Уравнение движения сплошной среды — векторное уравнение, выражающее баланс импульса для сплошной среды :

${\displaystyle \rho {\frac {d{\vec {v}}}{dt}}=\nabla \cdot T+\rho {\vec {f}}}$ , где

• ${\displaystyle \rho }$ — плотность в точке,
• ${\displaystyle {\vec {v}}}$ — скорость в точке,
• ${\displaystyle {\frac {d}{dt}}}$ — материальная (субстанциональная, полная) производная ,
• ${\displaystyle T}$ — тензор напряжений Коши,
• ${\displaystyle {\vec {f}}}$ — вектор внешних массовых сил .

Историческая справка

Уравнение движения в общем виде было получено Коши в начале 1820-х гг. (анонс относится к 30 сентября 1822 г. , краткая публикация в 1823 г. , полная публикация — в 1828 г. ).

Вид уравнения в декартовой системе координат

В прямоугольной декартовой системе координат три проекции уравнения движения сплошной среды имеют вид

${\displaystyle \rho \left({\frac {\partial v_{x}}{\partial t}}+v_{x}{\frac {\partial v_{x}}{\partial x}}+v_{y}{\frac {\partial v_{x}}{\partial y}}+v_{z}{\frac {\partial v_{x}}{\partial z}}\right)={\frac {\partial p_{xx}}{\partial x}}+{\frac {\partial p_{xy}}{\partial y}}+{\frac {\partial p_{xz}}{\partial z}}+\rho F_{x},}$

${\displaystyle \rho \left({\frac {\partial v_{y}}{\partial t}}+v_{x}{\frac {\partial v_{y}}{\partial x}}+v_{y}{\frac {\partial v_{y}}{\partial y}}+v_{z}{\frac {\partial v_{y}}{\partial z}}\right)={\frac {\partial p_{yx}}{\partial x}}+{\frac {\partial p_{yy}}{\partial y}}+{\frac {\partial p_{yz}}{\partial z}}+\rho F_{y},}$

${\displaystyle \rho \left({\frac {\partial v_{z}}{\partial t}}+v_{x}{\frac {\partial v_{z}}{\partial x}}+v_{y}{\frac {\partial v_{z}}{\partial y}}+v_{z}{\frac {\partial v_{z}}{\partial z}}\right)={\frac {\partial p_{zx}}{\partial x}}+{\frac {\partial p_{zy}}{\partial y}}+{\frac {\partial p_{zz}}{\partial z}}+\rho F_{z},}$

где ${\displaystyle \rho (x,y,z,t)}$ — плотность сплошной среды, ${\displaystyle v_{x}(x,y,z,t)}$ , ${\displaystyle v_{y}(x,y,z,t)}$ , ${\displaystyle v_{z}(x,y,z,t)}$ — проекции скорости среды, ${\displaystyle p_{ij}}$ — компоненты тензора напряжений , ${\displaystyle F_{x}(x,y,z,t)}$ , ${\displaystyle F_{y}(x,y,z,t)}$ , ${\displaystyle F_{z}(x,y,z,t)}$ — компоненты вектора массовой плотности объёмных сил, действующих на сплошную среду (сила в расчёте на единицу массы). Если используемая система отсчёта не является инерциальной , то в число массовых сил нужно включать силы инерции .

Выражения, стоящие в скобках в левых частях, являются проекциями ускорения , поэтому в некотором смысле уравнение движения можно рассматривать как обобщение второго закона Ньютона для материальной точки постоянной массы.

В произвольной криволинейной системе координат уравнение движения имеет вид

${\displaystyle \rho \left({\frac {\partial v^{i}}{\partial t}}+v^{k}\nabla _{k}v^{i}\right)=\nabla _{k}p^{ik}+\rho F^{i},\quad i=1,2,3,}$

где символ ${\displaystyle \nabla _{i}}$ обозначает ковариантную производную по ${\displaystyle i}$ -ой координате, а по повторяющемуся индексу ${\displaystyle k}$ производится суммирование от одного до трёх.

Специальные формы уравнения

Если сплошная среда покоится (относительно используемой системы координат), ${\displaystyle {\vec {v}}\equiv 0}$ , то уравнения движения превращаются в уравнения равновесия

${\displaystyle 0={\frac {\partial p_{xx}}{\partial x}}+{\frac {\partial p_{xy}}{\partial y}}+{\frac {\partial p_{xz}}{\partial z}}+\rho F_{x},}$

${\displaystyle 0={\frac {\partial p_{yx}}{\partial x}}+{\frac {\partial p_{yy}}{\partial y}}+{\frac {\partial p_{yz}}{\partial z}}+\rho F_{y},}$

${\displaystyle 0={\frac {\partial p_{zx}}{\partial x}}+{\frac {\partial p_{zy}}{\partial y}}+{\frac {\partial p_{zz}}{\partial z}}+\rho F_{z}.}$

Частными случаями уравнения движения являются

• уравнение Эйлера (уравнение движения для идеальной жидкости );
• уравнение Навье — Стокса (уравнение движения для линейно-вязкой жидкости );
• (уравнение движения для малых деформаций ).

Примечания