поверхности представляют собой совокупность параллельных плоскостей. Волна называется сферической, если её поверхности представляют собой концентрические сферы; центр этих сфер называется центром волны.

Уравнение плоской синусоидальной волны: ${\displaystyle s=Asin(\omega t-}$ kr ${\displaystyle +\alpha )}$ , где есть

k – волновой вектор ,

r – радиус-вектор ,

${\displaystyle \alpha }$ – начальная фаза колебаний в

Уравнение сферической синусоидальной волны: ${\displaystyle s={\frac {a_{0}}{r}}sin(\omega t-kr+\alpha )}$ , где ${\displaystyle a_{0}}$ – это физическая величина, численно равная амплитуде волны на единичном расстоянии от центра волны.

Распространение волны в однородной изотропной среде описывается следующим дифференциальным уравнением в частных производных: ${\displaystyle \Delta s={\frac {1}{v^{2}}}{\frac {\partial ^{2}s}{\partial t^{2}}}}$ , где ${\displaystyle \Delta }$ – это оператор Лапласа и ${\displaystyle v}$ – скорость распространения волны. Плоская и сферическая волна удовлетворяют этому уравнению. Функция ${\displaystyle s}$ , которая характеризует синусоидальную волну с волновым числом ${\displaystyle k}$ , распространяющуюся в однородной изотропной среде, одновременно удовлетворяет двум уравнениям: ${\displaystyle \Delta s=-k^{2}s}$ и ${\displaystyle {\frac {\partial ^{2}s}{\partial t^{2}}}=-\omega ^{2}s}$ .

Примечания