Interested Article - Гравитационные волны

delana
  • 2020-03-27
  • 1

Не следует путать со внутренними гравитационными волнами .
Общая теория относительности
·
Математическая формулировка
Предсказания
Фундаментальные принципы

Специальная теория относительности ·
Пространство-время ·
Принцип эквивалентности ·
Мировая линия · Псевдориманово многообразие

См. также: Портал:Физика
Поляризованная гравитационная волна

Гравитацио́нные во́лны — изменения гравитационного поля , распространяющиеся подобно волнам . Излучаются движущимися массами , но после излучения отрываются от них и существуют независимо от этих масс . Математически связаны с возмущением метрики пространства-времени и могут быть описаны как «рябь пространства-времени » .

В общей теории относительности и в некоторых других теориях гравитации гравитационные волны порождаются движением массивных тел с переменным ускорением . Гравитационные волны свободно распространяются в пространстве со скоростью света . Ввиду относительной слабости гравитационных сил (по сравнению с прочими ) эти волны имеют весьма малую величину, с трудом поддающуюся регистрации .

Гравитационные волны предсказываются общей теорией относительности (ОТО). Впервые они были непосредственно обнаружены в сентябре 2015 года двумя детекторами-близнецами обсерватории LIGO , на которых были зарегистрированы гравитационные волны, возникшие, вероятно, в результате слияния двух чёрных дыр и образования одной более массивной вращающейся чёрной дыры . Косвенные свидетельства их существования были известны с 1970-х годов — ОТО предсказывает совпадающие с наблюдениями темпы сближения тесных систем двойных звёзд за счёт потери энергии на излучение гравитационных волн. Прямая регистрация гравитационных волн и их использование для определения параметров астрофизических процессов является важной задачей современной физики и астрономии.

В рамках ОТО гравитационные волны описываются решениями уравнений Эйнштейна волнового типа , представляющими собой движущееся со скоростью света (в линейном приближении) возмущение метрики пространства-времени . Проявлением этого возмущения должно быть, в частности, периодическое изменение расстояния между двумя свободно движущимися (то есть не испытывающими влияния никаких сил) пробными массами . Амплитудой h гравитационной волны является безразмерная величина — относительное изменение расстояния. Предсказываемые максимальные амплитуды гравитационных волн от астрофизических объектов (например, компактных двойных систем) и явлений (взрывов сверхновых, слияний нейтронных звёзд, захватов звёзд чёрными дырами и т. п.) при измерениях в Солнечной системе весьма малы ( h =10 −18 —10 −23 ). Слабая (линейная) гравитационная волна согласно общей теории относительности переносит энергию и импульс, двигается со скоростью света, является поперечной, квадрупольной и описывается двумя независимыми компонентами, расположенными под углом 45° друг к другу (имеет два направления поляризации ).

Разные теории по-разному предсказывают скорость распространения гравитационных волн . В общей теории относительности она равна скорости света (в линейном приближении). В других теориях гравитации она может принимать любые значения, в том числе до бесконечности . По данным первой регистрации гравитационных волн их дисперсия оказалась совместимой с безмассовым гравитоном , а скорость оценена как равная скорости света . По результатам экспериментов LIGO пределы скорости гравитационных волн с вероятностью 90 % оцениваются от 0,55 до 1,42 скорости света .

Период гравитационных волн может составлять миллионы лет. Частота может изменяться в наногерцах. За экспериментальное обнаружение гравитационных волн была присуждена Нобелевская премия по физике 2017 года .

Генерация гравитационных волн

Система из двух нейтронных звезд порождает рябь пространства-времени

Гравитационную волну излучает любая материя, движущаяся с асимметричным ускорением . Для возникновения волны существенной амплитуды необходимы чрезвычайно большая масса излучателя или/и огромные ускорения, амплитуда гравитационной волны прямо пропорциональна первой производной ускорения и массе генератора, то есть ~ m d a d t {\displaystyle m{\frac {da}{dt}}} . Однако если некоторый объект движется ускоренно, то это означает, что на него действует некоторая сила со стороны другого объекта. В свою очередь, этот другой объект испытывает обратное действие (по 3-му закону Ньютона ), при этом оказывается, что m 1 a 1 = − m 2 a 2 . Получается, что два объекта излучают гравитационные волны только в паре, причём в результате интерференции они взаимно гасятся почти полностью. Поэтому гравитационное излучение в общей теории относительности всегда носит по мультипольности характер как минимум квадрупольного излучения. Кроме того, для нерелятивистских излучателей в выражении для интенсивности излучения имеется малый параметр ( r g r 2 ( c T ) 3 ) 2 , {\displaystyle \left({\frac {r_{g}r^{2}}{(cT)^{3}}}\right)^{2},} где r g {\displaystyle r_{g}} — гравитационный радиус излучателя, r — его характерный размер, T — характерный период движения, c — скорость света в вакууме .

Наиболее сильными источниками гравитационных волн являются:

Гравитационные волны, излучаемые системой двух тел

Два тела, движущиеся по круговым орбитам вокруг общего центра масс
Основная статья: Задача Кеплера в общей теории относительности § Излучение гравитационных волн и потеря энергии и момента импульса

Два гравитационно связанных тела с массами m 1 и m 2 , движущиеся нерелятивистски ( v ≪ c ) {\displaystyle (v\ll c)} по круговым орбитам вокруг их общего центра масс (см. задача двух тел ) на расстоянии r друг от друга, излучают гравитационные волны следующей мощности , в среднем за период :

− d E d t = 32 G 4 m 1 2 m 2 2 ( m 1 + m 2 ) 5 c 5 r 5 , {\displaystyle -{\frac {\it {d{\mathcal {E}}}}{\it {dt}}}={\frac {32\,G^{4}m_{1}^{2}m_{2}^{2}\left(m_{1}+m_{2}\right)}{5\,c^{5}r^{5}}},}

