Символ Ле́ви-Чиви́ты — математический символ, который используется в тензорном анализе . Назван в честь итальянского математика Туллио Леви-Чивиты . Обозначается ${\displaystyle \varepsilon _{ijk}}$ . Здесь приведён символ для трёхмерного пространства, для других размерностей меняется количество индексов (см. ниже).

Другие названия:

• абсолютно антисимметричный единичный тензор ,
• полностью антисимметричный единичный тензор ,
• абсолютно кососимметричный объект ,
• тензор Леви-Чивиты (символ Леви-Чивиты является компонентной записью этого тензора),
• кососимметричный символ Кронекера (данный термин использовался в учебнике по тензорному исчислению Акивиса и Гольдберга).

Определение

В трёхмерном пространстве, в правом ортонормированном базисе (или вообще в правом базисе с единичным определителем метрики) символ Леви-Чивиты определяется следующим образом:

${\displaystyle \varepsilon _{ijk}={\begin{cases}+1,&P(i,j,k)=+1,\\-1,&P(i,j,k)=-1,\\0,&i=j\bigvee j=k\bigvee k=i,\end{cases}}}$

то есть для чётной перестановки индексов i , j , k он равен 1 (для троек (1, 2, 3), (2, 3, 1), (3, 1, 2)), для нечётной перестановки равен -1 (для троек (3, 2, 1), (1, 3, 2), (2, 1, 3)), а в остальных случаях равен нулю (при наличии повторяющихся индексов). Для компонент ${\displaystyle \varepsilon _{ijk}}$ в левом базисе берутся противоположные числа.

Для общего случая (произвольных косоугольных координат с правой ориентацией базисных векторов) это определение обычно меняется на

${\displaystyle \varepsilon _{ijk}={\begin{cases}+{\sqrt {g}},&P(i,j,k)=+1,\\-{\sqrt {g}},&P(i,j,k)=-1,\\0&i=j\bigvee j=k\bigvee k=i,\end{cases}}}$

где ${\displaystyle g}$ — определитель матрицы метрического тензора ${\displaystyle g_{ij}}$ , представляющий квадрат объёма параллелепипеда, натянутого на базис. Аналогично, для левого базиса берутся противоположные числа.

Такой набор компонент ${\displaystyle \varepsilon _{ijk}}$ представляет собой (истинный) тензор . Если, как это иногда делается в литературе, в качестве определения ${\displaystyle \varepsilon _{ijk}}$ использовать приведённые выше формулы для любой — как правой, так и левой — системы координат, то получившийся набор чисел будет представлять псевдотензор . При этом ${\displaystyle \varepsilon ^{ijk}}$ будет таким же, но с заменой ${\displaystyle {\sqrt {g}}}$ на ${\displaystyle 1/{\sqrt {g}}.}$

${\displaystyle \varepsilon _{ijk}}$ может определяться также как смешанное произведение векторов базиса, в котором символ применяется:

${\displaystyle \varepsilon _{ijk}=[{\vec {e}}_{i}{\vec {e}}_{j}{\vec {e}}_{k}].}$

Это определение для любого, правого или левого базиса, так как разница знака для левых и правых базисов заключена в смешанном произведении. Абсолютная величина каждой ненулевой компоненты равна объёму параллелепипеда, натянутого на базис ${\displaystyle \{{\vec {e_{i}}}\}}$ . Тензор, как и положено, антисимметричен по любой паре индексов. Определение эквивалентно приведённым выше.

Иногда пользуются альтернативным определением символа Леви-Чивиты без множителя ${\displaystyle {\sqrt {g}}}$ в любых базисах (то есть таким, что все его компоненты всегда равны ±1 или 0, как в определении выше для ортонормированных базисов). В этом случае он сам по себе не является представлением тензора. Домноженный же на ${\displaystyle {\sqrt {g}}}$ объект (совпадающий с ${\displaystyle \varepsilon _{ijk}}$ в определении выше и являющийся тензором) в этом случае обозначается другой буквой и называется, как правило, . Мы же здесь следуем определению Леви-Чивиты. (Это замечание имеет силу не только для трёхмерного пространства, но и для любой размерности.)

Геометрический смысл

Как видно уже из определения через смешанное произведение, символ Леви-Чивиты связан с ориентированным объёмом и ориентированной площадью, представленной как вектор.

В трёхмерном (евклидовом) пространстве смешанное произведение трёх векторов

${\displaystyle V=\varepsilon _{ijk}a^{i}b^{j}c^{k}}$

— это ориентированный объём ( псевдоскаляр , модуль которого равен объёму, а знак зависит от ориентации тройки векторов) параллелепипеда , натянутого на три вектора ${\displaystyle {\vec {a}}}$ , ${\displaystyle {\vec {b}}}$ и ${\displaystyle {\vec {c}}}$ .

Векторное произведение двух векторов

${\displaystyle S_{i}=\varepsilon _{ijk}a^{j}b^{k}}$

— это ориентированная площадь параллелограмма , стороны которого — векторы ${\displaystyle {\vec {a}}}$ и ${\displaystyle {\vec {b}}}$ , представленная псевдовектором, длина которого равна площади, а направление — ортогонально к плоскости параллелограмма.

