Эффект Унру , или излучение Унру , — предсказываемый квантовой теорией поля эффект наблюдения теплового излучения в ускоряющейся системе отсчёта при отсутствии этого излучения в инерциальной системе отсчёта . Другими словами, ускоряющийся наблюдатель увидит фон излучения вокруг себя, даже если не ускоряющийся наблюдатель не видит ничего. Основное квантовое состояние ( физический вакуум ) в инерциальной системе кажется состоянием с ненулевой температурой в ускоряющейся системе отсчёта.

Эффект был предсказан теоретически в 1976 году Уильямом Унру из Университета Британской Колумбии .

Унру показал, что понятие о вакууме зависит от того, как наблюдатель движется сквозь пространство-время. Если вокруг неподвижного наблюдателя находится только вакуум, то ускоряющийся наблюдатель увидит вокруг себя много частиц, находящихся в термодинамическом равновесии , то есть тёплый газ. Эффект Унру контринтуитивен , он требует изменения понимания понятия вакуума, позволяя говорить о вакууме только относительно какого-то объекта.

Экспериментальное подтверждение и само существование эффекта Унру спорно: в научной литературе продолжается дискуссия на этот счёт. Многие исследователи полагают, что эффект Унру не подтверждён экспериментально, но, вероятно, такой эксперимент возможен . Другие считают, что в стандартной постановке задачи эффект в принципе не является наблюдаемым либо сама постановка задачи содержит ошибочные предпосылки .

Объяснение

По современным определениям, понятие вакуум — не то же самое, что и пустое пространство , так как всё пространство заполнено квантованными полями (иногда говорят о виртуальных частицах ). Вакуум — это самое простое, низшее по энергии из возможных состояний. Энергетические уровни любого квантованного поля зависят от гамильтониана , который, в свою очередь, в общем случае зависит от координат, импульсов и времени . Поэтому гамильтониан, а значит и понятие вакуума, зависит от системы отсчёта. В пространстве Минковского из-за его высокой симметрии для всех инерциальных систем отсчёта вакуум — одно и то же состояние. Но это перестаёт быть верным уже для неинерциальных систем в пространстве Минковского, а тем более для практически произвольно искривлённых пространств общей теории относительности.

Как известно, количество частиц является собственным значением оператора, зависящего от операторов рождения и уничтожения. Перед тем, как определить операторы рождения и уничтожения, нам нужно разложить свободное поле на положительные и отрицательные частотные компоненты. А это можно сделать только в пространствах с времениподобным вектором Киллинга (хотя бы асимптотическим). Разложение будет разным в и риндлеровских координатах , несмотря на то что операторы рождения и уничтожения в них связаны преобразованием Боголюбова . Именно поэтому количество частиц зависит от системы отсчёта.

Эффект Унру и общая теория относительности

Эффект Унру позволяет дать грубое объяснение излучения Хокинга , но не может считаться полным его аналогом . При равноускоренном движении позади ускоряющегося тела тоже возникает горизонт событий , но разница в граничных условиях задач даёт различные решения для этих эффектов. В частности, подход, основанный на расчёте ограниченных интегралов по путям , даёт следующую картину для эффекта Унру: «тепловая атмосфера» ускоренного наблюдателя состоит из виртуальных частиц, но если такая виртуальная частица поглощается ускоренным наблюдателем, то соответствующая античастица становится реальной и доступна для детектирования инерциальным наблюдателем . В этом случае ускоренный наблюдатель теряет часть своей энергии. В случае эффекта Хокинга для чёрной дыры , сформировавшейся в результате гравитационного коллапса , картина другая: появляющиеся в результате эффекта частицы «тепловой атмосферы» являются реальными. Эти частицы, уходящие на бесконечность, могут наблюдаться и поглощаться удалённым наблюдателем, однако независимо от их поглощения эти частицы уносят массу (энергию) чёрной дыры .

Численное значение

Температура наблюдаемого излучения Унру выражается той же формулой, что и температура излучения Хокинга , но зависит не от поверхностной гравитации, а от ускорения системы отсчёта a .

${\displaystyle T={\frac {\hbar a}{2\pi kc}}\approx 4{,}055\cdot 10^{-21}\;\mathrm {K} \cdot {\frac {a}{1\;\mathrm {m/s^{2}} }}.}$

Так, температура вакуума в системе отсчёта частицы, двигающейся со стандартным земным ускорением свободного падения 9,81 м/с² , равна 4×10 ⁻²⁰ К . Для экспериментальной проверки эффекта Унру планируется достичь ускорения частиц 10 ²⁶ м/с² , что соответствует температурам около 400 000 K . Есть предложения, как с помощью фазы Берри можно экспериментально проверить эффект на гораздо меньших ускорениях, до 10 ¹⁷ м/с² .

При помощи кольцевых ускорителей электронов можно экспериментально проследить влияние ускорения электронов на их движение в направлении, перпендикулярном ускорению и таким образом экспериментально обнаружить эффект Унру .

Эффект Унру также влечёт за собой изменение скорости распада ускоренных частиц по отношению к частицам, движущимся по инерции . Некоторые стабильные частицы (такие, как протон ) приобретают конечное время распада . В частности, протон может распасться по каналу p → n + e ⁺ + ν _e , запрещённому законом сохранения энергии для покоящегося или равномерно движущегося протона . При достижимых на Земле ускорениях этот эффект чрезвычайно слаб (для протона в LHC с ускорением 10 ²¹ м/с ² время жизни ${\displaystyle \sim 10^{3\times 10^{8}}}$ лет ), однако в некоторых астрофизических условиях это время может значительно уменьшиться. Например, ускорение протона с энергией 1,6×10 ⁵ ГэВ , попавшего в магнитное поле пульсара с B = 10 ¹⁴ Гс, составляет 5×10 ³¹ м/с ² , а «лабораторное» время жизни уменьшается до ~0,1 секунды .

В 2020 году сформировано предложение об экспериментальной проверке эффекта в конденсате Бозе — Эйнштейна .

Примечания