Распределение Бозе — Эйнштейна — функция, описывающая распределение по уровням энергии тождественных частиц с нулевым или целочисленным спином (такие частицы называются бозонами ) при условии, что взаимодействие частиц в системе слабое и им можно пренебречь ( функция распределения идеального квантового газа , подчиняющегося статистике Бозе — Эйнштейна ). В случае статистического равновесия среднее число ${\displaystyle {\bar {n}}_{i}}$ таких частиц в состоянии с энергией ${\displaystyle \epsilon _{i}}$ (выше температуры вырождения ) определяется распределением Бозе — Эйнштейна:

${\displaystyle {\bar {n}}_{i}={\frac {1}{e^{(\epsilon _{i}-\mu )/kT}-1}},}$

где i — набор квантовых чисел, характеризующих состояние частицы, k — постоянная Больцмана , μ — химический потенциал .

Отметим, что химический потенциал для Бозе-газа принимает отрицательные и большие по модулю значения.

Функцией Бозе-Эйнштейна задаются числа заполнения квантовых состояний с различными энергиями. Сумма по дискретному или интеграл по непрерывному спектру даст полное число частиц в газе:

${\displaystyle N=\sum _{k}{\frac {1}{e^{(\epsilon _{k}-\mu )/T}-1}}}$ .

С использованием функции Бозе-Эйнштейна, с введением соответствующих нормировок, выводятся и формулы распределения по энергии и импульсу.

Свойства статистики Бозе-Эйнштейна

Функция Бозе-Эйнштейна обладает следующими свойствами:

• безразмерна;
• принимает вещественные значения в диапазоне от 0 до ∞;
• убывает с ростом энергии.

В отличие от Ферми-газа, Бозе-газ при абсолютном нуле температуры обладает наименьшей энергией, равной нулю. То есть все частицы находятся в квантовом состоянии с ε=0 и формируют так называемый Бозе-конденсат.

Применение статистики Бозе-Эйнштейна

Статистика Бозе-Эйнштейна находит применение при изучении сверхтекучести .

Также, существуют гипотезы о существовании так называемых Бозонных звезд , вероятных кандидатов в составляющие темной материи .

Бозе-конденсат

Бозе-конденсат - это особое состояние Бозе-газа ( Конденсат Бозе — Эйнштейна ) при нулевой температуре, когда большое число частиц находится в состоянии с минимальной энергией (ε=0). В таком случае квантовые эффекты проявляются на макроскопическом уровне (см. сверхтекучесть ).

Классический (Максвелловский) предел

При высокой температуре функция Бозе-Эйнштейна переходит в функцию Максвелла-Больцмана, то есть распределение Бозе сменяется классическим распределением Максвелла-Больцмана .

Вариации и обобщение

• Если в отрицательном биномиальном распределении параметр r - целое число, последнее распределение становится обобщенным распределением Бозе-Эйнштейна .
• Если в отрицательном биномиальном распределении параметр r=1, то отрицательное биномиальное распределение становится геометрическим распределением . Последнее распределение является распределением Бозе-Эйнштейна для одного источника (a single source) .

Литература

• / А. Г. Башкиров // «Банкетная кампания» 1904 — Большой Иргиз. — М. : Большая российская энциклопедия, 2005. — ( Большая российская энциклопедия : [в 35 т.] / гл. ред. Ю. С. Осипов ; 2004—2017, т. 3). — ISBN 5-85270-331-1 .
• Бозе-Эйнштейна распределение // Большая советская энциклопедия : [в 30 т.] / гл. ред. А. М. Прохоров . — 3-е изд. — М. : Советская энциклопедия, 1969—1978.
• // Казахстан. Национальная энциклопедия (рус.) . — Алматы: Қазақ энциклопедиясы , 2004. — Т. I. — ISBN 9965-9389-9-7 . (CC BY-SA 3.0)
• Теоретическая физика, том 5/ Статистическая физика/ Л. Д. Ландау, Е. М. Лифшиц

См. также

• Статистика Ферми — Дирака
• Статистика Максвелла — Больцмана
• Распределение Гиббса
• Распределение Максвелла
• Распределение Ферми — Дирака

Ссылки

При написании этой статьи использовался материал из издания « Казахстан. Национальная энциклопедия » (1998—2007), редакцией «Қазақ энциклопедиясы» по лицензии Creative Commons .