Interested Article - Кварконий

Кварко́ний — вид мезона , состоящий из кварка и антикварка одного и того же аромата . Примерами таких частиц являются J/ψ -мезон ( c c , состояние чармония см. ниже ) и ϒ -мезон ( b b , состояние боттомония см. ниже ). Реальное связанное состояние t-кварка и антикварка — топоний , или тэта-мезон — не существует, поскольку t-кварк распадается путём слабого взаимодействия прежде, чем может сформировать связанное состояние (однако может существовать виртуальная пара t t ). Обычно термин «кварконий» употребляется только применительно к тяжёлым ароматам, то есть мезонам, образованным тяжелыми кварками ( c , b , t ). Это связано с тем, что физические состояния лёгких кварков ( u , d и s ), наблюдаемые в эксперименте, представляют собой квантово-механические суперпозиции всех ароматов. Большое различие в массах очарованного ( с ) и прелестного ( b ) кварков с лёгкими ароматами приводит к тому, что состояния первых хорошо описываются в терминах кварк-антикварковых пар одного аромата.

Состояния чармония

В представленной таблице одни и те же частицы могут быть названы с использованием спектроскопической нотации или путём указания их массы. В некоторых случаях используются серии возбуждений: Ψ′ — первое возбуждение Ψ (исторически это состояние называется J/ψ ), Ψ″ — второе возбуждение и т. д.

Некоторые состояния предсказаны, но пока не обнаружены; другие не подтверждены. Квантовые числа частицы X(3872) неизвестны, по поводу её структуры идёт дискуссия. Это может быть:

  • кандидат в состояние 1 1 D 2 ;
  • гибридное состояние чармония;
  • молекула

В 2005 году в эксперименте BaBar объявили об открытии нового состояния Y(4260) . Эксперименты и Belle также подтвердили его существование. Первоначально считалось, что это состояние чармония, однако имеются свидетельства более экзотической природы этой частицы, например молекула D-мезонов , система из 4 кварков или гибридный мезон.

Терм n 2 S + 1 L J I G ( J P C ) Частица Масса (МэВ/ c ²)
1 1 S 0 0 + (0 −+ ) η c (1 S ) 2980,3 ± 1,2
1³S 1 0 (1 −− ) J/ψ(1 S ) 3096,916 ± 0,011
1 1 P 1 0 (1 +− ) h c (1 P ) 3525,93 ± 0,27
1³P 0 0 + (0 ++ ) χ c 0 (1 P ) 3414,75 ± 0,31
1³P 1 0 + (1 ++ ) χ c 1 (1 P ) 3510,66 ± 0,07
1³P 2 0 + (2 ++ ) χ c 2 (1 P ) 3556,20 ± 0,09
2 1 S 0 0 + (0 −+ ) η c (2 S ) или η′ c 3637 ± 4
2³S 1 0 (1 −− ) ψ (3686) 3686,09 ± 0,04
1 1 D 2 0 + (2 −+ ) η c 2 (1 D )
1³D 1 0 (1 −− ) ψ (3770) 3772,92 ± 0,35
1³D 2 0 (2 −− ) ψ 2 (1 D )
1³D 3 0 (3 −− ) ψ 3 (1 D ) 3842 ± 1
2 1 P 1 0 (1 +− ) h c (2 P )
2³P 0 0 + (0 ++ ) χ c 0 (2 P )
2³P 1 0 + (1 ++ ) χ c 1 (2 P )
2³P 2 0 + (2 ++ ) χ c 2 (2 P )
? ? ? ? 0 ? (? ? ) X (3872) 3872,2 ± 0,8
? ? ? ? ? ? (1 −− ) Y (4260) 4260 +8
−9

Примечания:

* Требует подтверждения.
Предсказан, но пока не обнаружен.
Интерпретируется как состояние чармония 1 −− .

Состояния боттомония

В представленной таблице одни и те же частицы могут быть названы с использованием спектроскопической нотации или путём указания их массы.

Некоторые состояния предсказаны, но пока не обнаружены; другие не подтверждены.

Терм n 2 S + 1 L J I G ( J P C ) Частица Масса (МэВ/ c ²)
1 1 S 0 0 + (0 −+ ) η b (1 S ) 9388,9 +3,1
−2,3
1³S 1 0 (1 −− ) Υ (1 S ) 9460,30 ± 0,26
1 1 P 1 0 (1 +− ) h b (1 P )
1³P 0 0 + (0 ++ ) χ b 0 (1 P ) 9859,44 ± 0,52
1³P 1 0 + (1 ++ ) χ b 1 (1 P ) 9892,76 ± 0,40
1³P 2 0 + (2 ++ ) χ b 2 (1 P ) 9912,21 ± 0,40
2 1 S 0 0 + (0 −+ ) η b (2 S )
2³S 1 0 (1 −− ) Υ (2 S ) 10023,26 ± 0,31
1 1 D 2 0 + (2 −+ ) η b 2 (1 D )
1³D 1 0 (1 −− ) Υ (1 D ) 10161,1 ± 1,7
1³D 2 0 (2 −− ) Υ 2 (1 D )
1³D 3 0 (3 −− ) Υ 3 (1 D )
2 1 P 1 0 (1 +− ) h b (2 P )
2³P 0 0 + (0 ++ ) χ b 0 (2 P ) 10232,5 ± 0,6
2³P 1 0 + (1 ++ ) χ b 1 (2 P ) 10255,46 ± 0,55
2³P 2 0 + (2 ++ ) χ b 2 (2 P ) 10268,65 ± 0,55
3³S 1 0 (1 −− ) Υ (3 S ) 10355,2 ± 0,5
4³S 1 0 (1 −− ) Υ (4 S ) или Υ (10580) 10579,4 ± 1,2
5³S 1 0 (1 −− ) Υ (10860) 10865 ± 8
6³S 1 0 (1 −− ) Υ (11020) 11019 ± 8

Примечания :

* Предварительный результат, требуется подтверждение.

