Потенциал Юкавы — модельный скалярный потенциал для описания сильного взаимодействия между адронами .

Энергия взаимодействия между адронами, выраженная через потенциал Юкавы, выглядит

${\displaystyle V=-g^{2}{\frac {e^{-kr}}{r}}}$

где g — константа, задающая , k — постоянная с размерностью обратной длины , задающей радиус взаимодействия. Знак минус говорит о притяжении.

Физическая природа

В начале XX века, после открытия протонов и нейтронов , стало понятным, что ядра атомов состоят исключительно из этих частиц, получивших название нуклонов , или адронов . С учетом малого размера ядер атомов (порядка фемтометра ), встал вопрос о том, какие силы способны удержать в ядре одноимённо заряженные частицы, ведь кулоновское отталкивание между ними очень и очень значительное. Это взаимодействие получило общее название сильного взаимодействия. Первую модель сильного взаимодействия предложил Хидэки Юкава .

В 1934 г. Юкава предположил, что сильное взаимодействие осуществляется через какое-то поле, подобным образом, как взаимодействие между зарядами осуществляется через электромагнитное поле . Но сильное взаимодействие характеризуется очень небольшим радиусом действия, поэтому вместо кулоновского потенциала он предложил использовать потенциал, величина которого падает с расстоянием по экспоненциальному закону. В таком случае, на расстояниях меньших, чем 1/k, когда экспонента меняется несильно, между адронами существует притяжение, напоминающее кулоновское. На расстояниях, значительно превышающих 1/k, взаимодействие быстро падает.

Юкава предложил назвать поле, из-за которого осуществляется сильное взаимодействие, мезотронным, и, соответственно, квант этого поля именовать мезотроном. Однако, знатоки греческого языка исправили эти названия, и теперь поле называется мезонным , а частицы, являющиеся его квантами — мезонами .

В теории Юкавы мезонное поле описывалось определённым потенциалом Φ, что удовлетворяет уравнению

${\displaystyle (\nabla ^{2}-k^{2})\Phi =4\pi g\rho }$ ,

где ρ — плотность распределения адронного вещества. Это уравнение напоминает уравнение Пуассона в электростатике . Для точечного адрона решение этого уравнения имеет приведённый наверху вид.

Кроме того, оно напоминает уравнение Клейна — Гордона , которое в релятивистской квантовой механике описывает волновую функцию бес спиновой частицы ( бозона ):

${\displaystyle \left\{{\frac {1}{c^{2}}}{\frac {\partial ^{2}}{\partial t^{2}}}-\nabla ^{2}+\left({\frac {mc}{\hbar }}\right)^{2}\right\}\Phi =0}$ ,

где c — скорость света , ${\displaystyle \hbar }$ — приведённая постоянная Планка , а m — масса бозона.

Сопоставив эти уравненния, Юкава получил, что установить массу мезона можно с помощью формулы: ${\displaystyle k={\frac {mc}{\hbar }}}$ .

Кроме того, постоянная 1/k описывает радиус взаимодействия между нуклонами, следовательно, определяет радиус ядра. Зная радиус ядра, можно оценить массу мезона. Оценки массы дали величину, примерно в 200 раз большую, чем масса электрона.

Открытие мезонов

Сначала считалось, что гипотетическим мезоном, отвечающим за сильное взаимодействие, является мюон , однако, эксперименты быстро показали, что мюон не участвует в сильных взаимодействиях. Только спустя несколько лет была открыта новая элементарная частица — пион , подтвердившая предположение Юкавы о существовании подобных полей. Вскоре выяснилось, что существует три разных типа пионов, были открыты новые виды мезонов . Существование многих частиц, участвующих в сильных взаимодействиях, определяет сложность теории сильных взаимодействий и то, что потенциал Юкавы описывает её только приближённо. Но он неплохо работает на расстояниях между адронами порядка 2 фм и энергии взаимодействия, меньшей чем 500 МэВ .

В 1949 году Юкава Хидэки получил Нобелевскую премию за предсказание существования мезонов.

Замечания

Потенциал, аналогичный потенциалу Юкавы, в атомной физике и физике плазмы называют экранированным кулоновским потенциалом .

См. также

• Взаимодействие Юкавы
• Экранированное уравнение Пуассона

Примечания