Потокосцепле́ние (полный магнитный поток) — физическая величина , представляющая собой суммарный магнитный поток , который пронизывает замкнутый проводящий контур (как бы «сцепляется» с ним). Обозначается буквой ${\displaystyle \Psi }$ . В СИ измеряется в веберах .

Термин используется, в основном, в электротехнике применительно к дискретным элементам цепи — катушкам индуктивности , а также является одним из основных параметров, описывающих обмотки электрических машин и электромеханическое преобразование энергии в них.

Определение

Потокосцеплением называется суммарный магнитный поток

${\displaystyle \Psi =\iint \mathbf {B} \cdot {\rm {d}}\mathbf {S} }$

через поверхность (более строго, риманову поверхность ), натянутую на замкнутый контур. От конфигурации натянутой поверхности такой поток не зависит.

Магнитное поле, а значит, и магнитный поток, могут создаваться током в самом этом контуре или током в другом контуре. Соответственно, различаются потокосцепление самоиндукции (потокосцепление элемента цепи обусловлено электрическим током в этом же элементе) и потокосцепление взаимной индукции (потокосцепление одного элемента электрической цепи обусловлено электрическим током в другом элементе).

Понятие «потокосцепление» (в отличие от «магнитный поток») не применяется к фрагментам поверхности.

Основной случай

Чаще всего рассматривается потокосцепление в катушке с током в ситуации, когда магнитный поток в катушке создается ею самой; этот поток сцепляется со всеми витками.

Потокосцепление в таком случае численно равно сумме магнитных потоков, проходящих через каждый виток катушки, т.е. при количестве витков N и одинаковом магнитном потоке в каждом витке потокосцепление можно определить как

${\displaystyle \Psi =N\Phi _{1}}$ ,

где ${\displaystyle \Phi _{1}}$ — магнитный поток одного витка [ Вб ].

В идеальном соленоиде все магнитные силовые линии проходят через каждый виток (т.е. не пересекают боковую поверхность соленоида), и, следовательно, магнитные потоки витков одинаковы. Однако на практике магнитные потоки в витках катушки отличаются и величина потокосцепления определяется по формуле:

${\displaystyle \Psi =\sum _{i=1}^{N}{\Phi _{i}}}$ ,

где ${\displaystyle N}$ — количество витков, ${\displaystyle i}$ — номер витка, с которым сцеплен поток ${\displaystyle \Phi _{i}}$ .

Если катушка имеет ферромагнитный сердечник, потокосцепление можно определить по формуле:

${\displaystyle \Psi =N\Phi _{C}}$ ,

где ${\displaystyle \Phi _{C}}$ — магнитный поток через магнитопровод (сердечник) катушки.

Величина потокосцепления, помимо магнитного потока, имеет связь с током I в индуктивности, определяющуюся выражением:

${\displaystyle \Psi =IL}$ ,

где ${\displaystyle L}$ — индуктивность катушки [ Гн ]. Эта формула выражает принцип непрерывности во времени потокосцепления катушки индуктивности.

Принцип непрерывности

Запас энергии магнитного поля в катушке индуктивности не может измениться скачком. Это выражает принцип непрерывности во времени. Невозможность скачкообразного изменения потокосцепления индуктивности объясняется, в свою очередь, тем, что в противном случае на индуктивности появилось бы бесконечно большое напряжение, что противоречит опыту.

Принцип непрерывности также означает, что ток в индуктивности не может измениться скачком (см. переходные процессы в электрических цепях ): ${\displaystyle i_{L}(0+)=i_{L}(0-)}$ — первый закон коммутации .

См. также

• Магнитный поток
• Индуктивность
• Катушка индуктивности

Литература

• Иродов И.Е. Электромагнетизм. Основные законы. 2010. 319 с. — ISBN 978-5-9963-0281-9