Фу́нкции параболи́ческого цили́ндра ( функции Вебера ) — общее название для специальных функций , являющихся решениями дифференциальных уравнений , получающихся при применении метода разделения переменных для уравнений математической физики , таких как уравнение Лапласа , уравнение Пуассона , уравнение Гельмгольца и др. в системе координат параболического цилиндра .

В общем случае функции параболического цилиндра — решения следующего уравнения

${\displaystyle {\frac {d^{2}f}{dz^{2}}}+\left(az^{2}+bz+c\right)f=0.\quad (1)}$

При выполнении линейной замены переменной в этом уравнении получается уравнение:

${\displaystyle {\frac {d^{2}f}{dz^{2}}}+\left(\nu +{\frac {1}{2}}-{\frac {z^{2}}{4}}\right)f=0,}$

решения которого называются функциями Вебера и обозначаются ${\displaystyle D_{\nu }(z).}$

Функции ${\displaystyle D_{\nu }(z),D_{\nu }(-z),D_{-\nu -1}(iz),D_{-\nu -1}(-iz)}$ являются решениями уравнения Вебера, причём при нецелом ${\displaystyle \nu }$ функции ${\displaystyle D_{\nu }(z),D_{\nu }(-z)}$ линейно независимы. Для всех ${\displaystyle \nu }$ функции ${\displaystyle D_{\nu }(z),D_{-\nu -1}(\pm iz)}$ также линейно независимы.

На практике часто пользуются и другими функциями параболического цилиндра — функциями Эрмита , являющихся решениями уравнения Эрмита , которое получается из ${\displaystyle (1)}$ заменой ${\displaystyle f(\alpha z+\beta )=e^{-z^{2}}y(z)}$

${\displaystyle {\frac {d^{2}y}{dz^{2}}}-2z{\frac {dy}{dz}}+2\nu y=0.\qquad (2)}$

Функции Эрмита обозначаются ${\displaystyle H_{\nu }(z).}$ Общее решение уравнения ${\displaystyle (2):}$

${\displaystyle y(z)=c_{1}H_{\nu }(z)+c_{2}\Phi \left(-{\frac {\nu }{2}};{\frac {1}{2}};z^{2}\right),}$

где ${\displaystyle \Phi \left(\alpha ;\beta ;z\right)}$ — .

При целом неотрицательном ${\displaystyle \nu }$ функция Эрмита совпадает с полиномом Эрмита . При целом отрицательном ${\displaystyle \nu }$ функция Эрмита выражается в замкнутом виде через функцию ошибок .

Рекуррентные соотношения и формулы дифференцирования

Рекуррентные соотношения

${\displaystyle D_{\nu }(z)={\dfrac {\Gamma (\nu +1)}{\sqrt {2\pi }}}\left(e^{{\frac {1}{2}}\nu \pi i}D_{-\nu -1}(iz)+e^{-{\frac {1}{2}}\nu \pi i}D_{-\nu -1}(-iz)\right)}$

${\displaystyle D_{\nu }(z)=zD_{\nu -1}(z)-(\nu -1)D_{\nu -2}(z)}$

${\displaystyle H_{\nu }(z)=2zH_{\nu -1}(z)-2(\nu -1)H_{\nu -2}(z)}$

${\displaystyle H_{\nu }(z)={\frac {2z}{2(\nu +1)}}H_{\nu +1}(z)-{\frac {1}{2(\nu +1)}}H_{\nu +2}(z)}$

${\displaystyle 2\nu ~H_{\nu -1}(z)+H_{\nu +1}(z)=2zH_{\nu }(z)}$

Формулы дифференцирования

${\displaystyle {\frac {d}{dz}}~D_{\nu }(z)=-{\dfrac {1}{2}}zD_{\nu }(z)+\nu D_{\nu -1}(z)}$

${\displaystyle {\frac {d}{dz}}~H_{\nu }(z)=2\nu H_{\nu -1}(z)}$

${\displaystyle {\frac {d}{dz}}~H_{\nu }(z)-2zH_{\nu }(z)=-H_{\nu +1}(z)}$

${\displaystyle {\frac {d}{dz}}{\Bigl [}e^{-z^{2}}~H_{\nu }(z){\Bigr ]}=-e^{-z^{2}}H_{\nu +1}(z)}$

Интегральные представления

Асимптотическое поведение

В начале координат

На бесконечности

Литература

• Уиттекер, Ватсон. Курс современного анализа, 1963, том 2
• Бейтмен, Эрдейи Высшие трансцендентные функции, том 2

H.F. Weber , "Über die Integration der partiellen Differentialgleichung ${\displaystyle {\frac {\partial ^{2}u}{\partial x^{2}}}+{\frac {\partial ^{2}u}{\partial y^{2}}}+k^{2}u=0}$ " Math. Ann. , 1 (1869) pp. 1–36

Ссылки

• Milton Abramowitz and Irene A. Stegun, eds., Handbook of Mathematical Functions with Formulas, Graphs, and Mathematical Tables 1972, Dover: New York. .
• Weisstein, Eric W. From MathWorld--A Wolfram Web Resource.
• Weisstein, Eric W. From MathWorld--A Wolfram Web Resource.