Этот смысл сохраняется для любой размерности пространства n , если, конечно, брать ${\displaystyle \varepsilon }$ с соответствующим количеством индексов, под объёмом понимать n -мерный объём, а под площадью — ( n − 1)-мерную (гипер-)площадь. При этом, естественно, в соответствующую формулу входит n и ( n − 1) векторов — сомножителей. Например, для 4-мерного (евклидова) пространства:

${\displaystyle V=\varepsilon _{ijkm}a^{i}b^{j}c^{k}d^{m},}$

${\displaystyle S_{i}=\varepsilon _{ijkm}a^{j}b^{k}c^{m}.}$

Свойства

• Определитель матрицы A размера 3×3 можно записать (здесь подразумевается , а следовательно ортонормированный базис ) как

  ${\displaystyle {\begin{vmatrix}a_{1}&a_{2}&a_{3}\\b_{1}&b_{2}&b_{3}\\c_{1}&c_{2}&c_{3}\\\end{vmatrix}}=\sum _{i,j,k=1}^{3}\varepsilon _{ijk}a_{i}b_{j}c_{k}.}$

• Векторное произведение двух пространственных векторов записывается через этот символ:

  ${\displaystyle {\vec {a}}\times {\vec {b}}=\sum _{i,j,k=1}^{3}\varepsilon _{ijk}{\vec {e}}^{i}a^{j}b^{k}={\vec {c}}}$ , где ${\displaystyle c_{i}=\sum _{j,k=1}^{3}\varepsilon _{ijk}a^{j}b^{k}}$ — его компоненты, а ${\displaystyle {\vec {e}}^{i}}$ — векторы базиса.

• Смешанное произведение векторов тоже:

  ${\displaystyle [{\vec {a}}{\vec {b}}{\vec {c}}]=\sum _{i,j,k=1}^{3}\varepsilon _{ijk}a^{i}b^{j}c^{k}.}$

• В следующей формуле ${\displaystyle \delta }$ обозначает символ Кронекера :

  ${\displaystyle \varepsilon _{ijk}\varepsilon ^{lmn}={\begin{vmatrix}\delta _{i}^{l}&\delta _{i}^{m}&\delta _{i}^{n}\\\delta _{j}^{l}&\delta _{j}^{m}&\delta _{j}^{n}\\\delta _{k}^{l}&\delta _{k}^{m}&\delta _{k}^{n}\\\end{vmatrix}}.}$

• Суммирование по общему индексу даёт

  ${\displaystyle \sum _{i=1}^{3}\varepsilon _{ijk}\varepsilon _{imn}=\delta _{jm}\delta _{kn}-\delta _{jn}\delta _{km}.}$

• В случае двух общих индексов ${\displaystyle i,j}$ тензор сворачивается следующим образом:

  ${\displaystyle \sum _{i=1}^{3}\sum _{j=1}^{3}\varepsilon _{ijk}\varepsilon _{ijn}=2\delta _{kn}.}$

(Везде здесь в случае ортонормированного базиса все индексы можно просто переписать как нижние.)

Обобщение на случай n измерений

Символ Леви-Чивиты может быть легко обобщён на любое количество измерений больше единицы, если пользоваться определением через чётность перестановок индексов:

${\displaystyle \varepsilon _{ijkl\dots }=\left\{{\begin{matrix}\!\\\!\\\!\end{matrix}}\right.}$	${\displaystyle +{\sqrt {g}},}$ если ${\displaystyle (i,j,k,l,\dots )}$ есть чётная перестановка набора ${\displaystyle (1,2,3,4,\dots );}$
	${\displaystyle -{\sqrt {g}},}$ если ${\displaystyle (i,j,k,l,\dots )}$ есть нечётная перестановка набора ${\displaystyle (1,2,3,4,\dots );}$
	${\displaystyle 0}$ , если хотя бы два индекса совпадают.

То есть он равен , умноженному на корень из определителя метрики ${\displaystyle {\sqrt {g}}={\sqrt {\det {\{g_{ij}\}}}}}$ в случае, когда индексы принимают значения, реализующие перестановку набора ${\displaystyle (1,2,3,\dots ,n)}$ , а в остальных случаях ноль. (Как видим, количество индексов равно размерности пространства ${\displaystyle n}$ .)

• В псевдоевклидовых пространствах в случае, если сигнатура метрики такова, что ${\displaystyle g<0}$ , вместо него как правило берут ${\displaystyle -g}$ , чтобы ${\displaystyle {\sqrt {g}}}$ получался вещественным.
• Во всех размерностях, где символ Леви-Чивиты определён, он представляет тензор (имеется в виду главным образом то, что надо проследить за тем, чтобы количество индексов символа совпадало с размерностью пространства). Кроме того, как видно из написанного выше, какие-то трудности с обычным определением символа Леви-Чивиты могут быть в пространствах, где не определён метрический тензор, или, скажем, ${\displaystyle \det {\{g_{ij}\}}=0}$ или ${\displaystyle \det {\{g^{ij}\}}=0}$ .

