Флуктуа́ция (от лат. fluctuatio — колебание) — любое случайное отклонение какой-либо величины. В квантовой механике — отклонение от среднего значения случайной величины, характеризующей систему из большого числа хаотично взаимодействующих частиц; такие отклонения вызываются тепловым движением частиц или квантовомеханическими эффектами .

Примером флуктуаций являются флуктуации плотности вещества в окрестностях критических точек , приводящие, в частности, к сильному рассеянию света и потере прозрачности ( опалесценция ).

Флуктуации, вызванные квантовомеханическими эффектами, присутствуют даже при температуре абсолютного нуля . Они принципиально неустранимы. Пример проявления квантовомеханических флуктуаций — эффект Казимира , а также силы Ван-дер-Ваальса . Непосредственно наблюдаемы квантовомеханические флуктуации для заряда, прошедшего через квантовый точечный контакт — квантовый дробовой шум .

Электрические флуктуации

Электрические флуктуации — хаотичные изменения потенциалов, токов и зарядов в электрических цепях и линиях передачи, вызываемые тепловым движением носителей заряда и другими физическими процессами в веществе, обусловленными дискретной природой электричества (естественные электрические флуктуации), а также случайными изменениями и нестабильностью характеристик цепей (технические электрические флуктуации). Электрические флуктуации возникают в проводниках, электронных и ионных приборах, а также в атмосфере, где происходит распространение радиоволн . Электрические флуктуации приводят к появлению ложных сигналов — шумов на выходе усилителей электрических сигналов, ограничивают их чувствительность и помехоустойчивость, уменьшают стабильность генераторов, устойчивость систем автоматического регулирования и т. д.

В проводниках, в результате теплового движения носителей заряда, возникает флуктуирующая разность потенциалов ( тепловой шум ). В металлах, из-за большой концентрации электронов проводимости и малой длины их свободного пробега, тепловые скорости электронов во много раз превосходят скорость направленного движения (дрейфа) в электрическом поле . Поэтому электрические флуктуации в металлах зависят от температуры, но не зависят от приложенного напряжения ( формула Найквиста ). При комнатной температуре интенсивность тепловых электрических флуктуаций остаётся постоянной до частот ${\displaystyle \sim 10^{12}}$ Гц . Хотя тепловые электрические флуктуации возникают только в активных сопротивлениях, наличие в цепи реактивных элементов ( конденсаторов и катушек индуктивности ) может изменить частотный спектр электрических флуктуаций.

В неметаллических проводниках электрические флуктуации увеличиваются за счёт медленной случайной перестройки структуры проводника под действием тока. Эти электрические флуктуации на несколько порядков превышают тепловые. Электрические флуктуации в электровакуумных и ионных приборах связаны главным образом со случайным характером электронной эмиссии с катода ( дробовой шум ). Интенсивность дробовых электрических флуктуаций практически постоянна для частот меньших ${\displaystyle 10^{8}}$ Гц. Она зависит от присутствия остаточных ионов и величины объёмного заряда. Дополнительные источники электрических флуктуаций в этих приборах — вторичная электронная эмиссия с анода и сеток электронных ламп , динодов фотоэлектронных умножителей и т. п., а также случайное перераспределение тока между электродами. Наблюдаются также медленные электрические флуктуации, связанные с различными процессами на катоде. В газоразрядных приборах низкого давления электрические флуктуации возникают из-за теплового движения электронов.

В полупроводниковых приборах электрические флуктуации обусловлены случайным характером процессов генерации и рекомбинации электронов и дырок (генерационно-рекомбинационный шум) и диффузии носителей заряда (диффузионный шум). Оба процесса дают вклад как в тепловой, так и в дробовой шумы полупроводниковых приборов. Частотный спектр этих электрических флуктуаций определяется временами жизни и дрейфа носителей. В полупроводниковых приборах на низких частотах наблюдаются также электрические флуктуации, обусловленные «улавливанием» электронов и дырок дефектами кристаллической решётки (модуляционный шум).

