Полига́мма-фу́нкция порядка m в математике определяется как ( m +1)-я производная натурального логарифма гамма-функции ,

${\displaystyle \psi ^{(m)}(z)={\frac {{\rm {d}}^{m}}{{\rm {d}}z^{m}}}\psi (z)={\frac {{\rm {d}}^{m+1}}{{\rm {d}}z^{m+1}}}\ln \Gamma (z)\;,}$

где ${\displaystyle \Gamma (z)}$ — гамма-функция , а

${\displaystyle \psi (z)=\psi ^{(0)}(z)={\frac {\Gamma '(z)}{\Gamma (z)}}}$

— дигамма-функция , которую также можно определить через сумму следующего ряда:

${\displaystyle \psi (z)=\psi ^{(0)}(z)=-\gamma +\sum \limits _{k=0}^{\infty }\left({\frac {1}{k+1}}-{\frac {1}{k+z}}\right)\;,}$

где ${\displaystyle {\textstyle {\gamma }}}$ — постоянная Эйлера—Маскерони . Это представление справедливо для любого комплексного ${\displaystyle z\neq 0,\;-1,\;-2,\;-3,\ldots }$ (в указанных точках функция ${\displaystyle {\textstyle {\psi (z)}}}$ имеет сингулярности первого порядка) .

Полигамма-функцию также можно определить через сумму ряда

${\displaystyle \psi ^{(m)}(z)=(-1)^{m+1}\;m!\;\sum \limits _{k=0}^{\infty }\displaystyle {\frac {1}{(z+k)^{m+1}}}\;,\qquad m>0\;,}$

который получается из представления для дигамма-функции дифференцированием по z . Это представление также справедливо для любого комплексного ${\displaystyle z\neq 0,\;-1,\;-2,\;-3,\ldots }$ (в указанных точках функция ${\displaystyle {\textstyle {\psi ^{(m)}(z)}}}$ имеет сингулярности порядка ( m +1)). Оно может быть записано через дзета-функцию Гурвица ,

${\displaystyle \psi ^{(m)}(z)=(-1)^{m+1}\;m!\;\zeta (m+1,z)\;.}$

В этом смысле дзета-функция Гурвица может быть использована для обобщения полигамма-функции на случай произвольного (нецелого) порядка m .

Отметим, что в литературе ${\displaystyle {\textstyle {\psi ^{(m)}(z)}}}$ иногда обозначается как ${\displaystyle {\textstyle {\psi _{m}(z)}}}$ или явным образом указываются штрихи для производных по z . Функция ${\displaystyle {\textstyle {\psi '(z)=\psi ^{(1)}(z)}}}$ называется тригамма-функцией , ${\displaystyle {\textstyle {\psi ''(z)=\psi ^{(2)}(z)}}}$ — тетрагамма-функцией, ${\displaystyle {\textstyle {\psi '''(z)=\psi ^{(3)}(z)}}}$ — пентагамма-функцией, ${\displaystyle {\textstyle {\psi ^{(4)}(z)}}}$ — гексагамма-функцией, и т. д.

Интегральное представление

Полигамма-функция может быть представлена как

${\displaystyle \psi ^{(m)}(z)=(-1)^{m+1}\int _{0}^{\infty }{\frac {t^{m}e^{-zt}}{1-e^{-t}}}{\rm {d}}t}$

Это представление справедливо для Re z >0 и m > 0 . При m =0 (для дигамма-функции ) интегральное представление может быть записано в виде

${\displaystyle \psi (z)=\psi ^{(0)}(z)=-\gamma +\int _{0}^{\infty }{\frac {e^{-t}-e^{-zt}}{1-e^{-t}}}{\rm {d}}t=-\gamma +\int _{0}^{1}{\frac {1-t^{z-1}}{1-t}}{\rm {d}}t\;,}$

где ${\displaystyle {\textstyle {\gamma }}}$ — постоянная Эйлера—Маскерони .

Асимптотические разложения

При ${\displaystyle z\to \infty \;}$ ( ${\displaystyle \;|\operatorname {arg} \;{z}|<\pi }$ ) справедливо следующее разложение с использованием чисел Бернулли :

${\displaystyle \psi ^{(m)}(z)=(-1)^{m-1}\left[{\frac {(m-1)!}{z^{m}}}+{\frac {m!}{2z^{m+1}}}+\sum _{k=1}^{\infty }{\frac {(2k+m-1)!\;B_{2k}}{(2k)!\;z^{2k+m}}}\right]}$

Разложение в ряд Тейлора вблизи аргумента, равного единице, имеет вид

${\displaystyle \psi ^{(m)}(z+1)=\sum _{k=0}^{\infty }(-1)^{m+k+1}(m+k)!\;\zeta (m+k+1)\;{\frac {z^{k}}{k!}}\;,}$

где ζ обозначает дзета-функцию Римана . Этот ряд сходится при | z | < 1, и он может быть получен из соответствующего ряда для дзета-функции Гурвица .

Частные значения

Значения полигамма-функции при целых и полуцелых значениях аргумента выражаются через дзета-функцию Римана ,

${\displaystyle \psi ^{(m)}(1)=(-1)^{m+1}m!\;\zeta (m+1)\;,\qquad m>0}$

${\displaystyle \psi ^{(m)}({\tfrac {1}{2}})=(-1)^{m+1}m!\;(2^{m+1}-1)\;\zeta (m+1)\;,\qquad m>0\;,}$

а для дигамма-функции (при m =0) —

${\displaystyle \psi (1)=\psi ^{(0)}(1)=-\gamma \;,}$

${\displaystyle \psi ({\tfrac {1}{2}})=\psi ^{(0)}({\tfrac {1}{2}})=-\gamma -2\ln {2}\;,}$

где ${\displaystyle {\textstyle {\gamma }}}$ — постоянная Эйлера—Маскерони .

Чтобы получить значения полигамма-функции при других целых (положительных) и полуцелых значениях аргумента, можно использовать рекуррентное соотношение, приведённое ниже.

Другие формулы

Полигамма-функция удовлетворяет рекуррентному соотношению

${\displaystyle \psi ^{(m)}(z+1)=\psi ^{(m)}(z)+{\frac {(-1)^{m}\;m!}{z^{m+1}}}\;,}$

а также формуле дополнения

${\displaystyle \psi ^{(m)}(1-z)+(-1)^{m+1}\;\psi ^{(m)}(z)=(-1)^{m}\pi {\frac {{\rm {d}}^{m}}{{\rm {d}}z^{m}}}\cot(\pi z)\;.}$

Для полигамма-функции кратного аргумента существует следующее свойство :

${\displaystyle \psi ^{(m)}(kz)={\frac {1}{k^{m+1}}}\sum _{n=0}^{k-1}\psi ^{(m)}\left(z+{\frac {n}{k}}\right),\qquad m>0}$

а для дигамма-функции ( ${\displaystyle m=0}$ ) к правой части надо добавить ln k ,

${\displaystyle \psi (kz)=\ln {k}+{\frac {1}{k}}\sum _{n=0}^{k-1}\psi \left(z+{\frac {n}{k}}\right).}$

См. также

• Дигамма-функция
• Тригамма-функция

Примечания

Ссылки

• Milton Abramowitz, Irene A. Stegun. // (англ.) . — New York: Dover Publications , 1964. — ISBN 0-486-61272-4 .
• Weisstein, Eric W. (англ.) на сайте Wolfram MathWorld .