Кварконий в КХД

Расчёты свойств мезонов в квантовой хромодинамике (КХД) носят непертурбативный характер. Поэтому единственным доступным общим методом остаётся прямой расчёт с использованием КХД на решётке . Однако существуют и другие методы, также эффективные применительно к тяжёлому кварконию.

Лёгкие кварки в мезоне движутся с релятивистскими скоростями, поскольку масса их связанного состояния много больше масс самих составляющих кварков. Но скорость очарованного и прелестного кварков в соответствующих состояниях кваркония существенно меньше, и релятивистские эффекты затрагивают такие состояния в меньшей степени. Оценки этих скоростей v дают около 0,3 скорости света для чармония и 0,1 для боттомония. Таким образом расчёты таких состояний могут проводиться путём разложения по степеням малого параметра v/c . Этот метод получил название (non-relativistic QCD — NRQCD).

Нерелятивистская КХД также квантуется как , что позволяет использовать ещё один подход в расчётах КХД на решётке. Таким образом было получено хорошее согласие с экспериментом в значении масс боттомония, и это является одним из лучших свидетельств состоятельности метода КХД на решётке. Для масс чармония согласие не такое хорошее, но учёные работают над улучшением данного метода. Также ведётся работа в направлении вычислений таких свойств, как ширины состояний кваркония и вероятности перехода между состояниями.

Ещё один исторически ранний, но до сих пор эффективный метод использует модель эффективного потенциала для расчёта масс состояний кваркония. Предполагается, что кварки, составляющие кварконий, движутся с нерелятивистскими скоростями в статическом потенциале, подобно тому, как это происходит с электроном в нерелятивистской модели атома водорода . Один из наиболее популярных модельных потенциалов носит название потенциала Корнелла:

где r — эффективный радиус связанного состояния, a и b — некие параметры. Такой потенциал состоит из двух частей. Первая, a/r , отвечает потенциалу, создаваемому одноглюонным обменом между кварком и антикварком, и называется кулоновской частью, поскольку повторяет вид кулоновского потенциала электромагнитного поля , также пропорционального 1/ r . Вторая часть, br , отвечает эффекту конфайнмента кварков. Обычно при использовании данного подхода берётся удобная форма волновой функции кварков, а параметры a и b определяются путём подгонки к экспериментально измеренным значениям масс кваркониев. Релятивистские и прочие эффекты могут быть учтены путём добавления дополнительных членов к потенциалу, подобно тому, как это делается для атома водорода в нерелятивистской квантовой механике.

Последний метод не имеет качественного теоретического обоснования, однако весьма популярен, поскольку позволяет довольно точно предсказывать параметры кваркония, избегая длительных вычислений на решётке, а также разделяет влияние короткодействующего кулоновского потенциала и дальнодействующего эффекта конфайнмента. Это оказывается полезно для понимания характера сил между кварком и антикварком в КХД.

Значение

Изучение кваркония представляет интерес с точки зрения определения параметров кварк- глюонного взаимодействия. Мезоны проще для изучения, так как состоят только из двух кварков, а кварконий для этих целей подходит лучше всего из-за симметричности.

См. также

Примечания

  1. Суффикс -оний ( -onium ) применяется для обозначения связанных систем, состоящих из частицы и соответствующей античастицы; иногда для таких систем используется общий термин .
  2. . Istituto Nazionale di Fisica Nucleare (6 июля 2005). Дата обращения: 6 марта 2010. 11 марта 2012 года.
  3. B. Aubert et al. ( BaBar Collaboration ). (2005). Дата обращения: 29 апреля 2010. 18 января 2016 года.
  4. Patrignani C. et al. (Particle Data Group) . 2016 Review of Particle Physics. , Chin. Phys. C, 40, 100001 (2016). от 13 декабря 2016 на Wayback Machine от 13 декабря 2016 на Wayback Machine c c MESONS] от 13 декабря 2016 на Wayback Machine
  5. . www.inp.nsk.su. Дата обращения: 28 февраля 2019. 28 февраля 2019 года.
  6. Patrignani C. et al. (Particle Data Group) . 2016 Review of Particle Physics. , Chin. Phys. C, 40, 100001 (2016). от 13 декабря 2016 на Wayback Machine от 13 декабря 2016 на Wayback Machine b b MESONS] от 13 декабря 2016 на Wayback Machine

Литература

  • Э. Д. Блум, Г. Дж. Фелдман, от 13 сентября 2013 на Wayback Machine , УФН , том 139, стр. 529—551, март 1983. DOI: 10.3367/UFNr.0139.198303f.0529
  • Г. В. Пахлова, П. Н. Пахлов, С. И. Эйдельман, от 30 марта 2013 на Wayback Machine , УФН , том 180, стр. 225—248, март 2010. DOI: 10.3367/UFNr.0180.201003a.0225.
Источник —

Same as Кварконий