где G — гравитационная постоянная . Вследствие этого система теряет энергию, что приводит к сближению тел, то есть к уменьшению расстояния между ними. Скорость сближения тел:

r ˙ = − 64 G 3 m 1 m 2 ( m 1 + m 2 ) 5 c 5 r 3 . {\displaystyle {\dot {r}}=-{\frac {64\,G^{3}m_{1}m_{2}\left(m_{1}+m_{2}\right)}{5\,c^{5}r^{3}}}.}

Для Солнечной системы , например, наибольшее гравитационное излучение производит подсистема Юпитера и его спутника Ио [ источник не указан 434 дня ] . Мощность этого излучения примерно 224 киловатт ; мощность, излучаемая подсистемой Солнце — Юпитер составляет около 5 кВт, а мощность, излучаемая подсистемой Солнце — Земля , — около 200 Вт. Таким образом, энергия, теряемая Солнечной системой на гравитационное излучение за год, совершенно ничтожна по сравнению с характерной кинетической энергией тел . Частота излучаемых гравитационных волн равна удвоенной частоте обращения системы двух тел.

Гравитационный коллапс двойной системы

Любая двойная звезда при вращении её компонент вокруг общего центра масс теряет энергию (как предполагается — за счёт излучения гравитационных волн) и, в конце концов, сливается воедино. Но для обычных, некомпактных, двойных звёзд этот процесс занимает очень много времени, много большее настоящего возраста Вселенной . Если же двойная компактная система состоит из пары нейтронных звёзд , чёрных дыр или их комбинации, то слияние может произойти за несколько миллионов лет. Сначала объекты сближаются, а их период обращения уменьшается. Затем на заключительном этапе происходит столкновение и несимметричный гравитационный коллапс . Этот процесс длится доли секунды, и за это время в гравитационное излучение уходит энергия , составляющая по некоторым оценкам более 50 % от массы системы [ источник не указан 139 дней ] .

Основные точные решения уравнений Эйнштейна для гравитационных волн

Объёмные волны Бонди — Пирани — Робинсона

Эти волны описываются метрикой вида

d s 2 = ( d x 0 ) 2 − ( ( d x 1 ) 2 + α ( d x 2 ) 2 + 2 β ( d x 2 d x 3 ) + γ ( d x 3 ) 2 ) . {\displaystyle ds^{2}=(dx^{0})^{2}-((dx^{1})^{2}+\alpha (dx^{2})^{2}+2\beta (dx^{2}dx^{3})+\gamma (dx^{3})^{2}).}

Если ввести переменную u = x 0 − x 1 {\displaystyle u=x^{0}-x^{1}} и функцию λ = α γ − β 2 {\displaystyle \lambda =\alpha \gamma -\beta ^{2}} , то из уравнений ОТО получим уравнение

d 2 λ d u 2 − 1 2 d λ d u d ( ln ⁡ λ ) d u − d α d u d γ d u − ( d β d u ) 2 = 0. {\displaystyle {\frac {d^{2}\lambda }{du^{2}}}-{\frac {1}{2}}{\frac {d\lambda }{du}}{\frac {d(\ln \lambda)}{du}}-{\frac {d\alpha }{du}}{\frac {d\gamma }{du}}-\left({\frac {d\beta }{du}}\right)^{2}=0.}

Метрика Такено

имеет вид

d s 2 = ( P + S ) ( d x 0 ) 2 − 2 S d x 0 d x 1 − ( P − S ) ( d x 1 ) 2 − α ( d x 2 ) 2 − 2 β ( d x 2 d x 3 ) − γ ( d x 3 ) 2 , {\displaystyle ds^{2}=(P+S)(dx^{0})^{2}-2Sdx^{0}dx^{1}-(P-S)(dx^{1})^{2}-\alpha (dx^{2})^{2}-2\beta (dx^{2}dx^{3})-\gamma (dx^{3})^{2},}

где P , S {\displaystyle P,S} -функции, α , β , γ {\displaystyle \alpha ,\beta ,\gamma } удовлетворяют тому же уравнению.

Метрика Розена

d s 2 = e 2 μ [ ( d x 0 ) 2 − ( d x 1 ) 2 ] − ( u 2 ) [ e 2 ν ( d x 2 ) 2 − e − 2 ν ( d x 3 ) 2 ] , {\displaystyle ds^{2}=e^{2\mu }[(dx^{0})^{2}-(dx^{1})^{2}]-(u^{2})[e^{2\nu }(dx^{2})^{2}-e^{-2\nu }(dx^{3})^{2}],}

где μ , ν {\displaystyle \mu ,\nu } удовлетворяют уравнению

2 d μ d u = u ( d ν d u ) 2 . {\displaystyle 2{\frac {d\mu }{du}}=u\left({\frac {d\nu }{du}}\right)^{2}.}

Метрика Переса

d s 2 = ( d x 0 ) 2 − ( d x 1 ) 2 − 2 φ ( d x 0 + d x 1 ) 2 − ( d x 2 ) 2 − ( d x 3 ) 2 , {\displaystyle ds^{2}=(dx^{0})^{2}-(dx^{1})^{2}-2\varphi (dx^{0}+dx^{1})^{2}-(dx^{2})^{2}-(dx^{3})^{2},}

при этом ∂ 2 φ ∂ x 2 ∂ x 2 + ∂ 2 φ ∂ x 3 ∂ x 3 = 0. {\displaystyle {\frac {\partial ^{2}\varphi }{\partial {x^{2}}\partial {x^{2}}}}+{\frac {\partial ^{2}\varphi }{\partial {x^{3}}\partial {x^{3}}}}=0.}

