Профиль Наварро — Френка — Уайта — аналитическая модель пространственного распределения плотности гало тёмной материи . Вид профиля является аппроксимацией данных, полученных в результате эволюции Вселенной в рамках модели ΛCDM . Предложен в 1996 году и назван в честь авторов соответствующей работы — , и Саймона Уайта . Зависимость является одной из наиболее часто используемых для описания распределения массы в гало тёмной материи , несмотря на несовпадения с данными наблюдений для центральных областей галактик.

Математическое описание

В профиле Наварро — Френка — Уайта плотность тёмной материи как функция радиуса определяется выражением

${\displaystyle \rho (r)={\frac {\rho _{0}}{{\frac {r}{R_{s}}}\left(1~+~{\frac {r}{R_{s}}}\right)^{2}}},}$

где ρ ₀ и R _s являются параметрами, меняющимися в зависимости от свойств гало.

Полная масса в пределах некоторого радиуса R _max равна

${\displaystyle M=\int _{0}^{R_{\max }}4\pi r^{2}\rho (r)\,dr=4\pi \rho _{0}R_{s}^{3}\left[\ln \left({\frac {R_{s}+R_{\max }}{R_{s}}}\right)-{\frac {R_{\max }}{R_{s}+R_{\max }}}\right].}$

Интеграл для значения полной массы расходится, но зачастую рассматривают гало конечного размера, при этом радиусом гало считают R _vir , который связан с параметром концентрации c и масштабным параметром следующим образом:

${\displaystyle R_{\mathrm {vir} }=cR_{s}.}$

Вириальным радиусом в данном случае обозначают радиус R ₂₀₀ , то есть радиус, на котором средняя плотность внутри сферы данного радиуса будет в 200 раз превышать критическую плотность . В таком случае полная масса в гало будет равна

${\displaystyle M=\int _{0}^{R_{\mathrm {vir} }}4\pi r^{2}\rho (r)\,dr=4\pi \rho _{0}R_{s}^{3}\left[\ln(1+c)-{\frac {c}{1+c}}\right].}$

Значение параметра c для Млечного Пути равно примерно 10-15, а для других гало лежит в интервале от 4 до 40.

Интеграл от квадрата плотности равен

${\displaystyle \int _{0}^{R_{\max }}4\pi r^{2}\rho (r)^{2}\,dr={\frac {4\pi }{3}}R_{s}^{3}\rho _{0}^{2}\left[1-{\frac {R_{s}^{3}}{(R_{s}+R_{\max })^{3}}}\right],}$

поэтому среднее значение квадрата плотности в пределах радиуса R _max равно

${\displaystyle \langle \rho ^{2}\rangle _{R_{\max }}={\frac {R_{s}^{3}\rho _{0}^{2}}{R_{\max }^{3}}}\left[1-{\frac {R_{s}^{3}}{(R_{s}+R_{\max })^{3}}}\right],}$

что в случае вириального радиуса можно записать в виде

${\displaystyle \langle \rho ^{2}\rangle _{R_{\mathrm {vir} }}={\frac {\rho _{0}^{2}}{c^{3}}}\left[1-{\frac {1}{(1+c)^{3}}}\right]\approx {\frac {\rho _{0}^{2}}{c^{3}}},}$

и среднее значение квадрата плотности в пределах радиуса R _s равно

${\displaystyle \langle \rho ^{2}\rangle _{R_{s}}={\frac {7}{8}}\rho _{0}^{2}.}$

Применения для описания гало тёмной материи

Профиль Наварро — Френка — Уайта является приближением для равновесной конфигурации тёмной материи . До наступления вириализации распределение тёмной материи отличается от профиля Наварро — Френка — Уайта, причём при моделировании наблюдается наличие структуры как в течение коллапса гало, так и после коллапса.

Наблюдательные данные по таким галактикам как Млечный Путь и M 31 скорее согласуются с моделью Наварро — Френка — Уайта . Между тем, такой вид профиля не совпадает с данными наблюдений для галактик низкой поверхностной яркости и карликовых галактик : в центральных областях наблюдается меньшее содержание тёмной материи, чем предсказывается. Это противоречие получило название проблемы сингулярного гало .

Как было показано, другие модели, в частности профиль Эйнасто , представляют профиль распределения тёмной материи не хуже, чем профиль Наварро — Френка — Уайта . Профиль Эйнасто имеет в центральной области конечный (нулевой) наклон, в отличие от имеющего бесконечную плотность профиля Наварро — Френка — Уайта. Вследствие ограниченных возможностей численного моделирования пока не известно, какая из моделей наилучшим образом описывает распределение плотности в центральных областях гало тёмной материи, поэтому этот вопрос остаётся открытым.

Примечания