Дно зо́ны проводи́мости — самое низкое по энергии состояние в зоне проводимости полупроводника , а также энергия этого состояния. Состояние задаётся волновым вектором электрона ${\displaystyle {\vec {k}}_{c0}}$ , а энергия имеет стандартное обозначение ${\displaystyle E_{c}}$ .

В зависимости от полупроводника, дно зоны проводимости может находиться в разных точках зоны Бриллюэна . Часто это чем-либо выделенные точки (скажем, Γ, X, L), отвечающие различной симметрии зоны в различных направлениях. Однако существуют полупроводники, например кремний , для которых дно зоны проводимости не совпадает ни с какой особой точкой зоны Бриллюэна.

Точки в центре и на краях зоны Бриллюэна всегда являются минимумами или максимумами закона дисперсии ${\displaystyle E({\vec {k}})}$ (из-за условий на периодичность потенциала). Если дно зоны проводимости приходится не на Γ-точку, то есть ${\displaystyle {\vec {k}}_{c0}\neq 0}$ , оно является вырожденным, а именно, ввиду симметрии, имеется несколько волновых векторов, отвечающих энергетическому минимуму.

Для органических полупроводников, вместо термина «дно зоны проводимости», используется понятие ( англ. LUMO: lowest unoccupied molecular orbital ).

Если дно зоны проводимости и потолок валентной зоны полупроводника находятся в одной и той же точке зоны Бриллюэна ( ${\displaystyle {\vec {k}}_{c0}={\vec {k}}_{v0}}$ ), то такой материал называется прямозонным (пример: GaAs ), а если в разных — то непрямозонным (пример: Si ).

Литература

• Н. Ашкрофт, Н. Мермин. / М.И Каганов. — М. : Мир, 1979. — 399 с.

• Ч. Киттель. Введение в физику твёрдого тела. — М. : Наука, 1978.