Цилиндрические волны Эйнштейна — Розена

В цилиндрических координатах такие волны имеют вид

d s 2 = [ ( d x 0 ) 2 − d r 2 ] e 2 γ − 2 ψ − ( d z 2 ) e 2 ψ − r 2 ( d φ 2 ) e − 2 ψ {\displaystyle ds^{2}=[(dx^{0})^{2}-dr^{2}]e^{2\gamma -2\psi }-(dz^{2})e^{2\psi }-r^{2}(d\varphi ^{2})e^{-2\psi }}

и выполняются

∂ 2 ψ ∂ x 0 2 − 1 r ∂ ψ ∂ r − ∂ 2 ψ ∂ r 2 = 0 , {\displaystyle {\frac {\partial ^{2}\psi }{\partial {x^{0}}^{2}}}-{\frac {1}{r}}{\frac {\partial \psi }{\partial {r}}}-{\frac {\partial ^{2}\psi }{\partial {r}^{2}}}=0,}
∂ γ ∂ r = r [ ( ∂ ψ ∂ r ) 2 + ( ∂ ψ ∂ x 0 ) 2 ] , {\displaystyle {\frac {\partial \gamma }{\partial {r}}}=r\left[\left({\frac {\partial \psi }{\partial {r}}}\right)^{2}+\left({\frac {\partial \psi }{\partial {x^{0}}}}\right)^{2}\right],}
∂ γ ∂ x 0 = 2 r ∂ ψ ∂ r ∂ ψ ∂ x 0 . {\displaystyle {\frac {\partial \gamma }{\partial {x^{0}}}}=2r{\frac {\partial \psi }{\partial {r}}}{\frac {\partial \psi }{\partial {x^{0}}}}.}

Регистрация гравитационных волн

Основная статья: Детектор гравитационных волн

Регистрация гравитационных волн достаточно сложна ввиду слабости последних (малого искажения метрики). Приборами для их регистрации являются детекторы гравитационных волн . Попытки обнаружения гравитационных волн предпринимаются с конца 1960-х годов . Гравитационные волны детектируемой амплитуды рождаются при коллапсе двойного пульсара. Подобные события происходят в окрестностях нашей галактики ориентировочно раз в десятилетие .

С другой стороны, общая теория относительности предсказывает ускорение взаимного вращения двойных звёзд из-за потери энергии на излучение гравитационных волн, и этот эффект надёжно зафиксирован в нескольких известных системах двойных компактных объектов (в частности, пульсаров с компактными компаньонами). В 1993 году «за открытие нового типа пульсаров, давшее новые возможности в изучении гравитации» открывателям первого двойного пульсара PSR B1913+16 Расселу Халсу и Джозефу Тейлору мл. была присуждена Нобелевская премия по физике. Ускорение вращения, наблюдаемое в этой системе, полностью совпадает с предсказаниями ОТО на излучение гравитационных волн. Такое же явление зафиксировано ещё в нескольких случаях: для пульсаров PSR J0737-3039 , , SDSS J065133.338+284423.37 (обычно сокращённо J0651) и системы двойных белых карликов RX J0806 . Например, расстояние между двумя компонентами A и B первой двойной звезды из двух пульсаров PSR J0737-3039 уменьшается примерно на 2,5 дюйма (6,35 см) в день из-за потерь энергии на гравитационные волны, причём это происходит в согласии с ОТО . Все эти данные интерпретируются как непрямые подтверждения существования гравитационных волн.

По оценкам наиболее сильными и достаточно частыми источниками гравитационных волн для гравитационных телескопов и антенн являются катастрофы, связанные с коллапсами двойных систем в ближайших галактиках. Ожидается, что в ближайшем будущем на усовершенствованных гравитационных детекторах будет регистрироваться несколько подобных событий в год, искажающих метрику в окрестности Земли на 10 −21 —10 −23 . Первые наблюдения сигнала оптико-метрического параметрического резонанса, позволяющего обнаружить воздействие гравитационных волн от периодических источников типа тесной двойной на излучение космических мазеров, возможно, были получены на радиоастрономической обсерватории РАН , Пущино .

Ещё одной возможностью детектирования фона гравитационных волн, заполняющих Вселенную, является высокоточный тайминг удалённых пульсаров — анализ времени прихода их импульсов, которое характерным образом изменяется под действием проходящих через пространство между Землёй и пульсаром гравитационных волн. По оценкам на 2013 год, точность тайминга необходимо поднять примерно на один порядок, чтобы можно было задетектировать фоновые волны от множества источников в нашей Вселенной, и эта задача может быть решена до конца десятилетия .

Согласно современным представлениям, нашу Вселенную заполняют реликтовые гравитационные волны, появившиеся в первые моменты после Большого взрыва . Их регистрация позволит получить информацию о процессах в начале рождения Вселенной. В марте 2014 года в Гарвард-Смитсоновском центре астрофизики американской группой исследователей, работающей над проектом BICEP 2, было объявлено о детектировании по поляризации реликтового излучения ненулевых тензорных возмущений в ранней Вселенной, что также является открытием этих реликтовых гравитационных волн . Однако почти сразу этот результат был оспорен, поскольку, как выяснилось, не был должным образом учтён вклад межзвёздной пыли. Один из авторов, Дж. М. Ковац ( англ. Kovac J. M.), признал, что «с интерпретацией и освещением данных эксперимента BICEP2 участники эксперимента и научные журналисты немного поторопились» .

