Классическая электродинамика
Электричество · Магнетизм
Электростатика Закон Кулона Теорема Гаусса Электрический дипольный момент Электрический заряд Электрическая индукция Электрическое поле Электростатический потенциал
Магнитостатика Закон Био — Савара — Лапласа Закон Ампера Магнитный момент Магнитное поле Магнитный поток Магнитная индукция
Электродинамика Векторный потенциал Диполь Потенциалы Лиенара — Вихерта Сила Лоренца Ток смещения Униполярная индукция Уравнения Максвелла Электрический ток Электромагнитная индукция Электромагнитное излучение Электромагнитное поле
Электрическая цепь Закон Ома Законы Кирхгофа Индуктивность Радиоволновод Резонатор Электрическая ёмкость Электрическая проводимость Электрическое сопротивление Электрический импеданс
Ковариантная формулировка Тензор электромагнитного поля Тензор энергии-импульса 4-потенциал 4-ток
См. также: Портал:Физика

Электродвижущая сила (ЭДС) — скалярная физическая величина , характеризующая работу сторонних сил (то есть любых сил, кроме электростатических и диссипативных), действующих в квазистационарных цепях постоянного или переменного тока . В замкнутом проводящем контуре ЭДС равна работе этих сил по перемещению единичного положительного заряда вдоль всего контура .

По аналогии с напряжённостью электрического поля вводят понятие напряжённость сторонних сил ${\displaystyle {\vec {E}}_{ex}}$ , под которой понимают векторную физическую величину, равную отношению сторонней силы, действующей на пробный электрический заряд к величине этого заряда. Тогда в замкнутом контуре ${\displaystyle L}$ ЭДС будет равна:

${\displaystyle {\mathcal {E}}=\oint \limits _{L}{\vec {E}}_{ex}\cdot d{\vec {l}}}$ ,

где ${\displaystyle d{\vec {l}}}$ — элемент контура.

Несмотря на наличие слова «сила» в наименовании понятия, электродвижущая сила не является одной из сил в физике и не имеет размерности силы.

ЭДС так же, как и напряжение , в Международной системе единиц (СИ) измеряется в вольтах . Можно говорить об электродвижущей силе на любом участке цепи. Это удельная работа сторонних сил не во всем контуре, а только на данном участке. ЭДС гальванического элемента есть работа сторонних сил при перемещении единичного положительного заряда внутри элемента от одного полюса к другому. Работа сторонних сил не может быть выражена через разность потенциалов, так как сторонние силы непотенциальны и их работа зависит от формы траектории. Так, например, работа сторонних сил при перемещении заряда между клеммами источника тока вне самого́ источника равна нулю.

ЭДС и закон Ома

Электродвижущая сила источника связана с электрическим током , протекающим в цепи, соотношениями закона Ома . Закон Ома для неоднородного участка цепи имеет вид

${\displaystyle \varphi _{1}-\varphi _{2}+{\mathcal {E}}=IR,}$

где ${\displaystyle \varphi _{1}-\varphi _{2}}$ — разность между значениями потенциала в начале и в конце участка цепи, ${\displaystyle I}$ — сила тока , текущего по участку, а ${\displaystyle R}$ — сопротивление участка.

Если точки 1 и 2 совпадают (цепь замкнута), то ${\displaystyle \varphi _{1}-\varphi _{2}=0}$ и предыдущая формула переходит в формулу закона Ома для замкнутой цепи :

${\displaystyle {\mathcal {E}}=IR,}$

где теперь ${\displaystyle R}$ — полное сопротивление всей цепи.

В общем случае полное сопротивление цепи складывается из сопротивления внешнего по отношению к источнику тока участка цепи ( ${\displaystyle R_{e}}$ ) и внутреннего сопротивления самого́ источника тока ( ${\displaystyle r}$ ). С учётом этого следует:

${\displaystyle {\mathcal {E}}=IR_{e}+Ir.}$

ЭДС источника тока

Если на участке цепи не действуют сторонние силы ( однородный участок цепи ) и, значит, источника тока на нём нет, то, как это следует из закона Ома для неоднородного участка цепи, выполняется:

${\displaystyle \varphi _{1}-\varphi _{2}=IR.}$

Значит, если в качестве точки 1 выбрать анод источника, а в качестве точки 2 — его катод, то для разности между потенциалами анода ${\displaystyle \varphi _{a}}$ и катода ${\displaystyle \varphi _{k}}$ можно записать:

${\displaystyle \varphi _{a}-\varphi _{k}=IR_{e},}$

где как и ранее ${\displaystyle R_{e}}$ — сопротивление внешнего участка цепи.

Поделив данное соотношение на закон Ома для замкнутой цепи, записанный в виде ${\displaystyle {\mathcal {E}}=I(R_{e}+r)}$ , мы получим:

${\displaystyle {\frac {\varphi _{a}-\varphi _{k}}{\mathcal {E}}}={\frac {R_{e}}{R_{e}+r}}}$ и затем ${\displaystyle \varphi _{a}-\varphi _{k}={\frac {R_{e}}{R_{e}+r}}{\mathcal {E}}.}$

Из последнего соотношения следуют два вывода:

1. Во всех случаях, когда по цепи течёт ток, разность потенциалов между клеммами источника тока ${\displaystyle \varphi _{a}-\varphi _{k}}$ меньше, чем ЭДС источника.
2. В предельном случае, когда ${\displaystyle R_{e}}$ бесконечно (цепь разорвана), выполняется ${\displaystyle {\mathcal {E}}=\varphi _{a}-\varphi _{k}.}$

Таким образом, ЭДС источника тока равна разности потенциалов между его клеммами в состоянии, когда источник отключён от цепи .

ЭДС индукции

Причиной возникновения электродвижущей силы в замкнутом контуре может стать изменение потока магнитного поля , пронизывающего поверхность, ограниченную данным контуром. Это явление называется электромагнитной индукцией . Величина ЭДС индукции в контуре определяется выражением

${\displaystyle {\mathcal {E}}=-{\frac {d\Phi }{dt}},}$

где ${\displaystyle \Phi }$ — поток магнитного поля через указанную поверхность. Знак «−» перед выражением показывает, что индукционный ток, созданный ЭДС индукции, препятствует изменению магнитного потока в контуре (см. правило Ленца ). В свою очередь причиной изменения магнитного потока может быть как изменение магнитного поля, так и движение контура в целом или его отдельных частей.

Неэлектростатический характер ЭДС

Как показано на рисунке, электрический ток, нормальное направление которого — от «плюса» к «минусу», внутри источника ЭДС (например, внутри гальванического элемента) течёт в противоположном направлении. Направление от «плюса» к «минусу» совпадает с направлением электростатической силы, действующей на положительные заряды. Поэтому для того, чтобы заставить ток течь в противоположном направлении, необходима дополнительная сила неэлектростатической природы ( центробежная сила , сила Лоренца , силы химической природы, сила со стороны вихревого электрического поля) которая бы преодолевала силу со стороны электростатического поля. Диссипативные силы, хотя и противодействуют электростатическому полю, не могут заставить ток течь в противоположном направлении, поэтому они не входят в состав сторонних сил, работа которых используется в определении ЭДС.

Сторонние силы

Сторонними силами называются силы, вызывающие перемещение электрических зарядов внутри источника постоянного тока против направления действия сил электростатического поля. Например, в гальваническом элементе или аккумуляторе сторонние силы возникают в результате электрохимических процессов, происходящих на границе соприкосновения электрода с электролитом; в электрическом генераторе постоянного тока сторонней силой является сила Лоренца .

См. также

• Правила Кирхгофа

Примечания