В приборах квантовой электроники электрические флуктуации ничтожно малы и обусловлены спонтанным излучением ( квантовый усилитель ).

Так называемые технические электрические флуктуации связаны с температурными изменениями параметров цепей и их «старением», нестабильностью источников питания, с помехами от промышленных установок, вибрацией и толчками, с нарушениями электрических контактов и т. п.

Электрические флуктуации в генераторах электромагнитных колебаний вызывают модуляцию амплитуды и частоты колебаний (модулированные колебания), что приводит к появлению непрерывного частотного спектра колебаний и к уширению спектральной линии генерируемых колебаний, составляющему величину ${\displaystyle 10^{-7}-10^{-12}}$ от несущей частоты.

Физика явления

В электрических проводниках наиболее устойчивыми флуктуациями оказываются флуктуации, приводящие к возникновению стоячих волн . Число стоячих электромагнитных волн с частотами от ${\displaystyle \nu }$ до ${\displaystyle \nu +d\nu }$ в проводнике длиной ${\displaystyle L}$ с учётом поляризации равно ${\displaystyle dn(\nu )=2\cdot {\frac {2Ld\nu }{c}}}$ , здесь ${\displaystyle c}$ − скорость света . Будем считать, что на каждую стоячую волну приходится энергия ${\displaystyle kT}$ , соответствующая энергии гармонического осциллятора. Здесь ${\displaystyle k}$ − постоянная Больцмана , ${\displaystyle T}$ − абсолютная температура . Тогда энергия стоячих волн с частотами от ${\displaystyle \nu }$ до ${\displaystyle \nu +d\nu }$ будет ${\displaystyle dE(\nu )=4\cdot {\frac {L}{c}}d\nu kT}$ . Мощность на единицу длины цепи равна ${\displaystyle dW={\frac {dE(\nu )}{\frac {L}{c}}}=4kTd\nu }$ . Вся энергия флуктуационных токов снова переходит в тепло на сопротивлении. Потеря мощности на единице длины проводника с сопротивлением ${\displaystyle R}$ по закону Джоуля-Ленца равна ${\displaystyle {\frac {dW(\nu )}{d\nu }}={\frac {{\overline {E^{2}}}(\nu )}{R}}}$ , где ${\displaystyle {\overline {E^{2}}}}$ − средний квадрат флуктуационной ЭДС для волн с частотой ${\displaystyle \nu }$ . Получаем формулу Найквиста ${\displaystyle {\overline {E^{2}}}=4kTR(\nu )}$ .

Флуктуации в произведениях искусства

В фантастической повести А. и Б. Стругацких «Стажёры» флуктуация определяется как отклонение от наиболее вероятного состояния, причём вероятность этого отклонения ничтожно мала. Персонаж повести Жилин описывает свою встречу с человеком, называющим себя «Гигантской флюктуацией». Этот человек так себя называл, потому что на события, происходящие с ним, не распространялась теория вероятностей. С ним происходили невероятные события столь часто, что это ломало всю теорию.

См. также

• Флуктуационно-диссипационная теорема
• Формула Найквиста

Примечания

Литература

• Бонч-Бруевич А. M. Радиоэлектроника в экспериментальной физике, M., 1966;
• Малахов A. H. Флуктуации в автоколебательных системах, M., 1968;
• Ван дер Зил А. Шум [в электронных приборах], пер. с англ., M., 1973;
• Суходоев И. О. Шумы электрических цепей, M., 1975;
• Рытов С. M. Введение в статистическую радиофизику, ч. 1, M., 1976;
• Робинсон Ф. H. X. Шумы и флуктуации в электронных схемах и цепях, пер. с англ., M., 1980.
• Мак-Доналд Д. Введение в физику шумов и флуктуаций, М., Мир, 1964
• Жигальский Г. П. Флуктуации и шумы в электронных твердотельных приборах, М. ФИЗМАТЛИТ, 2012.
• Лукьянчикова Н. Б. Флуктуационные явления в полупроводниках и полупроводниковых приборах, М. Радио и связь, 1990.