Экспериментальные подтверждения

Открытие

Основная статья: Открытие гравитационных волн
Первый зафиксированный гравитационно-волновой сигнал .
Слева данные с детектора в Хэнфорде (H1), справа — в Ливингстоне (L1). Время отсчитывается от 14 сентября 2015, 09:50:45 UTC. Для визуализации сигнала он отфильтрован частотным фильтром с полосой пропускания 35—350 Герц для подавления больших флуктуаций вне диапазона высокой чувствительности детекторов, также были применены полосовые режекторные фильтры для подавления шума самих установок. Верхний ряд: напряжения h в детекторах. GW150914 сначала прибыл на L1 и через 6,9 +0,5
−0,4 мс на H1; для визуального сравнения данные с H1 показаны на графике L1 в обращённом и сдвинутом по времени виде (чтобы учесть относительную ориентацию детекторов). Второй ряд: напряжения h от гравитационно-волнового сигнала, пропущенные через такой же полосный фильтр 35—350 Гц. Сплошная линия — результат численной относительности для системы с параметрами, совместимыми с найденными на базе изучения сигнала GW150914, полученный двумя независимыми кодами с результирующим совпадением 99,9. Серые толстые линии — области 90 % доверительной вероятности формы сигнала, восстановленные из данных детекторов двумя различными методами. Тёмно-серая линия моделирует ожидаемые сигналы от слияния чёрных дыр, светло-серая не использует астрофизических моделей, а представляет сигнал линейной комбинацией синусоидально-гауссовых вэйвлетов . Реконструкции перекрываются на 94 %. Третий ряд: Остаточные ошибки после извлечения отфильтрованного предсказания сигнала численной относительности из отфильтрованного сигнала детекторов. Нижний ряд: представление частотной карты напряжений, показывающее возрастание доминирующей частоты сигнала со временем.

11 февраля 2016 года было объявлено об экспериментальном открытии гравитационных волн коллаборациями LIGO и VIRGO . Сигнал слияния двух чёрных дыр с амплитудой в максимуме около 10 −21 был зарегистрирован 14 сентября 2015 года в 9:51 UTC двумя детекторами LIGO в Хэнфорде и Ливингстоне через 7 миллисекунд друг от друга, в области максимальной амплитуды сигнала (0,2 секунды) комбинированное отношение сигнал/шум составило 24:1. Сигнал был обозначен GW150914 . Форма сигнала совпадает с предсказанием общей теории относительности для слияния двух чёрных дыр массами 36 и 29 солнечных; возникшая чёрная дыра должна иметь массу 62 солнечные и параметр вращения a = 0,67. Расстояние до источника около 1,3 миллиарда световых лет. Излучённая за десятые доли секунды в слиянии энергия — эквивалент около 3 солнечных масс .

Благодаря практически одновременному наблюдению гравитационно-волнового события GW170817 и электромагнитного сигнала GRB 170817A впервые установлены прямые ограничения на отклонение скорости гравитационных волн от скорости света . Если такое отклонение существует, оно лежит в пределах от −3×10 −15 до +0,7×10 −15 , то есть совместимо с нулём в пределах погрешности .

За экспериментальное обнаружение гравитационных волн в 2017 году была присуждена Нобелевская премия по физике .

Дальнейшие наблюдения

Первый период наблюдения (сезон O1) — с 12 сентября 2015 по 19 января 2016. В это время действовал только детектор LIGO, и он обнаружил три гравитационных всплеска. После этого инструмент был остановлен для усовершенствования и повышения чувствительности.

Второй период наблюдения (сезон O2) — с 30 ноября 2016 по 25 августа 2017; к обновлённому американскому LIGO присоединился европейский детектор VIRGO (третий детектор на планете), при этом точность возросла почти в 10 раз). Четвёртое наблюдение было сделано 14 августа 2017 .
Всего за эти месяцы было обнаружено 8 событий, в том числе первое столкновение нейтронных звёзд. Так, 17 августа 2017 один из двух детекторов LIGO зафиксировал небывало длинный — около 100 секунд — сигнал (позже выяснилось, что волну, искажённую шумами, увидел и второй детектор LIGO, а также и VIRGO); несколько секунд спустя мощную вспышку гамма-излучения заметили автоматические телескопы « Ферми » и «Интеграл». Благодаря такому богатому набору наблюдений удалось достаточно точно предсказать, где искать источник, и вскоре он был найден — столкновение двух нейтронных звезд (то есть килоновая ) 1,1 и 1,16 массы Солнца в 130 млн световых лет от нас, в созвездии Гидры .

После этого оба детектора были вновь остановлены для модернизации.

Третий период наблюдения (сезон O3) — с апреля 2019 года. Сейчас (ноябрь 2020) подведены итоги периода O3a: с 1 апреля по 1 октября 2019 (зарегистрированных событий: 39, рекордное количество); данные сезона O3b (1 ноября 2019 года — 27 марта 2020) ещё обрабатываются. В данный момент оба детектора остановлены на очередную модернизацию, что сделает их ещё более чувствительными; планируется, что они возобновят работу в 2021 году.

Обнаружено: столкновение GW 190412 (апрель 2020) — одна из чёрных дыр имела массу 29,7 Солнца, а другая — 8,4 Солнца (это делает данную двойную систему наименее массивной из всех обнаруженных до сих пор пар чёрных дыр); такое слияние также породило более продолжительный гравитационный сигнал.

Полученные данные, помимо прочего, были использованы, в том числе, чтобы с исключительной строгостью проверить общую теорию относительности Эйнштейна .

Также, планируется обнаружить (проект ) оптические аналоги источников гравитационных волн (обнаруженных с помощью Virgo и LIGO).

Научные перспективы

Гравитационно-волновая астрономия

По мнению американского астрофизика Лоуренса Краусса , если в будущем удастся измерить сигнатуру , это позволит существенно приблизить исследования к моменту Большого Взрыва , а также проверить инфляционную модель Вселенной и разрешить другие насущные проблемы теоретической физики и космологии .

