Теоре́ма Тевене́на ( теорема Тевенина , теорема Тевенина — Гельмгольца ) — утверждение о том, что любой источник может быть эквивалентно заменён на последовательно соединённые идеальный источник напряжения и внутреннее сопротивление ; является двойственным утверждением к теореме Нортона об эквивалентной замене произвольной цепи на параллельно соединённые идеальный источник тока и внутреннее сопротивление.

Впервые сформулирована Германом фон Гельмгольцем в 1853 году и независимо от него в 1883 году .

Формулировка

Для не линейных электрических цепей теорема утверждает, что любая электрическая цепь, имеющая два вывода и состоящая из произвольной комбинации источников напряжения , источников тока и резисторов (сопротивлений), электрически для этих двух выводов эквивалентна цепи с одним идеальным источником напряжения с ЭДС ${\displaystyle V}$ и одним резистором ${\displaystyle R}$ , соединёнными последовательно с этим источником напряжения.

Иначе говоря, ток в любом сопротивлении ${\displaystyle Z_{n}}$ , присоединенном к одной из выбранных цепей, равен току в этом же сопротивлении ${\displaystyle Z_{n}}$ , присоединённом к идеальному источнику напряжения с напряжением, равным напряжению холостого хода цепи (напряжению на этих зажимах когда к ним ничего не подключено) и обладающим внутренним сопротивлением ${\displaystyle Z_{i}}$ , равным полному сопротивлению внешней цепи, определённому со стороны зажимов ${\displaystyle Z_{n}}$ при условии, что все источники внутри цепи заменены полными сопротивлениями, равными внутренним полным сопротивлениям этих источников.

То есть, экспериментально, параметры эквивалентной замены «чёрного ящика» с двумя выводами определяются из двух измерений — опыта холостого хода и опыта короткого замыкания . Пусть напряжение на зажимах (выводах) при холостом ходе будет ${\displaystyle V,}$ а ток при коротком замыкании этих же зажимов ${\displaystyle I,}$ тогда:

${\displaystyle V_{th}=V}$ и ${\displaystyle R_{th}=V/I}$

где ${\displaystyle V_{th}}$ — ЭДС идеального источника напряжения в эквивалентной замене,

${\displaystyle R_{th}}$ — сопротивление последовательно включенного с источником резистора в эквивалентной замене.

Если известна структура и параметры некоторой цепи, то формально можно вычислить параметры эквивалентной замены. При этом анализе при вычислении эквивалентного сопротивления все идеальные источники напряжения, входящие в цепь, мысленно закорачиваются, и вычисляется сопротивление полученной цепи относительно рассматриваемых зажимов. Далее пользуясь, например, правилами Кирхгофа вычисляется напряжение на зажимах. Полученные сопротивление и напряжение как раз и будут параметрами эквивалентной замены.

Теорема также применима для цепей синусоидального переменного тока в установившемся режиме, но при этом учитываются не активные сопротивления, токи и напряжения, а соответственно импедансы и комплексные амплитуды токов и напряжений.

Вычисление параметров эквивалентного источника

1. ЭДС эквивалентного источника вычисляется в режиме холостого хода, то есть находится напряжение между точками А и В в отсутствие подключённой нагрузки.

2. Внутреннее сопротивление эквивалентного источника можно определить двумя способами.

2.1. Все источники ЭДС в цепи заменяются закороткой, все источники тока — разрывом цепи. Находится сопротивление цепи относительно точек А и В. Это сопротивление будет равно внутреннему сопротивлению эквивалентного источника.

2.2. Точки А и В закорачиваются и находится ток короткого замыкания. Внутреннее сопротивление эквивалентного источника вычисляется как отношение ЭДС, найденного в п. 1 к току короткого замыкания.

Пример вычисления параметров эквивалентной замены

Вычисление эквивалентного напряжения (ЭДС) — напряжение, снимаемое с резистивного делителя напряжения состоящего из сопротивлений ${\displaystyle R_{4},R_{3},R_{2}}$ , так как рассчитывается режим холостого хода, ток через резистор ${\displaystyle R_{1}=0}$ и падение напряжения на нём нулевое:

${\displaystyle V_{\mathrm {Th} }={R_{2}+R_{3} \over (R_{2}+R_{3})+R_{4}}\cdot V_{\mathrm {1} }=}$

${\displaystyle ={1\,\mathrm {k} \Omega +1\,\mathrm {k} \Omega \over (1\,\mathrm {k} \Omega +1\,\mathrm {k} \Omega )+2\,\mathrm {k} \Omega }\cdot 15\,\mathrm {V} =}$

${\displaystyle ={1 \over 2}\cdot 15\,\mathrm {V} =7.5\,\mathrm {V} .}$

Вычисление эквивалентного сопротивления, источник напряжения закорочен:

${\displaystyle R_{\mathrm {Th} }=R_{1}+\left[\left(R_{2}+R_{3}\right)\|R_{4}\right]=}$

${\displaystyle =1\,\mathrm {k} \Omega +\left[\left(1\,\mathrm {k} \Omega +1\,\mathrm {k} \Omega \right)\|2\,\mathrm {k} \Omega \right]=}$

${\displaystyle =1\,\mathrm {k} \Omega +\left({1 \over (1\,\mathrm {k} \Omega +1\,\mathrm {k} \Omega )}+{1 \over (2\,\mathrm {k} \Omega )}\right)^{-1}=2\,\mathrm {k} \Omega .}$

Здесь символом ${\displaystyle \|}$ обозначено сопротивление параллельного соединения резисторов ${\displaystyle R_{4}}$ и ${\displaystyle R_{2}+R_{3}.}$

См. также

• Метод эквивалентного генератора
• Теорема компенсации
• Правила Кирхгофа

Примечания

Литература

• Пейдж Ч. Алгебра электроники. — М. : Госэнерго, 1962. — 351 с.