Аналогия Рейнольдса — аналогия между переносом тепла и трением.

Математическое описание

Рассмотрим уравнения движения и теплопереноса (при условии, что пользуемся приближением пограничного слоя и отсутствует градиент давления):

${\displaystyle \rho \left(u{\frac {\partial u}{\partial x}}+v{\frac {\partial u}{\partial y}}\right)=\mu {\frac {\partial ^{2}u}{\partial y^{2}}},}$

${\displaystyle \rho C_{p}\left(u{\frac {\partial T}{\partial x}}+v{\frac {\partial T}{\partial y}}\right)=k{\frac {\partial ^{2}T}{\partial y^{2}}}.}$

Обезразмерим их соответственно множителями ${\displaystyle 1/{\rho _{\infty }U_{\infty }l}}$ и ${\displaystyle 1/{\rho _{\infty }C_{p}U_{\infty }l}}$ , где l — характерный размер задачи:

${\displaystyle u{\frac {\partial u}{\partial x}}+v{\frac {\partial u}{\partial y}}={\frac {1}{\mathrm {Re} }}{\frac {\partial ^{2}u}{\partial y^{2}}},}$

${\displaystyle u{\frac {\partial T}{\partial x}}+v{\frac {\partial T}{\partial y}}={\frac {1}{\mathrm {Re} \mathrm {Pr} }}{\frac {\partial ^{2}T}{\partial y^{2}}}.}$

Решив эти уравнения, получим выражения для нарастания динамического и теплового пограничных слоёв :

${\displaystyle {\frac {\delta }{l}}\sim {\frac {1}{\sqrt {\mathrm {Re} }}},}$

${\displaystyle {\frac {\delta _{T}}{l}}\sim {\frac {1}{{\sqrt {\mathrm {Re} }}{\sqrt[{3}]{\mathrm {Pr} }}}}.}$

Отсюда следует, что

${\displaystyle {\frac {\delta _{T}}{\delta }}={\frac {1}{\sqrt[{3}]{\mathrm {Pr} }}}.}$

Применительно к газам это соотношение указывает на отсутствие большой разницы между толщиной теплового и динамического пограничных слоёв. Полученные соотношения иногда также называют аналогией Рейнольдса, однако, их стоит рассмотреть глубже. Запишем безразмерный коэффициент трения в следующем виде:

${\displaystyle C_{f}={\frac {\tau _{w}}{{\frac {1}{2}}\rho U_{\infty }^{2}}}\sim {\frac {1}{\sqrt {\mathrm {Re} }}},}$

где ${\displaystyle \tau _{w}=\mu \left({\frac {\partial u}{\partial y}}\right)}$ — местное касательное напряжение на стенке. Сопоставляя это соотношение с соотношениями для числа Нуссельта , получаем

${\displaystyle \mathrm {Nu} ={\frac {1}{2}}C_{f}\mathrm {Re} \cdot f({\mathrm {Pr} }).}$

Это выражение и есть суть аналогии Рейнольдса.

В инженерной практике вместо числа Нуссельта часто используется , величина которого также пропорциональна коэффициенту теплопередачи. Пользуясь теми же соотношениями, можно получить, что

${\displaystyle \mathrm {St} ={\frac {C_{f}}{2}}f(\mathrm {Pr} ).}$

Таким образом, можно сделать вывод о том, что без трения нет теплообмена. Для пластины поток тепла можно выразить следующей формулой:

${\displaystyle q={\frac {C_{f}}{2}}C_{p}\rho U_{\infty }\Delta T.}$

Выводы

С ростом потока массы пропорционально возрастает величина теплового потока, однако сопротивление трения повышается пропорционально квадрату скорости, т. е. при такой интенсификации теплообмена его эффективность по отношению к гидравлическим потерям понижается.

Возрастает величина теплового потока при повышении плотности и теплоёмкости. Для реализации этого воздействия можно использовать вещества с высоким значением произведения ${\displaystyle \rho C_{p}}$ (вода, жидкие металлы), а также повышать давление газовой среды.

Наиболее распространенным способом интенсификации теплообмена является повышение коэффициента трения или общего гидравлического сопротивления теплообменного устройства. Для этого на поверхности, на которой происходит теплообмен, выполняются неровности и выступы.

Литература

Крашенинников С. Ю. Введение в теорию теплообмена в воздушно-реактивных двигателях. — М. : ЦИАМ, 2009. — С. 158.