Гравитонный лазер

Идея гравитонного лазера возникла в связи с появлением лазера и открытием гравитационных волн. Предполагается, что, в силу универсального принципа корпускулярно-волнового дуализма, существуют кванты гравитационного излучения гравитоны (со спином 2). Они, как и кванты электромагнитного излучения фотоны (со спином 1), являются бозонами. Следовательно, теоретически можно создать гравитонный лазер — устройство для гравитационного излучения, подобное лазеру для электромагнитного излучения . Предполагается, что в природе явление, подобное гравитонному лазеру, может существовать в окрестности чёрных дыр . В настоящее время, из-за чрезвычайной малости гравитационной постоянной, генерация вынужденного гравитационного излучения не осуществлена. Обсуждаются лишь гипотетические возможные конструкции гравитационного лазера.

Связь на гравитационных волнах

Теоретически существует возможность использовать гравитационные волны для дальней беспроводной связи ; этот принцип был запатентован советским учёным В. А. Буниным в 1972 году .

Преимуществом гравитационно-волновой связи ( устар.: гравиосвязи) по сравнению с радиосвязью является способность гравитационных волн проходить, почти не поглощаясь, сквозь любые вещества, тогда как электромагнитные волны сквозь электропроводящие среды (например, землю и морскую воду) практически не проникают .

Работы в этом направлении велись в лабораториях СССР и в других странах . Но на практике из-за трудностей генерации и детектирования гравитационных волн, вызванных крайней малостью гравитационных сил, гравитационно-волновую связь осуществить не удалось.

В настоящее время работы по генерации и детектированию гравитационных волн в лабораторных условиях находятся на теоретической стадии . Изучаются возможности излучения гравитационных волн электродинамическими системами .

Выдвинута гипотеза о возможности генерации высокочастотных гравитационных волн в конденсированной диэлектрической среде под действием интенсивного лазерного излучения и обратного процесса детектирования гравитационных волн этой средой путём преобразования гравитационного излучения в оптическое (повторение эксперимента Герца для гравитационных волн).

Гравитационно-волновая связь упоминается как атрибут техники далёкого будущего в ряде произведений научно-фантастической литературы (например, С. Снегов « Люди как боги », К. Булычёв «Похищение Тесея», С. Лукьяненко «Именем Земли» и др.).

Коллапс планетных и галактических систем

По мнению американского астрофизика Брайана Грина излучение гравитационных волн при движении различных космических объектов, действует подобно трению и в долгосрочной перспективе приводит к коллапсу космических систем, таких как планетарные системы звёзд и галактики

История

История самого термина «гравитационная волна», теоретического и экспериментального поиска этих волн, а также их использования для исследований явлений, недоступных иными методами .

  • 1900 — Лоренц предположил, что гравитация «…может распространяться со скоростью, не большей скорости света» ;
  • 1905 — Пуанкаре впервые ввёл термин гравитационная волна ( фр. onde gravifique). Пуанкаре на качественном уровне снял устоявшиеся возражения Лапласа и показал, что связанные с гравитационными волнами поправки к общепринятым законам тяготения Ньютона порядка v / c {\displaystyle v/c} сокращаются, таким образом, предположение о существовании гравитационных волн не противоречит наблюдениям ;
  • 1916 — Эйнштейн показал, что в рамках ОТО механическая система будет передавать энергию гравитационным волнам и, грубо говоря, любое вращение относительно неподвижных звёзд должно рано или поздно остановиться, хотя, конечно, в обычных условиях потери энергии порядка 1 / c 4 {\displaystyle 1/c^{4}} ничтожны и практически не поддаются измерению (в этой работе он ещё ошибочно полагал, что механическая система, постоянно сохраняющая сферическую симметрию, может излучать гравитационные волны) ;
  • 1918 — Эйнштейн вывел квадрупольную формулу , в которой излучение гравитационных волн оказывается эффектом порядка 1 / c 5 {\displaystyle 1/c^{5}} , тем самым исправив ошибку в своей предыдущей работе (осталась ошибка в коэффициенте, энергия волны в 2 раза меньше );
  • 1923 — Эддингтон — поставил под сомнение физическую реальность гравитационных волн «…распространяются… со скоростью мысли». В 1934 году, при подготовке русского перевода своей монографии «Теория относительности», Эддингтон добавил несколько глав, включая главы с двумя вариантами расчётов потерь энергии вращающимся стержнем, но отметил, что использованные методы приближенных расчётов ОТО, по его мнению, неприменимы к гравитационно связанным системам, поэтому сомнения остаются ;
  • 1937 — Эйнштейн совместно с Розеном исследовал цилиндрические волновые решения точных уравнений гравитационного поля. В ходе этих исследований у них возникли сомнения, что гравитационные волны, возможно, являются артефактом приближенных решений уравнений ОТО (известна переписка относительно рецензии на статью Эйнштейна и Розена «Существуют ли гравитационные волны?» ). Позднее он нашёл ошибку в рассуждениях, окончательный вариант статьи с фундаментальными правками был опубликован уже в «Journal of the Franklin Institute» ;
  • 1957 — Герман Бонди и Ричард Фейнман предложили в котором обосновали существование физических последствий гравитационных волн в ОТО

    Затем это письмо описывает фейнмановский детектор гравитационных волн: это просто две бусинки, свободно скользящие (но с малым трением) по твёрдому стержню. Когда волны проходят через стержень, атомные силы оставляют длину стержня фиксированной, но соответствующее расстояние между двумя бусинками осциллирует. Таким образом, две бусинки трут стержень, выделяя в результате тепло.

