В теоретической физике приближение эйконала ( греч. Εἰκών для подобия, значка или изображения) или эйкональное приближение представляет собой приближенный метод, полезный в задачах о рассеянии частиц и волн , которые встречаются в оптике , сейсмологии , квантовой механике , квантовой электродинамике и разложении по парциальным волнам .

Качественное описание

Главное преимущество приближения эйконала состоит в том, что уравнения сводятся к дифференциальному уравнению с одной переменной. Это сокращение до одной переменной является результатом приближения эйконала, которое позволяет нам выбрать прямую линию в качестве особого направления.

Связь с приближением ВКБ

Первые шаги, связанные с приближением эйконала в квантовой механике, очень тесно связаны с квазиклассическим приближением (ВКБ) для одномерных волн. Метод ВКБ, как и приближение эйконала, приводит уравнения к дифференциальному уравнению с одной переменной. Но сложность приближения ВКБ состоит в том, что эта переменная описывается траекторией частицы, которая, в общем случае, сложна.

Формальное описание

Используя приближение ВКБ, можно записать волновую функцию рассеянной частицы в терминах действия S :

${\displaystyle \Psi =e^{iS/{\hbar }}}$

Подставляя волновую функцию Ψ в уравнение Шредингера без наличия магнитного поля, получаем

${\displaystyle -{\frac {{\hbar }^{2}}{2m}}{\nabla }^{2}\Psi =(E-V)\Psi }$

${\displaystyle -{\frac {{\hbar }^{2}}{2m}}{\nabla }^{2}{e^{iS/{\hbar }}}=(E-V)e^{iS/{\hbar }}}$

${\displaystyle {\frac {1}{2m}}{(\nabla S)}^{2}-{\frac {i\hbar }{2m}}{\nabla }^{2}S=E-V}$

Запишем S в виде степенного ряда по ħ

${\displaystyle S=S_{0}+{\frac {\hbar }{i}}S_{1}+...}$

Для нулевого порядка:

${\displaystyle {\frac {1}{2m}}{(\nabla S_{0})}^{2}=E-V}$

Если рассматривать одномерный случай, то ${\displaystyle {\nabla }^{2}\rightarrow {\partial _{z}}^{2}}$ .

Получаем дифференциальное уравнение с граничным условием :

${\displaystyle {\frac {S(z=z_{0})}{\hbar }}=kz_{0}}$

для ${\displaystyle V\rightarrow 0}$ , ${\displaystyle z\rightarrow -\infty }$ .

${\displaystyle {\frac {d}{dz}}{\frac {S_{0}}{\hbar }}={\sqrt {k^{2}-2mV/{\hbar }^{2}}}}$

${\displaystyle {\frac {S_{0}(z)}{\hbar }}=kz-{\frac {m}{{\hbar }^{2}k}}\int _{-\infty }^{z}{Vdz'}}$

Литература

• R.R. Dubey. . — 3rd. — NASA, 1995. от 9 июля 2021 на Wayback Machine
• W. Qian. . — 3rd. — 1989. от 9 июля 2021 на Wayback Machine
• M. Lévy. . Phys. Rev . Maryland, USA.
• I. T. Todorov. . Phys. Rev. D . New Jersey, USA. Архивировано из 23 февраля 2013 .
• D.R. Harrington. . Phys. Rev . New Jersey, USA.

Ссылки

• от 31 августа 2021 на Wayback Machine Приближение Эйконала К. В. Шаджеш, факультет физики и астрономии, Университет Оклахомы