Коэффициент использования тепловых нейтронов θ — параметр цепной ядерной реакции , показывающий, какая доля тепловых нейтронов поглощается ядерным горючим.

Гомогенный реактор

Замедлитель и ядерное топливо в гомогенной активной зоне облучаются потоками тепловых нейтронов одинаковой плотности φ. Если принять, что гомогенная смесь состоит из замедлителя и ядерного топлива ( урана ), то влияние на коэффициент использования тепловых нейтронов θ таких параметров как разбавление урана замедлителем, обогащение урана и температура нейтронов будет следующим:

Количество тепловых нейтронов, поглощённых за 1 с в единице объёма гомогенной смеси:

Σ _a φ=(Σ ^З _a +Σ ^U _a )φ, где

φ — нейтронный поток
Σ _a — макроскопическое сечение поглощения смеси;
Σ ^З _a — макроскопическое сечение поглощения замедлителя;
Σ ^U _a — макроскопическое сечение поглощения урана.

Таким образом, коэффициент θ равен доле тепловых нейтронов, поглощённых в уране:

θ=Σ ^U _a φ/Σ _a φ=Σ ^U _a /(Σ ^U _a +Σ ^З _a ).

Если заменить макроскопические сечения микроскопическими по формуле Σ _i =Nσ _i , получим последнее выражение в виде

${\displaystyle \theta ={\frac {1}{1+N_{3}\sigma _{a}^{3}/N_{U}\sigma _{a}^{U}}}}$

Из анализа формулы следует три вывода:

1. коэффициент θ гомогенной смеси не зависит от скорости нейтронов v , а значит, и от температуры нейтронов T _n , если сечение поглощения σ _a всех компонентов смеси подчиняется закону 1/ v ;
2. с увеличением концентрации урана в смеси коэффициент θ стремится к единице. Наоборот, разбавление урана замедлителем ведёт к уменьшению коэффициента θ
3. с повышением обогащения урана возрастают сечение поглощения σ ^U _a и коэффициент θ.

Гетерогенный реактор

Гетерогенная активная зона, в отличие от гомогенной, неоднородна для тепловых нейтронов, так как сечения поглощения замедлителя и материала ТВЭЛа резко различаются. Рассмотрим изменение величины θ при переходе от гомогенной системы к гетерогенной на примере цилиндрической ячейки, состоящей из уранового стержня и замедлителя.

Быстрые нейтроны теряют свою энергию в замедлителе, так как урановый стержень состоит только из тяжелых атомов. Следовательно, замедлитель является источником тепловых нейтронов. Из замедлителя тепловые нейтроны перетекают в урановый стержень. Величина потока нейтронов φ уменьшается от границы ячейки к её центру.

Поглощение тепловых нейтронов в гетерогенном реакторе ядрами замедлителя больше, чем в гомогенном . Поэтому при одинаковом составе активной зоны коэффициент θ _гет гетерогенного реактора меньше, чем коэффициент θ _гом гомогенного реактора. Переход от гомогенной системы к гетерогенной ухудшает использование тепловых нейтронов в цепной реакции. Например, в квадратной уран-графитовой решётке с шагом a=30 см и стержнем из природного урана диаметром d=3 см отношение количества атомов N _C / N _U =215, а коэффициент θ _гет =0,885. В гомогенной смеси с таким соотношением ядер углерода и природного урана значение θ _гом =0,915. В данном случае эффективность использования тепловых нейтронов при переходе к гетерогенной системе снижается примерно на 3%.

См. также

• Коэффициент размножения нейтронов

Литература

• Климов А. Н. Ядерная физика и ядерные реакторы. М. Атомиздат , 1971.
• Левин В. Е. Ядерная физика и ядерные реакторы. 4-е изд. — М.: Атомиздат , 1979.
• Петунин В. П. Теплоэнергетика ядерных установок М.: Атомиздат , 1960.