  • 1962 — Владислав Пустовойт и Михаил Герценштейн описали принципы использования интерферометров для обнаружения длинноволновых гравитационных волн ;
  • 1964 — Филип Петерс и (англ.) (теоретически описали гравитационные волны, излучаемые двойными системами ;
  • 1969 — Джозеф Вебер , основатель гравитационно-волновой астрономии, сообщает об обнаружении гравитационных волн с помощью резонансного детектора — механической гравитационной антенны . Эти сообщения порождают бурный рост работ в этом направлении во многих странах. В частности, Райнер Вайсс , один из основателей проекта LIGO, начал эксперименты в то время. Ни один из тогдашних опытов, однако, не подтвердил сообщение Вебера.
  • 1978 — Джозеф Тейлор сообщил об обнаружении гравитационного излучения в двойной системе пульсара PSR B1913+16 . Исследования Джозефа Тейлора и Рассела Халса заслужили Нобелевскую премию по физике за 1993 год. На начало 2015 года три пост-кеплеровских параметра, включающих уменьшение периода вследствие излучения гравитационных волн, было измерено, как минимум, для 8 подобных систем ;
  • 2002 — Сергей Копейкин и (англ.) (произвели с помощью радиоволновой интерферометрии со сверхдлинной базой измерения отклонения света в гравитационном поле Юпитера в динамике, что для некоторого класса гипотетических расширений ОТО позволяет оценить скорость гравитации — отличие от скорости света не должно превышать 20 % (данная трактовка не общепринята );
  • 2006 — международная команда ( Обсерватория Паркса , Австралия) сообщила о существенно более точных подтверждениях ОТО и соответствия ей величины излучения гравитационных волн в системе двух пульсаров PSR J0737-3039A/B ;
  • 2014 — астрономы Гарвард-Смитсоновского центра астрофизики ( BICEP ) сообщили об обнаружении первичных гравитационных волн при измерениях флуктуаций реликтового излучения . На настоящий момент (2016) обнаруженные флуктуации считаются не имеющими реликтового происхождения, а объясняются излучением пыли в Галактике ;
  • 2016 — международная коллаборация LIGO сообщила об обнаружении события прохождения гравитационных волн GW150914 . Впервые сообщено о прямом наблюдении взаимодействующих массивных тел в сверхсильных гравитационных полях со сверхвысокими относительными скоростями ( v / c > 0 , 5 ) , {\displaystyle (v/c>0,5),} что позволило проверить корректность ОТО с точностью до нескольких постньютоновских членов высоких порядков. Измеренная дисперсия гравитационных волн не противоречит сделанным ранее измерениям дисперсии и верхней границы массы гипотетического гравитона (< 1,2 × 10 −22 эВ) , если он в некотором гипотетическом расширении ОТО будет существовать .
  • 2017 — впервые зарегистрирован гравитационно-волновой всплеск сопровождаемый электромагнитным излучением, произошедший в результате слияния двух нейтронных звёзд ( GW170817 ).
  • 2019 — впервые зарегистрирован гравитационно-волновой всплеск, произошедший в результате слияния нейтронной звезды и чёрной дыры (S190426c ВП:БУС ).

