Нормальная форма дифференциальных уравнений есть наипростейшая эквивалентная форма исходных уравнений. Нормальная форма получается с помощью специальных замен зависимых и независимых переменных задачи с целью максимального упрощения структуры уравнений. В математике эти замены переменных связаны с инфинитезимальными преобразованиями групп Ли . В физике вопросы, связанные с нормальной формой, получили отражение в теореме Эмми Нётер .

Впервые идея построения нормальной формы уравнений была сформулирована выдающимся французским учёным Анри Пуанкаре в работе о новых методах небесной механики. Основная мысль, высказанная Пуанкаре, состоит в том, чтобы не стараться всеми силами решить исходные уравнения, а найти такую замену переменных, которая привела бы уравнения к простейшему, по возможности, к линейному виду. Используя обратную замену переменных, можно восстановить исходное решение. Ключевой вопрос — всегда ли существует такая взаимооднозначная замена переменных, что её результатом будут линейные уравнения, — решен в общем случае отрицательно. Оказалось, что если система имеет резонанс в особой точке , то в окрестности этой точки искомой замены нет. Полученные в результате нормализующих преобразований уравнения получили краткое название «нормальная форма».

Примеры нормальных форм

1. Нормальная форма автономной системы дифференциальных уравнений в окрестности «неособой» точки (где задаваемое этой системой векторное поле в фазовом пространстве ${\displaystyle (x_{1},\ldots ,x_{n})}$ отлично от нуля):

${\displaystyle {\frac {dx_{1}}{dt}}=1,\ {\frac {dx_{2}}{dt}}=\cdots ={\frac {dx_{n}}{dt}}=0,}$

2. Нормальная форма вырожденных уравнений «взрывной неустойчивости»

${\displaystyle {\frac {dx}{dt}}=x^{2}}$

есть исходная форма. Уравнения не сводятся к линейным из-за нулевого собственного значения. Если собственное число — ноль, то резонанс есть всегда.

3. Нормальная форма уравнений линейного осциллятора

${\displaystyle {\frac {d^{2}x}{dt^{2}}}+x=0}$

представляется парой линейных уравнений для комплексно-сопряженных переменных

${\displaystyle {\frac {dz}{dt}}+iz=0}$

и

${\displaystyle {\frac {dz^{*}}{dt}}-iz^{*}=0,}$

где ${\displaystyle z=x+i{\frac {dx}{dt}}}$ есть нормальная координата.

4. Нормальная форма логистического уравнения с квадратичной нелинейностью

${\displaystyle {\frac {dx}{dt}}=-x+cx^{2}}$

есть следующая линейная форма

${\displaystyle {\frac {dy}{dt}}=-y.}$

В том, что ${\displaystyle y}$ есть нормальная координата, можно убедиться непосредственной подстановкой

${\displaystyle x=y+{\frac {y}{1+cy}},}$

которая получается в результате применения асимптотической процедуры построения нормализующего преобразования.

5. Нормальная форма уравнений нелинейного осциллятора с затуханием

${\displaystyle {\frac {d^{2}x}{dt^{2}}}+2\epsilon {\frac {dx}{dt}}+x+f(x)=0}$

есть пара линейных комплексно-сопряженных уравнений

${\displaystyle {\frac {dz}{dt}}-(i{\sqrt {1-\epsilon ^{2}}}-\epsilon )z=0}$

и

${\displaystyle {\frac {dz^{*}}{dt}}+(i{\sqrt {1-\epsilon ^{2}}}+\epsilon )z^{*}=0,}$

где ${\displaystyle z}$ - искомая нормальная координата. Функция ${\displaystyle f}$ - произвольный степенной ряд по аргументу ${\displaystyle x}$ , начинающийся с квадратичных членов разложения.

6. Нормальная форма нелинейных уравнений движения в окрестности «седла»

${\displaystyle {\frac {dx_{1}}{dt}}=-x_{1}+h_{1}(x_{1},x_{2});}$

${\displaystyle {\frac {dx_{2}}{dt}}=x_{2}+h_{1}(x_{1},x_{2}),}$

где ${\displaystyle h_{1}}$ и ${\displaystyle h_{2}}$ - произвольные степенные ряды, начинающиеся с квадратичных членов по переменным ${\displaystyle x_{1}}$ и ${\displaystyle x_{2}}$ , есть пара нелинейных уравнений

${\displaystyle {\frac {dy_{1}}{dt}}=-y_{1}+y_{1}f(y_{1}y_{2});}$

${\displaystyle {\frac {dy_{2}}{dt}}=y_{2}+y_{2}g(y_{1}y_{2}),}$

где ${\displaystyle f}$ и ${\displaystyle g}$ — произвольные степенные ряды по единому аргументу ${\displaystyle y_{1}y_{2}}$ . В данном случае систему не удается привести к линейной нормальной форме из-за наличия резонанса .

7. Нормальная форма уравнения, не разрешённого относительно производной, в окрестности простейшей особой точки (т. е. точки, вблизи которой уравнение не может быть однозначно разрешено относительно производной) — так называемая нормальная форма Чибрарио

${\displaystyle {\Bigl (}{\frac {dy}{dx}}{\Bigr )}^{2}=x,}$

Литература

• Арнольд В. И. Дополнительные главы теории обыкновенных дифференциальных уравнений, — Любое издание.
• Арнольд В. И. Геометрические методы в теории обыкновенных дифференциальных уравнений, — Любое издание.
• Арнольд В. И., Ильяшенко Ю. С. Обыкновенные дифференциальные уравнения, — Итоги науки и техн. Сер. Совр. пробл. мат. Фундам. направ., 1985, том 1.
• Арнольд В. И., Афраймович В. С., Ильяшенко Ю. С., Шильников Л. П. Теория бифуркаций, — Итоги науки и техн. Сер. Совр. пробл. мат. Фундам. направ., 1986, том 5.
• Брюно А. Д. Локальный метод нелинейного анализа дифференциальных уравнений, — Наука, Москва, 1979.
• Брюно А. Д. Степенная геометрия в алгебраических и дифференциальных уравнениях, — Физматлит, Москва, 1998.
• Хартман Ф. Обыкновенные дифференциальные уравнения, — Мир, Москва, 1970.
• Ильяшенко Ю. С., Яковенко С. Ю. Конечно-гладкие нормальные формы локальных семейств диффеоморфизмов и векторных полей, — УМН, 1991, 46:1 (277).