Персистентная длина — это количественная характеристика гибкости полимера .

Определение

Понятие персистентной длины возникает при рассмотрении модели с поворотно-изомерным механизмом гибкости , а именно при учёте корреляции направлений отдельных участков цепи, разделённых некоторым расстоянием. В данной модели рассматривается цепь, представляющая собой последовательность N шарнирно соединенных жестких сегментов длины l каждый (если не учитывать взаимодействие между непосредственно не связанными звеньями, то мы будем иметь дело с ).

Для описания данной цепи вводится вектор R , соединяющий концы нашей цепи. Наиболее удобной величиной является среднеквадратичное (усредненное по всем конформациям ) расстояние между концами — это простейшая характеристика среднего размера макромолекулы . Вектор R представляет собой сумму векторов, соединяющих между собой точки-бусинки. Вопрос о разбиении полимерной цепи на подобные участки, когда систему можно было бы считать идеальной, и приводит к понятию персистентной длины и связанному с ним критерию идеальности.

Предельные случаи

Для изотропной в поперечной плоскости цепи (то есть для непрерывно гибкой цепи) верно:

${\displaystyle \langle \cos {\theta }\rangle =e^{-(s/l_{p})}}$ (1)

где: θ — среднее значение угла между участками цепи, разделенными длиной s , а l — персистентная длина

Возможны два предельных случая при обсуждении данной формулы:

1. ${\displaystyle s<<l_{p}}$

Следовательно, ${\displaystyle \langle \cos {\theta }\rangle =1}$ , что в свою очередь означает, что на длинах меньше персистентной гибкость цепи не проявляется и такой участок ведет себя как гибкий стержень.

1. ${\displaystyle s>>l_{p}}$

Следовательно, ${\displaystyle \langle \cos {\theta }\rangle =0}$ , что в свою очередь означает, что на длинах больше персистентной участки ведут себя как полностью независимые.

Таким образом, персистентную длину можно рассматривать как характеристику тех масштабов, больше которых теряется память о направлении цепи, или же её можно грубо рассматривать как максимальный участок цепи, остающийся прямым. Таким образом, любую длинную макромолекулу можно представить как свободно-сочлененную цепь из жестких сегментов длины порядка ${\displaystyle l_{p}}$ . Когда учтены механизмы жёсткости, какими бы они ни были (так, для цепи с фиксированными валентными углами и свободным внутренним вращением, персистентная длина определяется величиной валентных углов внутреннего вращения — чем меньше валентный угол , тем больше персистентная длина ввиду почти одинакового направления соседних звеньев), для нашей персистентной цепочки справедливо:

${\displaystyle R^{2}}$ ~ ${\displaystyle Ll_{p}}$

где L — контурная длина полимерной цепи

Сегмент Куна

Однако, вышеприведённое соотношение — приближенное, и множитель пропорциональности в нём зависит от конкретных систем. Ввиду этого было введено понятие (статистического сегмента). Данную характеристику легче измерить в эксперименте.

Пояснить различие между статистическим сегментом и персистентной длиной можно на примере персистентной цепи с изотропной гибкостью: пусть конформация цепи длины L задается вектором r(s) , где s — расстояние вдоль контура от начала цепи. Вводя единичный вектор, характеризующий направление конформации в каждой точке r(s) , можем записать R — вектор связывающий начало и конец цепи, как:

${\displaystyle R=\int \limits _{0}^{L}u(s)\,ds}$ ,

Вычисляя теперь ${\displaystyle <R^{2}>}$ с использованием формулы (1):

${\displaystyle <R^{2}>=2l^{2}[(L/l)-1+exp(-L/l)]}$

При обсуждении данной формулы возможны два предельных случая:

1. Короткая цепь: ${\displaystyle L<<l}$

Имеем: ${\displaystyle <R^{2}>=L^{2}}$ Это равенство говорит, что контурная длина цепи равна длине вектора, соединяющего концы цепи, а значит цепь изгибается мало.

1. Длинная цепь: ${\displaystyle L>>l}$

Имеем: ${\displaystyle <R^{2}>=2Ll_{p}}$ Сравнивая же это равенство с соотношением (2), видим, что сегмент Куна для персистентной модели вдвое превышает персистентную длину.

Таким образом для персистентной цепи с изотропной гибкостью: ${\displaystyle l_{c}=2l_{p}}$

Существуют однако и другие механизмы гибкости. Так, для модели со цепи со свободным внутренним вращением и фиксированным валентным углом, а также для такой же модели, но с уже заданным потенциалом внутреннего вращения можно показать, что отношение ${\displaystyle l_{c}}$ ${\displaystyle /}$ ${\displaystyle l_{p}}$ ≈2

Дополнительные замечания

• Для характеристики степени гибкости макромолекулы можно наряду с персистентной длиной использовать величину эффективного (куновского) сегмента.
• Персистентная длина и сегмент Куна, будучи величинами одного порядка, в равной степени могут быть использованы как характеристики степени гибкости полимерной цепи. Так, например, длину куновского сегмента легче измерить экспериментально, с другой стороны персистентная длина имеет непосредственный микроскопический смысл.
• Представление любого полимера посредством свободносочленённой цепи из куновских сегментов приводит к гауссовой статистике расстояния между концами.

См. также

• Макромолекула
• Глобула
• Вязкоупругость
• Температура стеклования

Примечания

Литература

• А. Ю. Гросберг, А. Р. Хохлов, Статистическая физика макромолекул. М.: Наука, 1989. ISBN 5-020-14055-4