См. также

Примечания

  1. В. Б. Брагинский , А. Г. Полнарёв. // Физическая энциклопедия : [в 5 т.] / Гл. ред. А. М. Прохоров . — М. : Советская энциклопедия (т. 1—2); Большая Российская энциклопедия (т. 3—5), 1988—1999. — ISBN 5-85270-034-7 .
  2. Алексей Левин. от 1 марта 2016 на Wayback Machine . «Троицкий вариант». № 3(197), 23 февраля 2016 года.
  3. / Брагинский В. Б. // : [ 1 апреля 2022 ] / Редкол.: Р. А. Сюняев (Гл. ред.) и др. — 2-е изд. — М. : Советская энциклопедия , 1986. — С. 224—225. — 783 с. — 70 000 экз.
  4. от 15 февраля 2016 на Wayback Machine .
  5. (неопр.) . Дата обращения: 11 апреля 2021. 11 апреля 2021 года.
  6. Neil Cornish, Diego Blas, and Germano Nardini. (англ.) // Physical Review Letters. — 2017. — 18 October (vol. 119 , no. 161102). — doi : . 11 апреля 2021 года.
  7. (неопр.) . Дата обращения: 8 июля 2023. 8 июля 2023 года.
  8. [] от 8 июля 2023 на Wayback Machine Учёные открыли новый тип гравитационных волн]
  9. ↑ (неопр.) . www.nobelprize.org. Дата обращения: 4 октября 2017. 12 августа 2018 года.
  10. ↑ Ландау Л. Д. , Лифшиц Е. М. Теория поля // Теоретическая физика. — 8-е изд., стереот.. — М. : ФИЗМАТЛИТ, 2003. — Т. II. — С. 475. — ISBN ISBN 5-9221-0056-4 .
  11. В первом приближении, если третья производная тензора квадрупольного момента масс системы отлична от нуля, то система будет излучать гравитационные волны .
  12. Мизнер Ч. , Торн К. , Уилер Дж. Гравитация . — М. : Мир, 1977. — Т. 3. — С. 205. — 510 с.
  13. ↑ Липунов В. М. Гравитационно-волновое небо. // Соросовский образовательный журнал , 2000, № 4, с. 77-83.
  14. В результате, большие полуоси планет не уменьшаются вследствие гравитационного излучения, а увеличиваются (для Земли на ~ 1 см в год) вследствие уменьшения массы Солнца.
  15. Мизнер Ч. , Торн К. , Уилер Дж. Гравитация . — М. : Мир, 1977. — Т. 3. — С. 218. — 510 с.
  16. от 23 ноября 2011 на Wayback Machine Astro Guyz March 12, 2010.
  17. (неопр.) . Дата обращения: 14 сентября 2012. 25 сентября 2012 года.
  18. (неопр.) . Дата обращения: 18 июня 2007. Архивировано из 27 сентября 2007 года.
  19. Сипаров С. В. , Самодуров В. А. от 29 октября 2013 на Wayback Machine // Компьютерная оптика № 33 (1), 2009, с. 79.
  20. ↑ Yunes N. , Siemens X. Gravitational-Wave Tests of General Relativity with Ground-Based Detectors and Pulsar-Timing Arrays // Living Reviews in Relativity. — 2013. — Т. 16 . — С. 9 . — doi : . — Bibcode : . — arXiv : .
  21. (неопр.) . Дата обращения: 6 июля 2020. 29 сентября 2020 года.
  22. BICEP2 Collaboration , Ade P. A. R , Aikin R. W. , Barkats D. , Benton S. J. , Bischoff C. A. , Bock J. J. , Brevik J. A. , Buder I. , Bullock E. , Dowell C. D. , Duband L. , Filippini J. P. , Fliescher S. , Golwala S. R. , Halpern M. , Hasselfield M. , Hildebrandt S. R. , Hilton G. C. , Hristov V. V. , Irwin K. D. , Karkare K. S. , Kaufman J. P. , Keating B. G. , Kernasovskiy S. A. , Kovac J. M. , Kuo C. L. , Leitch E. M. , Lueker M. , Mason P. , Netterfield C. B. , Nguyen H. T. , O'Brient R. , Ogburn IV, R. W. , Orlando A. , Pryke C. , Reintsema C. D. , Richter S. , Schwarz R. , Sheehy C. D. , Staniszewski Z. K. , Sudiwala R. V. , Teply G. P. , Tolan J. E. , Turner A. D. , Vieregg A. G. , Wong C. L. , Yoon K. W. BICEP2 I: Detection Of B-mode Polarization at Degree Angular Scales // ArXiv e-prints. — 2014. — Bibcode : . — arXiv : .
  23. от 25 июня 2014 на Wayback Machine .
  24. (неопр.) . Дата обращения: 29 сентября 2017. 9 февраля 2017 года.
  25. ↑ B. P. Abbott (LIGO Scientific Collaboration and Virgo Collaboration) et al. (англ.) // Physical Review Letters : journal. — 2016. — Vol. 116 , no. 6 . — doi : . 25 октября 2019 года.
  26. Алексей Понятов Они существуют! Гравитационные волны зарегистрированы // Наука и жизнь . — 2016. — № 3. — URL: от 2 февраля 2017 на Wayback Machine
  27. от 12 февраля 2016 на Wayback Machine — на сайте Флоридского университета
  28. (англ.) . VIRGO. Дата обращения: 11 февраля 2016. 16 февраля 2016 года.
  29. Emanuele Berti. (англ.) . Physical Review Letters (11 февраля 2016). Дата обращения: 11 февраля 2016. 12 февраля 2016 года.
  30. Abbott B. P. (LIGO Scientific Collaboration, Virgo Collaboration, Fermi Gamma-ray Burst Monitor, and INTEGRAL) et al. Gravitational Waves and Gamma-Rays from a Binary Neutron Star Merger: GW170817 and GRB 170817A (англ.) // The Astrophysical Journal : journal. — IOP Publishing , 2017. — Vol. 848 , no. 2 . — doi : .
  31. от 21 октября 2018 на Wayback Machine // Радио «Свобода» , 21 окт 2018
  32. (рус.) . Радио Свобода. Дата обращения: 21 октября 2018. 21 октября 2018 года.
  33. от 27 апреля 2020 на Wayback Machine // 20 апреля 2020
  34. от 7 ноября 2020 на Wayback Machine // Вести — Наука, 31 октября 2020
  35. , с. 399—397.
  36. К. П. Станюкович Гравитационное поле и элементарные частицы. — М., Наука, 1965. — Тираж 7600 экз. — c. 182, 244
  37. ↑ Л. Бриллюэн Новый взгляд на теорию относительности. — М. , Мир , 1972. — с.137 — 138
  38. Éric Dupuis and M. B. Paranjape International Journal of Modern Physics DVol. 27, No. 14, 1847009 (2018)
  39. Авторское свидетельство СССР на изобретение № 347937 от 2 февраля 2019 на Wayback Machine . Заявлено 02.III.1959. Опубликовано 11.X.1972.
  40. , с. 129.
  41. ↑ Григорьев В. И. , Мякишев Г. Я. Силы в природе. — М. : Наука , 1973. — С. 85, 87. — Тираж 100 000 экз.
  42. Д. Д. Иваненко , Г. А. Сарданишвили Гравитация. — М., ЛКИ, 2012 — ISBN 978-5-382-01360-2 — c. 62
