Закон Ламберта — физический закон , согласно которому яркость ${\displaystyle L}$ идеально рассеивающей свет (диффузной) поверхности одинакова во всех направлениях.

Источники, подчиняющиеся закону Ламберта, называются ламбертовыми . Строго ламбертовым источником является абсолютно чёрное тело . Реальные тела рассеивают свет со значительными отступлениями от закона Ламберта (даже в видимой области спектра). Наиболее близки к закону Ламберта матовые шероховатые поверхности гипса, окиси магния, сернокислого бария и др.; из мутных сред — некоторые типы облаков и молочных стекол; среди самосветящихся излучателей — порошкообразные люминофоры. Довольно близким к ламбертовому излучателю является Солнце .

Сильное отклонение от закона Ламберта наблюдается для полированных поверхностей, так как для них лучеиспускание при угле ${\displaystyle \varphi }$ будет большим, чем в направлении, нормальном к поверхности.

Закон был сформулирован в 1760 году И. Ламбертом . В настоящее время рассматривается как закон идеального рассеяния света, удобный для теоретических исследований. Однако он находит применение и для приближённых фотометрических и светотехнических расчётов.

Также по закону Ламберта имеем, что светимость ${\displaystyle M}$ и яркость ${\displaystyle L}$ прямо пропорциональны:

${\displaystyle M=kL.}$

Переходя к энергетическим величинам, можно установить, что согласно закону Ламберта количество лучистой энергии, излучаемое элементом поверхности ${\displaystyle dS_{1}}$ в направлении элемента ${\displaystyle dS_{2}}$ , пропорционально произведению количества энергии, излучаемой по нормали, ${\displaystyle dQ_{n}}$ на величину пространственного угла ${\displaystyle d\omega }$ и ${\displaystyle \cos \varphi }$ , составленного направлением излучения с нормалью:

${\displaystyle d^{2}Q_{n}=dQ_{n}\cdot d\omega \cdot \cos \varphi .}$

Имеется также простая зависимость между силой света , излучаемого плоской рассеивающей площадкой ${\displaystyle dS}$ в каком-либо направлении, от угла ${\displaystyle \alpha }$ между этим направлением и перпендикуляром к ${\displaystyle dS}$ :

${\displaystyle I_{\alpha }=I_{0}\cos \alpha .}$

Последнее выражение означает, что сила света плоской поверхности максимальна ( ${\displaystyle I_{0}}$ ) по перпендикуляру к ней и, убывая с увеличением ${\displaystyle \alpha }$ , становится равной нулю в касательных к поверхности направлениях.

Источник

1. Ландсберг Г. С. Оптика.

Литература

• Ландсберг, Г. С . Оптика: учебное пособие для вузов. — 6-е изд. стереот. — М. : ФИЗМАТЛИТ, 2003. — 848 с. — ISBN 5-9221-0314-8 .