Термоэлектрические явления
Принципы
Термоэлектрические явления эффект Зеебека эффект Пельтье эффект Томсона Эффект Нернста — Эттингсгаузена
Применения
Термоэлектрические материалы Термопара Элемент Пельтье Термоэлектрогенератор Радиоизотопный термоэлектрический генератор

Эффе́кт Эттингсга́узена — эффект возникновения градиента температур в находящемся в магнитном поле проводнике , через который протекает электрический ток . Если ток протекает вдоль оси ${\displaystyle x}$ , а магнитное поле направлено вдоль ${\displaystyle y}$ , то градиент температур будет возникать вдоль ${\displaystyle z}$ . Эффект назван в честь Альберта фон Эттинсгаузена .

Краткое объяснение эффекта заключается в следующем. В среднем действие силы Лоренца и компенсируют друг друга, однако, вследствие разброса скоростей носителей заряда , отклонение «более горячих» и «более холодных» происходит по-разному — они отклоняются к противоположным граням проводника.

Электроны , сталкиваясь с решёткой , приходят с ней в термодинамическое равновесие . Если они при этом отдают энергию, то проводник нагревается; если они поглощают энергию решетки, то проводник охлаждается, в результате чего возникает градиент температуры в направлении, перпендикулярном полю ${\displaystyle B}$ и току ${\displaystyle j}$ .

Характеристикой данного эффекта служит коэффициент Эттингсгаузена ${\displaystyle A^{E}}$ :

${\displaystyle \nabla _{z}T^{E}=A^{E}B_{y}j_{x}}$ .

Эффект Эттингсгаузена может быть только адиабатическим.

Поскольку поле Холла зависит от скорости движения носителей зарядов, то в полупроводниках эффект сильнее на несколько порядков, чем в металлах.

См. также

• Эффект Нернста — Эттингсгаузена

Литература