  43. Гальцов Д. В. , Грац Ю. В. , Петухов В. И. Излучение гравитационных волн электродинамическими системами. — М., МГУ, 1984. — 128 с.
  44. Горелик В. С., Гладышев В. О., Кауц В. Л. от 30 мая 2019 на Wayback Machine // Краткие сообщения по физике Физического института им. П. Н. Лебедева Российской Академии Наук .2018. Т. 45. № 2. С. 10-21.
  45. , Длительность и недолговечность.
  46. Пайс А. / Пер. с англ./Под ред. акад. А. А. Логунова . — М. : Наука, 1989. — С. . — ISBN 5-02-014028-7 .
  47. Lorentz H. A. (англ.) = Considerations de la pesanteur // Proc Kovninkl akad.. — Amsterdam, 1900. — 25 April (vol. 6). — P. 603 . — doi : . 15 января 2021 года.
  48. Лаплас П. С. Изложение системы мира = Le Systeme du Monde. — Л. : Наука, 1982. — С. 197.
  49. Пуанкаре А. О динамике электрона. 1905 // К работам Анри Пуанкаре “О ДИНАМИКЕ ЭЛЕКТРОНА” = Sur la dynamique de l’électron / комментарии акад. Логунова А. А. . — ИЯИ АН СССР, 1984. — С. 18, 93.
  50. Эйнштейн А. . Приближенное интегрирование уравнений гравитационного поля = Näherungsweise Integration der Feldgleichungen der Gravitation : 1916 : [пер. с нем. ] : [ 26 февраля 2016 ] // Собрание научных трудов. — М. : Наука, 1965. — Т. 1. — С. 514—523.
  51. Эйнштейн А. . О гравитационных волнах = Über Gravitationswellen : 1918 : [пер. с нем. ] : [ 26 февраля 2016 ] // Собрание научных трудов. — М. : Наука, 1965. — Т. 1. — С. 631—646.
  52. Thorne, Kip S. (англ.) // Reviews of Modern Physics. — 1980. — 1 April (vol. 52 , iss. 2). — P. 318 . — ISSN . — doi : .
  53. Эддингтон А.С. Теория относительности = The Mathematical Theory of Relativity. — Л. : Гос. тех.-теор. изд-во, 1934. — С. 236.
  54. Корягин Владимир. (неопр.) . Лента.ру (16 февраля 2016). Дата обращения: 26 февраля 2016. 25 февраля 2016 года.
  55. Kennefick Daniel. (англ.) . — Princeton University Press, 2007. — P. 83.
  56. Einstein А. Letter to J. T. Tate (англ.) . — July 27, 1936.
  57. Эйнштейн А. . О гравитационных волнах (Совместно с Н. Розеном) = On Gravitational Waves. (With N. Rosen) : 1937 : [пер. с англ. ] // Собрание научных трудов. — М. : Наука, 1965. — Т. 2. — С. 438—449.
  58. Фейнман Р. Ф. , Мориниго Ф. Б. , Вагнер У. Г. Фейнмановские лекции по гравитации = Feynman Lectures on Gravitation / Перев. с англ. Захарова А. Ф.. — М. : «Янус-К», 2000. — С. 36. — ISBN 5-8037-0049-5 .
  59. Bondi Hermann. (англ.) // Nature. — Vol. 179 . — P. 1072—1073 . — doi : . 3 ноября 2016 года.
  60. Герценштейн М. Е. , Пустовойт В. И. // ЖЭТФ. — 1962. — Т. 43 , вып. 2 . — С. 605—607 .
  61. Gertsenshtein M. E. , Pustovoit V. I. // Soviet Physics JETP. — 1963. — Т. 16 , вып. 2 . — С. 433—435 . 2 июля 2022 года.
  62. Peters, P. (англ.) // Physical Review : journal. — 1964. — Vol. 136 , no. 4B . — P. 1224—1232 . — doi : . — Bibcode : . 6 мая 2021 года.
  63. J. Weber. // Phys. Rev. Lett.. — 1969. — Июль (т. 22 , вып. 24). — С. 1320—1324 . — doi : .
  64. J. Weber. // Phys. Rev. Lett.. — 1970. — Июль (т. 25 , вып. 3). — С. 180—184 . — doi : .
  65. К. М. Уилл. (рус.) // Успехи физических наук . — Российская академия наук , 1994. — Т. 164 , вып. 7 . — С. 765—773 . — doi : . 4 марта 2016 года.
  66. R. N. Manchester. Pulsars and gravity // International Journal of Modern Physics D. — 2015. — Март (т. 24). — doi : . — arXiv : .
  67. С.М. Копейкин , Эдвард Фомалонт. // Земля и Вселенная. — 2004. — Т. 3 . 8 октября 2014 года.
  68. Fomalont, Edward; Kopeikin, Sergei. The Measurement of the Light Deflection from Jupiter: Experimental Results (англ.) // The Astrophysical Journal : journal. — IOP Publishing , 2003. — Vol. 598 . — P. 704—711 . — doi : . — Bibcode : . — arXiv : .
  69. . . — Palazzo Editions, 2005. — С. 111. — ISBN 0-9545103-4-8 .
  70. Will C. M. (англ.) // Living Reviews in Relativity. — 2014. — Vol. 17 , no. 4 . — doi : . — Bibcode : . — arXiv : . 19 марта 2015 года.
  71. Kramer, M. and Stairs, I. H. and Manchester, R. N. and McLaughlin, M. A. and Lyne, A. G. and Ferdman, R. D. and Burgay, M. and Lorimer, D. R. and Possenti, A. and D'Amico, N. and Sarkissian, J. M. and Hobbs, G. B. and Reynolds, J. E. and Freire, P. C. C. and Camilo, F. (англ.) // Science. — 2006. — March (vol. 314 , iss. 5796). — P. 97—102 . — doi : . — arXiv : .
  72. ↑ Игорь Иванов. (рус.) . Элементы.ру (22 марта 2014). Дата обращения: 8 декабря 2020. 1 июня 2019 года.
  73. Ade, P. A. R. and Aikin, R. W. and Barkats, D. and Benton, S. J. and Bischoff, C. A. and Bock, J. J. and Brevik, J. A. and Buder, I. and Bullock, E. and Dowell, C. D. and Duband, L. and Filippini, J. P. and Fliescher, S. and Golwala, S. R. and Halpern, M. and Hasselfield, M. and Hildebrandt, S. R. and Hilton, G. C. and Hristov, V. V. and Irwin, K. D. and Karkare, K. S. and Kaufman, J. P. and Keating, B. G. and Kernasovskiy, S. A. and Kovac, J. M. and Kuo, C. L. and Leitch, E. M. and Lueker, M. and Mason, P. and Netterfield, C. B. and Nguyen, H. T. and O'Brient, R. and Ogburn, R. W. and Orlando, A. and Pryke, C. and Reintsema, C. D. and Richter, S. and Schwarz, R. and Sheehy, C. D. and Staniszewski, Z. K. and Sudiwala, R. V. and Teply, G. P. and Tolan, J. E. and Turner, A. D. and Vieregg, A. G. and Wong, C. L. and Yoon, K. W. // Phys. Rev. Lett.. — 2014. — Июнь (т. 112 , вып. 24). — doi : .

Литература

Ссылки

delana
  • 2020-03-27
  • 1

Same as Гравитационные волны

The title for the last searches