Эффект Риги — Ледюка — термомагнитный эффект , состоящий в том, что при помещении проводника с градиентом температур в постоянное магнитное поле , перпендикулярное тепловому потоку, возникает вторичная разность температур, перпендикулярная магнитному полю и тепловому потоку.

Описание

Эффект Риги — Ледюка, как и другие термомагнитные явления, обусловлен тем, что траектории носителей заряда в магнитном поле искривляются под действием силы Лоренца . Диффундирующие носители заряда переносят с собой теплоту ( теплопроводность ). В отсутствие магнитного поля поток теплоты направлен от горячего конца образца к холодному. При включении магнитного поля поток диффузии отклоняется силой Лоренца на некоторый угол, и возникает поперечный градиент температуры.

Количественной характеристикой эффекта служит постоянная Риги — Ледюка ${\displaystyle S}$ , характеризующая свойства данного вещества. При этом

${\displaystyle \nabla _{y}T=SB_{z}\nabla _{x}T.}$

Согласно простейшим представлениям,

${\displaystyle S={\frac {e\tau }{m^{*}c}},}$

где ${\displaystyle \tau }$ — время свободного пробега носителей, ${\displaystyle e}$ — их электрический заряд , ${\displaystyle m^{*}}$ — эффективная масса .

Так как направление силы Лоренца при данном направлении диффузии зависит от знака носителей заряда, то знак ${\displaystyle S}$ будет различным для носителей разного знака. Для электронов ${\displaystyle S>0}$ , для дырок ${\displaystyle S<0}$ .

Существует приближенное соотношение между ${\displaystyle S}$ и постоянной Холла ${\displaystyle R}$ :

${\displaystyle S=\sigma R,}$

где ${\displaystyle \sigma }$ — удельная электропроводность .

История открытия

Открыт эффект почти одновременно в 1887 году итальянским физиком А. Риги ( A. Righi ) и французским физиком ( ).

Ссылки

• Эффект Риги — Ледюка — статья из Большой советской энциклопедии .