Можно показать, что для ${\displaystyle n}$ измерений выполняются свойства, аналогичные трёхмерным:

• ${\displaystyle \sum _{i,j,k,\dots =1}^{n}\varepsilon _{ijk\dots }\varepsilon ^{ijk\dots }=n!}$

— что связано с тем, что существует ${\displaystyle n!}$ перестановок набора ${\displaystyle (1,2,3,\dots ,n)}$ , а следовательно, столько же ненулевых компонент ${\displaystyle \varepsilon }$ с ${\displaystyle n}$ индексами.

• ${\displaystyle \varepsilon _{ijk\dots }\varepsilon ^{pqr\dots }={\begin{vmatrix}\delta _{i}^{p}&\delta _{i}^{q}&\delta _{i}^{r}&\dots \\\delta _{j}^{p}&\delta _{j}^{q}&\delta _{j}^{r}&\dots \\\delta _{k}^{p}&\delta _{k}^{q}&\delta _{k}^{r}&\dots \\\vdots &\vdots &\vdots &\ddots \\\end{vmatrix}}.}$

После раскрытия определителя появляется множитель ${\displaystyle n!}$ и производятся упрощения в соответствующих символах Кронекера.

• Псевдоскалярное произведение двух векторов в двумерном пространстве:

  ${\displaystyle {\vec {a}}\vee {\vec {b}}=\sum _{i,j=1}^{2}\varepsilon _{ij}a^{i}b^{j}.}$

• Определитель матрицы ${\displaystyle A}$ размера ${\displaystyle n\times n}$ можно удобно записать с использованием ${\displaystyle n}$ -мерного символа Леви-Чивиты

  ${\displaystyle \det {A}=\sum _{i,j,k,\ldots =1}^{n}\varepsilon _{ijk\ldots }A_{1i}A_{2j}A_{3k}\cdots =\sum _{i_{1},i_{2},i_{3},\ldots ,i_{n}=1}^{n}\varepsilon _{i_{1}i_{2}i_{3}\cdots i_{n}}A_{1i_{1}}A_{2i_{2}}A_{3i_{3}}\cdots A_{ni_{n}},}$

что является, по сути, просто переписанным с помощью этого символа определением определителя (одним из самых распространённых). Здесь базис подразумевается стандартным, и ненулевые компоненты ${\displaystyle \varepsilon _{ijk\ldots }}$ принимают тут значения ${\displaystyle \pm 1}$ .

• Прямое ${\displaystyle n}$ -мерное обобщение векторного произведения ${\displaystyle n-1}$ штук ( ${\displaystyle n}$ -мерных) векторов:

  ${\displaystyle {\vec {p}}={{\vec {a}}\times {\vec {b}}\times {\vec {c}}\times \ldots }=\sum _{i,j,k,m,\ldots =1}^{n}\varepsilon _{ijkm\ldots }{\vec {f}}^{i}a^{j}b^{k}c^{m}\ldots ,}$

где ${\displaystyle p_{i}=\sum _{j,k,m,\ldots =1}^{n}\varepsilon _{ijkm\ldots }a^{j}b^{k}c^{m}\ldots }$ — его компоненты, а ${\displaystyle {\vec {f}}^{i}}$ — базисные векторы. (Здесь для краткости записано выражение для ковариантных компонент и разложение в дуальном базисе.)

• Прямое ${\displaystyle n}$ -мерное обобщение смешанного произведения ${\displaystyle n}$ штук ( ${\displaystyle n}$ -мерных) векторов:

  ${\displaystyle [{\vec {a}}{\vec {b}}{\vec {c}}\ldots ]=\sum _{i,j,k,\ldots =1}^{n}\varepsilon _{ijk\ldots }a^{i}b^{j}c^{k}\ldots .}$

Безындексная запись (для n измерений)

В безындексной тензорной записи символ Леви-Чивиты заменяется оператором дуальности, называемым звёздочка Ходжа , или просто оператор звездочка:

${\displaystyle (*\eta )_{i_{1},i_{2},\ldots ,i_{n-k}}={\frac {1}{k!}}\eta ^{j_{1},\ldots ,j_{k}}\varepsilon _{j_{1},\ldots ,j_{k},i_{1},\ldots ,i_{n-k}}}$

(для произвольного тензора ${\displaystyle \eta ,}$ учитывая эйнштейновское правило суммирования ).

См. также

• Символ Кронекера
• Метрический тензор
• Символ Кристоффеля

Ссылки

• Hermann R. (ed.), Ricci and Levi-Civita’s tensor analysis papers , (1975) Math Sci Press, Brookline (определение символа — см. с. 31).
• Charles W. Misner, Kip S. Thorne, John Archibald Wheeler, Gravitation , (1970) W. H. Freeman, New York; ISBN 0-7167-0344-0 . (См. параграф 3.5 для обзора применения тензоров в общей теории относительности ).
• Русский перевод: Ч. Мизнер, К. Торн, Дж. Уилер, Гравитация . — М. : Мир, 1977 (См. по указателю — Леви-Чивиты тензор).
• Димитриенко Ю. И., Тензорное исчисление , М. : Высшая школа, 2001. — 575 с.